Постулаты Бора. Опыты Франка и Герца

Постулаты Бора. Абсолютная неустойчивость планетарной модели Резерфорда и вместе с тем удивительная закономерность атомных спектров, и в частности их дискретность, привели Н. Бора к необходимости сформулировать (1913) два важнейших постулата квантовой физики:

Атом может длительное время находиться только в определенных, так называемых стационарных состояниях, которые характеризуются дискретными значениями энергии E₁, E₂, Е₃, ... В этих состояниях, вопреки классической электродинамике, атом не излучает.

При переходе атома из стационарного состояния с большей энергией E₂ в стационарное состояние с меньшей энергией E₁ происходит излучение кванта света (фотона) с энергией ħω:

ħω =E₂-E₁. (4.11)

Такое же соотношение выполняется и в случае поглощения, когда падающий фотон переводит атом с низшего энергетического уровня E₁ на более высокий E₂, а сам исчезает.

Соотношение (4.11) называют правилом частот Бора. Заметим, что переходы атома на более высокие энергетические уровни могут быть обусловлены и столкновением с другими атомами.

Таким образом, атом переходит из одного стационарного состояния в другое скачками (их называют квантовыми). Что происходит с атомом в процессе перехода — этот вопрос в теории Бора остается открытым.

Опыты Франка и Герца (1913). Эти опыты дали прямое доказательство дискретности атомных состояний. Идея опытов заключается в следующем. При неупругих столкновениях электрона с атомом происходит передача энергии от электрона атому. Если внутренняя энергия атома изменяется непрерывно, то атому может быть передана любая порция энергии. Если же состояния атома дискретны, то его внутренняя энергия при столкновении с электроном должна изменяться также дискретно — на значения, равные разности внутренней энергии атома в стационарных состояниях.

Следовательно, при неупругом столкновении электрон может передать атому лишь определенные порции энергии. Измеряя их, можно определить значения внутренних энергий стационарных состояний атома.

Это и предстояло проверить экспериментально с помощью установки, схема которой показана на рис.4. 4. В баллоне с пара­ми ртути под давлением порядка 1 мм.рт.ст. (~ 130 Па) имелись три электрода: К — катод, С — сетка и А — анод. Электроны, испускаемые горячим катодом вследствие термоэлектронной эмиссии, ускорялись разностью потенциалов U между катодом и сеткой. Величину U можно было плавно менять. Между сет­кой и анодом создавалось слабое тормозящее поле с разностью по­тенциалов около 0,5В. Таким образом, если какой-то электрон проходит сквозь сет­ку с энергией, меньшей 0,5 эВ, то он не долетит до анода. Толь­ко те электроны, энергия которых при прохождении сетки бо­льше 0,5 эВ, попадут на анод, образуя анодный ток I, доступный измерению.

В опытах (см. рис. 4.4) исследова­лась зависимость анодного тока I (галь­ванометром G) от ускоряющего напря­жения U (вольтметром V). Полученные результаты представлены на рис.4. 5. Максимумы соответствуют значениям энергии Е₁ = 4,9 эВ, Е₂ = 2Е₁, Е₃ = ЗЕ₁ и т. д.

Такой вид кривой объясняется тем, что атомы действитель­но могут поглощать лишь дискретные порции энергии, равные 4,9 эВ.

При энергии электронов, меньшей 4,9 эВ, их столкновения с атомами ртути могут быть только упругими (без изменения внутренней энергии атомов), и электроны достигают сетки с энергией, достаточной для преодоления тормозящей разности потенциалов между сеткой и анодом. Когда же ускоряющее на­пряжение U становится равным 4,9 В, электроны начинают ис­пытывать вблизи сетки неупругие столкновения, отдавая ато­мам ртути всю энергию, и уже не смогут преодолеть тормозя­щую разность потенциалов в пространстве за сеткой. Значит, на анод А могут попасть только те электроны, которые не испы­тали неупругого столкновения. Поэтому, начиная с ускоряю­щего напряжения 4,9 В, анодный ток I будет уменьшаться.

При дальнейшем росте ускоряющего напряжения достаточ­ное число электронов после неупругого столкновения успевает приобрести энергию, необходимую для преодоления тормозяще­го поля за сеткой. Начинается новое возрастание силы тока I. Когда ускоряющее напряжение увеличится до 9,8 В, электроны после одного неупругого столкновения достигают сетки с энер­гией 4,9 эВ, достаточной для второго неупругого столкновения. При втором неупругом столкновении электроны теряют всю свою энергию и не достигают анода. Поэтому анодный ток I на­чинает опять уменьшаться (второй максимум на рис. 4.5). Ана­логично объясняются и последующие максимумы.

Из результатов опытов следует, что разница внутренних энергий основного состояния атома ртути и ближайшего возбуж­денного состояния равна 4,9 эВ, что и доказывает дискретность внутренней энергии атома.

Аналогичные опыты были проведены в дальнейшем с атома­ми других газов. И для них были получены характерные разно­сти потенциалов, их называют резонансными потенциалами или первыми потенциалами возбуждения. Резонансный потенциал соответствует переходу атома с основного состояния в ближай­шее возбужденное. Для обнаружения более высоких возбуж­денных состояний была использована более совершенная мето­дика, однако принцип исследования оставался тем же.

Итак, все опыты такого рода приводят к заключению, что состояния атомов изменяются лишь дискретно.

Опыты Франка и Герца подтверждают также и второй посту­лат Бора — правило частот. Оказывается, что при достижении ускоряющего напряжения 4,9 В пары ртути начинают испу­скать ультрафиолетовое излучение с длиной волны 253,7 нм. Это излучение связано с переходом атомов ртути из первого возбужденного состояния в основное. Действительно, из усло­вия (4.11) следует, что

Этот результат хорошо согласуется с предыдущими измерениями.