Согласнозакону, установленному Ампером: сила F, которая действует на прямолинейный проводник с током , который находится в однородном магнитном поле прямопропорционально силе тока I, длине проводника l, магнитной индукциии синусу угла между направлением тока и вектором:
k-коэффициент пропорциональности (в СИ k=1)
В неоднородном магнитном поле для dl (прямолинейный участок тока) можно поле разделить на малые области, в котором поле однородно, тогда закон Ампера:
IBdlsin()
В векторной форме dF=I. Силу dF определяют за правилом векторного произведения.
Теорема Гаусса: поток вектора магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю.
Отсутствие начала и конца магнитных линий означает, что дивергенция вектора всюду равна нулю: div B=0.
Выражение вида называется циркуляцией вектора B по данному контуру. Из этого следует что циркуляция равна интегралу , где dl- элемент замкнутого контура, по которому производится интегрирование.
Знак циркуляции зависит от направления обхода по контуру. Если это направление образует с направлением тока правовинтовую систему, то, как следует из выражения положительно; в противном случае – отрицательно.
Циркуляция вектора B по некоторому контуру равна алгебраической сумме токов, охватываемых контуром, умноженной на . Это утверждение называется теоремой о циркуляции.
Потоком магнитной , или магнитным потоком, называется скалярная физическая величина
где - внешняя нормаль к площади dS; - проекция вектора по направлению нормали. Полный поток через поверхность S будет
.
Если магнитное поле однородное, а поверхность плоская и перпендикулярная к B==const. Тогда
Единица измерения в СИ:
(Вебер).
Пусть плотность линии магнитной индукции численно равняется В. Тогда магнитный поток через перпендикулярную площадь равняется количеству линий магнитной индукции, которые пронизывают эту площадь. В этом заключается удобства графического метода изображения магнитного поля.