Теория равновесных флуктуаций, представленная выше, нашла свое завершение в виде флуктуационно-диссипационной теоремы (ФДТ), сформулированной в 1951—1952 гг.
Физическое содержание этой теоремы заключается в следующем.
Рассмотрим замкнутую систему, находящуюся в равновесном состоянии. Пусть, в результате флуктуации, какая-то часть системы – ее подсистема – была выведена из положения равновесия. Очевидно, что для этого подсистема должна получить дополнительную энергию от остальной части системы за счет их взаимодействия. Поскольку вся система замкнута, при возвращении подсистемы в положение равновесия она должна отдать эту энергию обратно. Это возможно только при наличии процессов диссипации (трения) в системе.