рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Кинематика точки. Декартовы координаты.

Кинематика точки. Декартовы координаты. - раздел Механика, В теоретической механике изучается движение тел относительно других тел, представляющие собой физические системы отсчёта С Неподвижной Системой Отсчёта Связываем Декартовую Ортогональную Систему Коо...

С неподвижной системой отсчёта связываем декартовую ортогональную систему координат (правую, рис. 31).

 

Рис.31.

 

Точка , где

– параметрические уравнения траектории.

где - единичные векторы (орты),

- непрерывны и 2 раза дифференцируемы; 2-е производные – непрерывны.

Непрерывная последовательность точек среды (пространства), занимаемая точкой M, называется траекторией точки М.

Исключая время:

или:

Введём понятия скорости и ускорения:

 

Рис.32.

т. М t

т. М’ t + t

(t - конечное).

Радиусы – векторы: t

t + t +

=

За время t (рис. 32):

(Направление по секущей MM’).

Скорость точки в момент времени t получается при t 0, то есть

(Направление по касательной и траектории точки)

Очевидно:

 

Проекции :

.

Модуль (длина):

 

Скорость точки М в момент времени t равна производной по времени от радиуса – вектора точки и направлена по касательной к траектории.

Аналогично найдём ускорение (рис. 33).

 

Рис.33.


Совмещая начало векторов (t) и (t + t) в точке М => за t.

Среднее ускорение:

(направление в сторону вогнутости траектории)

Ускорение точки в момент времени t получается при t 0, то есть

Очевидно:

 

Ускорение точки в некоторый момент времени равно производной по времени от вектора скорости, или второй производной по времени от радиуса – вектора точки в этот момент времени.

В некоторых задачах – используется производная более высоких порядков, но здесь они пока не нужны.

В механике применяются не только декартовы координаты – часто применяют обобщённые (криволинейные) координаты.

Они бывают удобней, позволяют определить конфигурацию рассматриваемой системы. Часто их называют позиционными. Криволинейными они называются потому, что линии вдоль которых меняется только одна координата, обычно бывают кривыми.

Рассмотрим частный случай криволинейных координат – полярные координаты точки на плоскости: применим далее к задаче движение точек в центральном силовом поле (рис. 34).

 

Рис.34.

 

(x, y) – декартовы координаты.

(r, ) – полярные координаты.

Угол => от Ох против часовой стрелки – положительное направление

 

Формулы преобразования:

x = r cos, y = r sin, где r 0; 0 < 2

(можно рассматривать и ).

Если r = const – концентрические окружности с центром в точке О.

Если = const – прямолинейные лучи из точки О.

 

Введём два орта:

 

Найдём производные по углу (рис. 35):

 

Рис.35.

 

(так как r = 1)

при ,

т. е. .

 

Далее:

 

при ,

т. е. .

При каждом дифференцировании по φ т. е. происходит поворот на угол .

Выведем формулы проекции скорости и ускорения точки М на направления касательных к координатным линиям в полярных координатах.

Так как , то

 

 

Но:

 

Очевидно:

 

Для ускорения:

 

.

 

Но: .

 

Очевидно:

 

 

Контрольные вопросы:

1. Что изучает кинематика?

2. Дайте определение скорости точки.

3. Напишите формулы проекций ускорения на оси полярной системы координат.

 

 

Лекция 9.Естественные координаты.

 

Рассмотрим систему координатных осей, определяемую траекторией точки (рис.36).     Рис.36.   . Единичный вектор касательной к траектории (S – длина дуги М0М):   , где .   Дифференцируя по S: , где - единичный вектор главной нормали; и направлен в сторону вогнутости; кривизна. (k = 0 - прямая); - радиус кривизны. Единичный вектор бинормали : . образуют правую тройку ортогональных единичных векторов. Они определяют направление естественных (натуральных) осей в том месте траектории, где находится движущаяся точка. соприкасающаяся Очевидно, проекция на ось : (может иметь разные знаки – зависит от направления S). Для ускорения: ;   Но: ;   Очевидно, проекции ускорения на естественные оси: на касательную: ; на главную нормаль: на бинормаль: 0 Таким образом, ускорение лежит в соприкасающейся плоскости (рис. 37). Рис.37.   Задача.       Контрольные вопросы: 1. Какие основные отличия естественной системы координат от декартовой? 2. Назовите проекции скорости точки в естественных координатах. 3. Какова последовательность определения радиуса кривизны траектории точки?

 


Найдём число координат, определяющих положение абсолютно твёрдого тела.

Определить положение тела => определить координаты точки относительно некоторой системы отсчёта в момент времени.

 

Рис.38.

 

Пусть Х1 , Х2 , Х3 – неподвижные оси (рис. 38); орты: [декартова система].

, , - оси, жёстко связанные с телом; орты: , , - [декартова система].

Так как координаты точек относительно собственных осей , , не зависят от времени, то задача сводится к определению положения координатных осей, жёстко связанных с телом (подвижных), относительно неподвижных осей Х1 , Х2 , Х3.

Составим таблицу косинусов углов между осями Х и :

- скалярное произведение.

 

Так как системы координат ортогональны, то

скалярное произведение: , где

Итак:

Число таких соотношений = 6 (Из 9 – ти в силу симметрии по jи k).

Имеем 6 соотношений для 9 косинусов =>

3 косинуса , не расположенные в одном столбце, или в одной строке, могут быть приняты за независимые, а остальные можем определить из составленных 6 – ти соотношений.

Кроме того => три координаты определяют положение точки О – начало системы , , .

Но 9 координат и 3 соотношение длин:

 

 

Это условия постоянства расстояний между точками в абсолютно твёрдом теле.

Выведем формулу Эйлера для распределения скоростей точек абсолютно твёрдого тела (рис. 39).

 

 

,

1) ,

- скорость точки О,

- скорость точки Q во вращательном движении тела (так как длина постоянна).

Так как координаты точки Qпостоянны, то

 

Тогда:

2) ,

где .

Скорость точки Q: .

3) Выразим и производные через направляющие косинусы :

.

Тогда: (в неподвижной системе).

4) Проекция на ось (k= 1,2,3):

.

Скорости точек во вращательном движении – линейные функции координат точек.

5) Получим более простую и наглядную форму закона распределения скоростей, используя свойства функции .

,

Дифференцируем по t:

.

По свойству производной от произведения:

при j= k => ,

при j≠ k=> .

 

Свойства:

а) симметрия по kи j;

б) при j= k=>равенство «0»;

в) размерность t-1 , т. е. угловая скорость (угол в радианах), так как - скорость.

г) различных только три =>

Покажем, что

Действительно:

- по аналогии.

 

Итак:

 

 

или:

7) , где - единичные вектора, жёстко связанные с телом.

 

Положим - вектор, где

 

8) Тогда:

 

  -Описывает распределение скоростей.

Назовём вектором мгновенной угловой скорости, а прямая на которой он располагается, в рассматриваемый момент времени, проходящую через точку Оосью мгновенного вращения, или мгновенной осью.

Таким образом, закон распределения скоростей точек абсолютно твёрдого тела в любом движении:

 

.

Это формула Эйлера в векторной записи.

 

Контрольные вопросы:

1. Сколько координат определяют положение твёрдого тела в пространстве?

2. Что называется вектором мгновенной угловой скорости?

3. Напишите формулу Эйлера.


Найдём закон распределения.

Дифференцируем по времени формулу Эйлера:

 

,

Так как , то

 

=>

 

 

двойное векторное произведение

- формула Ривальса для распределения

ускорений точек абсолютно твёрдого тела (рис. 40).

1) - ускорение начала подвижной системы.

Так как

2) - вращательное ускорение.

3) - осестремительное ускорение.


Рис.40.

 

Контрольные вопросы:

1. Какая формула является исходной при расчёте распределения ускорений точек твёрдого тела?

2. Как перейти от двойного векторного произведения к скалярным произведениям?

3. Напишите формулу Ривалью.

 

Частными видами движения абсолютно твёрдого тела являются поступательное, вращательное и плоскопараллельное.

Поступательным движением абсолютно твёрдого тела будем называть такое движение, при котором отрезок прямой, соединяющей две любые точки тела, остаётся параллельным неподвижной прямой.

 

Рис.41.

 

В поступательном движении все точки тела в каждый момент времени имеет одну и ту же скорость и одно и то же ускорение.

 

Пусть:

Тогда:

Положим:

.

Так как перемещается параллельно первоначальному направлению, то:

Тогда:

 

(Аналогично из формулы Эйлера при )

 

Очевидно и наоборот, если скорости всех точек равны между собой в каждый момент времени, то тело движется поступательно.

 

Пусть:

,где - вектор постоянной длины и неизвестного направления относительно неподвижной системы.

К тому же тело движется поступательно.

 

Рассмотрим вращение тела вокруг неподвижной оси.

Пусть две точки А1 и А2 неподвижны. Очевидно, что все точки прямой А1А2 неподвижны. Введём неподвижную систему Х1, Х2, Х3: Х3 по А1А2. Положение тела определяется точками А1, А2, Р, а из трех координат точки Р только одна независимая, так как имеются два уравнения связи. Можно взять угол (рис.42).

Рис.42.

 

Поясним: введём подвижную систему по

 

Тогда таблица косинусов:

Распределение скоростей:

Распределение ускорений:

 

Контрольные вопросы:

1. Какое движение твёрдого тела называется поступательным?

2. Сколькими параметрами определяется положение тела при вращении вокруг неподвижной оси?

3. Напишите формулы компонент ускорения во вращательном движении тела.

 

 

Плоскопараллельным называется такое движение абсолютно твёрдого тела, при котором скорости всех его точек параллельны некоторой неподвижной плоскости .

- плоскость (х1,х2)||( y1,y2).

 

По формуле Эйлера:

 

Так как , то

 

 

(круговая перестановка - )

 

или .

Т. е. скалярное произведение векторов :

 

.

В силу произвольности координат y1, y2 точки Р =>

.

Итак: вектор мгновенной угловой скорости расположен на оси .

Обычно рассматривают плоское сечение тела || - фигуру S.

 

Рис.43.

Положение S определяется тремя параметрами:

 

1) 2 – е координаты точки О’,

2) - угол поворота жёстко связанных осей (рис. 43).

Для точки Р в плоскости ( ):

, где .

Или (совместив с О):

 

 

Так как точка в каждый момент времени, в которой скорость в этот момент равна нулю.

Пусть это О*(х1*, х2*).

 

То есть если , то единственная точка, скорость которой равна нулю. Вычитая (В) из (А) получим:

Если поместить начало координат в точку О*, то в этот момент времени распределение скоростей точек будет таким же, как во вращательном движении вокруг неподвижной оси. Точка О* называется центром мгновенного вращения, или мгновенным центром скоростей.

Пример: нахождение центра мгновенного вращения, если известно направление скоростей двух точек тела (рис. 44).

Рис.44.

Обратное рассуждение:

Если центр найден, то все скорости направлены радиусу - вектору. Поэтому (обратно) для нахождения центра надо проводить к скоростям до пересечения.

Пример: палочка АВ = l скользит по прямым Ох и Oy.

По формуле Ривальса можно найти распределение ускорений, мгновенный центр ускорений, а так же вычислить ускорение центра мгновенного вращения (и скорость мгновенного центра ускорений).

 

Контрольные вопросы:

1. Какое движение твёрдого тела называется плоскопараллельным?

2. Что такое мгновенный центр скоростей?

3. Как найти мгновенный центр скоростей, если известны скорости двух точек твёрдого тела?

 

Для описания движения введём неподвижную и подвижную системы координат.


Рассмотрим движение точки М в подвижной системе отсчета , , (рис. 45). Для этого задают:

1) , где - орты подвижной системы.

2) Движение системы относительно неподвижных осей.

Пусть

Найдем скорость точки М в неподвижной системе (дифференцированием):

 

Очевидно:

- искомая скорость;

- скорость начала подвижной системы.


Найдём с учётом ,

 

 

1)

 

, где - мгновенная угловая скорость вращения подвижной системы отсчета по формуле Эйлера

 

2) - назовем относительной производной

 

Итак:

Если (т. е. нет относительного движения):

Поэтому:

- относительная скорость.

 

Переносная скорость (навязывается движением системы):

Это скорость того места, где в данный момент времени находится точка М.

Окончательно :

Найдем ускорение точки относительно неподвижной системы отсчета, если заданы относительные координаты и движение подвижной системы.

Дифференцируем:

:

 

 

где - ускорение точки О’

здесь - вектор от точки М к мгновенной оси под прямым углом (см. формулу Ривальса)

 

 

- относительное ускорение (равно 0, если точка М движется в подвижной системе отсчета прямолинейно и равномерно).

Переносное ускорение – определяется как ускорение того места в подвижной системе отсчета, в которой точка М находится в рассматриваемый момент времени; вычисляется по формуле Ривальса:

Ускорение Кориолиса:

Половина ускорения Кориолиса получена при дифференцировании по времени переносной скорости, а вторая половина – при дифференцировании относительной скорости.

- формула Кориолиса.

где ;

;

 

Формула Кориолиса позволяет вычислить абсолютное ускорение точки, если ее положение определяется координатами относительно подвижной системы отсчета.

 

Контрольные вопросы:

1. Что называется переносным и относительным движениями?

2. Напишите формулу скорости в сложном движении точки.

3. Из каких частей складывается ускорение Кориолиса?

 

 

Динамикой называется та часть, в которой рассматриваются влияние сил на состояние движения материальных объектов.

В этом разделе в качестве моделей реальных тел принимается материальная точка

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

В теоретической механике изучается движение тел относительно других тел, представляющие собой физические системы отсчёта

Механика позволяет не только описывать но и предсказывать движение тел устанавливая причинные связи в определ нном весьма широком круге.. основные абстрактные модели реальных тел материальная точка имеет массу.. из них системы..

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Кинематика точки. Декартовы координаты.

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Законы Ньютона. Правило сложения сил.
Рассмотрим движение материальной точки (рис. 46) в инерциальной системе отсчёта под действием сил, обусловленных взаимодействием точек с другими точками и телами (т. е. возникающих в результате вза

Количество движения системы материальных точек равно количеству движения массы всей системы, сосредоточенной в центре масс.
2. Сумма моментов количества движения или кинетический момент системы: .

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги