Рис. 1.4 |
Движение материальной точки по криволинейной траектории всегда является ускоренным, поскольку если даже скорость не изменяется по численному значению, то всегда изменяется по направлению.
В общем случае ускорение при криволинейном движении можно представить в виде векторной суммы касательного (или тангенциального) ускорения t и нормального ускорения n: =t+n — рис. 1.4.
Касательное ускорение характеризует быстроту изменения скорости по модулю. Значение этого ускорения будет:
, | (1.4) |
а его направление совпадает с касательной к траектории.
Рис. 1.5 |
Нормальное ускорение характеризует быстроту изменения скорости по направлению. Численное значение этого ускорения, где r — радиус соприкасающейся окружности, т.е. окружности, проведенной через три бесконечно близкие точки B¢, A, B, лежащих на кривой (рис. 1.5). Вектор n направлен по нормали к траектории к центру кривизны (центру соприкасающейся окружности).
Численное значение полного ускорения
. | (1.5) |
1.3. Движение точки по окружности. Угловые скорость
и ускорение
Пусть материальная точка движется по окружности радиуса r (рис. 1.6). За время dt материальная точка пройдёт путь, равный длине дуги ds. При этом радиус-вектор повернётся на угол dj.
Поскольку ds = dj×r, то или
, | (1.6) |
где — угловая скорость.
Рис. 1.6 | Рис. 1.7 |
Угловая скорость численно равна углу поворота радиуса - вектора за единицу времени.
Направление угловой скорости находится по правилу буравчика и всегда совпадает с осью вращения (рис.1.7).
Продифференцируем (1.6) по времени:
, | (1.7) |
где —угловое ускорение.
Угловое ускорение численно равно изменению угловой скорости за единицу времени.
В заключение приведём таблицу, в которой устанавливается аналогия между линейными и угловыми кинематическими параметрами движения.
Линейные параметры | Угловые параметры | Связь между параметрами |
s — путь | j — угол | |
— скорость | w — угловая скорость | |
— ускорение | e — угловое ускорение |
Кинематика равнопеременного движения | Кинематика равнопеременного вращательного движения |