На опыте измеряются не амплитудные коэффициенты прошедшей и от-раженной волн, а коэффициенты отражения и пропускания для частиц, которые связаны с амплитудными коэффициентами вероятностными соотношениями.
4. При оба волновых числа являются действительными, поэтому все три волны однородны. Наличие отраженной волны приводит к конечной вероятности обнаружения частицы, движущейся навстречу падающему потоку.
Плотность вероятности равна квадрату модуля волновой функции . Если умножить ее на массу частицы, мы получим величину , имеющую размерность плотности вещества (кг/м3). Она имеет смысл усредненной по ансамблю частиц плотности вещества. Поскольку есть плотность потока вещества в классической механике, то и в квантовой механике величину
рассматривают как плотность потока вещества.
В падающей волне эта величина равна , а в отраженной и прошедшей волнах и , соответственно.
Отношение плотности потоков отраженной волны к плотности потока падающей волны называется коэффициентом отражения частицы
. (7)
Если начало отсчета энергии выбрать так, чтобы слева от барьера потенциальная энергия равнялась нулю , тогда, введя безразмерную энергию , для коэффициента отражения получим формулу
.
С увеличением энергии коэффициент отражения уменьшается от значения равного единице при до нуля при . Уже при получается значение коэффициента отражения .
Аналогично определяется коэффициент пропускания частицы через отношение плотности потока прошедшей волны к плотности потока падающей волны
. (8)
Нетрудно увидеть, что , в согласии с законом сохранения вещества.
5.Рассмотрим теперь ситуацию, когда энергия налетающей частицы меньше высоты потенциального барьера E < U2. В этом случае величина является чисто мнимой
,
поэтому прошедшая волна является уже неоднородной и имеет вид
.
Амплитуда волны экспоненциально убывает при удалении от границы раздела областей. Глубина проникновения определяется как расстояние, на котором плотность вероятности
.
уменьшается в е раз. Для нее получаем формулу
.
Коэффициент отражения в этом случае получается равным единице
.
Это означает, что падающая волна полностью отражается. Несмотря на это, волна проникает в область II, но плотность вероятности нахождения микрочастицы убывает по экспоненте с увеличением координаты х:
По мере увеличения высоты барьера U глубина проникновения l и амплитудный коэффициент прошедшей волны d уменьшаются до нуля. Это означает, что в пределе , и вероятность обнаружения микрочастицы в области II (под барьером) обращается в нуль. Этот результат нам пригодится для формулировки граничных условий в бесконечно глубокой потенциальной яме.