Выразим давление газа на высотах h иh0 через соответствующее число молекул в единице объёмап ип0, считая, что на разных высотахT=const:
P = nkT; | (18.1) |
P0 = n0kT. | (18.2) |
Преобразуем далее показатель степени в (17.3) следующим образом:
. | (18.3) |
гдеDWp — изменение потенциальной энергии молекулы при изменении высоты в поле тяжести Земли.
Подставляя (18.1) – (18.3) в (17.3), получим
. | (18.4) |
Это и есть распределение Больцмана для частиц, находящихся в потенциальном поле. Хотя эта формула выведена нами для частного случая распределения молекул в поле тяжести Земли, она имеет универсальный характер — описывает распределение частиц по энергиям в любом потенциальном поле (например, для зарядов в электростатическом поле).
Если потенциальную энергию отсчитывать от нуля, то
. | (18.5) |
Рис. 18.1 |
График распределения Больцмана показан на рис. 18.1. Видно, что с ростом потенциальной энергии частиц их концентрация убывает. Таким образом, в распределении Больцмана проявляется принцип минимума энергии, который гласит, что любая физическая система стремится занять состояние с наименьшей потенциальной энергией.
ІV. ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ