Рассмотрим опять явление дифракции на щели по схеме, изображенной на рис. 5.2. Положение дифракционных максимумов и минимумов не будет зависеть от положения щели, ибо положение максимумов определяется направлением, по которому идет большая часть испытавшего дифракцию света. Поэтому при перемещении щели параллельно самой себе никаких изменений дифракционной картины не должно наблюдаться. Если в непрозрачной перегородке проделаны две идентичные параллельные щели, то они дадут одинаковые накладывающиеся друг на друга дифракционные картины, вследствие чего максимумы соответственным образом усилятся. Однако в действительности, картина окажется сложнее, ибо надо принять в расчет взаимную интерференцию волн, идущих от первой и второй щелей.
Предположим, что мы прорезали в перегородке КК (рис. 6.1) две щели шириной b, разделенные непрозрачным промежутком а, так что а +b =d. Очевидно, что минимумы будут на прежних местах, ибо те направления, по которым ни одна из щелей не посылает света, не получат его и при двух щелях. Кроме того, однако, возможны направления, в которых колебания, посылаемые двумя щелями, взаимно уничтожаются. Это будут, очевидно, направления, которым соответствует разность хода 1/2 λ , 3/2 λ …, для волн, идущих от соответственных точек обеих щелей. Такие направления определяются, как легко видеть из рис. 6.1, условием
MP=MN sinφ =1/2 λ , 3/2 λ , …,
т. е.
d sinφ= 1/2 λ , 3/2 λ , 5/2 λ , …
Наоборот, в направлениях, определяемых из условий
d sinφ= λ , 2λ , 3λ , …
действие одной щели усиливает действие другой, так что этим направлениям соответствуют главные максимумы. Таким образом, полная картина определяется из условий:
прежние минимумы b sinφ= λ , 2λ , 3λ , …
добавочные минимумы d sinφ= 1/2 λ , 3/2 λ , 5/2 λ , …
главные максимумы d sinφ= λ , 2λ , 3λ , …
т. е. между двумя главными максимумами располагается один добавочный минимум. Расстояние между первичными минимумами (от одной щели) зависит от ширины щели b. Если b значительно меньше и (далекие и узкие щели), то между двумя первоначальными минимумами может расположиться значительное число новых минимумов и максимумов.
Кривая рис. 6.2 показывает распределение интенсивностей. Пунктирная кривая соответствовала бы сложению интенсивностей обеих щелей, например, в том случае, если бы обе щели освещались некогерентными между собой световыми пучками. Сплошная кривая дает действительное распределение интенсивностей. Общие световые потоки сквозь щели, определяемые площадями, заключающимися между этими кривыми и осью абсцисс, должны, конечно, оставаться одинаковыми в обоих случаях.
При увеличении расстояния между щелями отдельные максимумы станут уже и чаще, но указанная площадь останется неизменной. Так как для одной щели центральный максимум гораздо интенсивнее боковых, то и при наличии двух одинаковых щелей почти весь свет сосредоточен в области центрального максимума, т. е. в пределах, определяемых условием sinφ = ± λ /b (см. рис. 6.2). Таким образом, угловая ширина основной дифракционной картины равна 2λ/b.