ЭФФЕКТ ДОПЛЕРА

Эффектом Доплера называют изменение частоты колебаний, воспринимаемых наблюдателем (приёмником волны) вследствие движения источника волны и наблюдателя относительно среды.

Рассмотрим простейший случай, когда источник волны и наблюдатель движутся вдоль соединяющей их прямой. Скорость распространения волны в рассматриваемой среде будем считать равной u, скорость источника – , скорость наблюдателя (приёмника) – , частота колебаний источника – ν_0, период колебаний источника – Т = 1/ ν₀. Все скорости определены относительно среды. Скорость источника будем считать положительной, если он движется по направлению к приёмнику, и отрицательной, если источник удаляется от приёмника. Аналогичное правило знаков скоростей примем и для приёмника.

В исходном состоянии источник находится в начале координат (точка 0), а приёмник в точке А. Скорость распространения колебаний зависит только от свойств среды, поэтому при неподвижном источнике за одну секунду волна пройдет в направлении к приемнику расстояние u. На этом расстоянии уложится ν₀ колебаний. Соответственно, длина волны – λ₀ = u / ν₀ (рис.4а).

Пусть наблюдатель неподвижен и находится на расстоянии u от источника, а источник волны движется с постоянной скоростью по направлению к наблюдателю. Будем считать, что < u. Теперь за одну секунду источник пройдет вслед за волной расстояние . Соответственно, ν₀ колебаний уложится на расстоянии . Т.е. длина волны в направлении движения уменьшится (рис.4б) и станет равной:

. (14)

Тогда частота, которую зафиксирует приёмник, будет:

. (15)

Т.о. наблюдатель будет воспринимать звук с частотой большей, чем частота неподвижного источника. Если же источник движется от на-

блюдателя, то надо брать со знаком минус, и формула (15) примет

вид (16), т.е. ν будет меньше ν₀:

. (16)

Второй случай – наблюдатель приближается со скоростью к неподвижному источнику. При этом, он встречает на своём пути за один и тот же интервал времени больше волн, чем при отсутствии движения. Наблюдатель, двигаясь из точки А в направлении к источнику, через секунду окажется в точке В (рис.5). За это же время волна пробежит расстояние численно равное скорости волны в среде u. Т.о. наблюдатель воспримет за секунду число колебаний, «гребни» и «впадины» которых укладываются на длине u +. Это означает, что воспринимаемая им частота ν больше, чем частота колебаний источника ν₀, т.е.

. (17)

Или через частоту колебаний источника:

. (18)

Если же наблюдатель удаляется от источника , то частота воспринимаемых им колебаний будет меньше, чем ν₀:

. (19)

При обоюдном движении и приёмника, и источника частоту воспринимаемых колебаний получим, подставив в формулу (18) вместо λ₀ выражение для λ из (14). С учётом правила знаков для скоростей источника и приёмника имеем:

, (20)

где верхние знаки соответствуют сближению, а нижние удалению источника и приёмника. В случае несовпадения направлений движения источника и приёмника под и следует понимать проекции этих скоростей на прямую, соединяющую источник и наблюдателя.

Эффект Доплера наблюдается в волновых процессах любой природы – для волн на поверхности, для звуковых волн, для электромагнитного излучения (радио- и световые волны).

Эффект Доплера широко используется на практике. Например, в астрономии для измерения скорость движения небесных тел; с помощью доплеровского локатора дорожная милиция определяет скорость движения автомобилей и др.

В медицине эффект Доплера используется для определения скорости кровотока, скорости движения клапанов и стенок сердца (доплеровская эхокардиография), а так же в ряде других случаев.