Допустим, что через индуктивность протекает синусоидальный ток i=Im sinwt напряжение на индуктивности равно: u=L(di/dt)=wLim coswt=Um=Um sin(wt+p/2) (2)
Из выражения (2) следует:
Напряжение на индуктивности опережает ток через индуктивность на угол p/2На графике макс. напряжение сдвинуто, относительно макс. тока влево на угол p/2 . Амплитуда и действующее значение тока и напряжения связаны соотношением, аналогичным закону Ома: Um=wLim=xLIm величина xL=wL имеющая размерность сопротивления называется индуктивным сопротивлением. Величина bL=1/xL=1/wL называется индуктивной проводимостью
Изобразим векторную диаграмму для тока через индуктивность и напряжения через индуктивность. j=yu - yi=p/2 (рис.12)
Мгновенная мощность, поступающая в индуктивность равна:Pl=ui=UmImsinwtcoswt=(UmIm/2)sinwt=Iusin2wt Средняя за период мощность равна нулю.
Энергия магнитного поля в индуктивности равна: wL=Li2/2=Lim2sin2(wt)/2=Lim2/4(1-cos2wt)= LI2/2(1 – cos2wt) Энергия смещается периодически с двойной угловой частотой 0ÍwLÍLIm2 Поступая от источника энергия запасается в магнитном поле индуктивности, затем возвращается к источнику при исчезновении поля.