Реферат Курсовая Конспект
Краткая теория - раздел Физика, Методическое пособие по общей физике Свойства И Проводимость Примесных Полупроводников Определяются Имеющимися В Н...
|
Свойства и проводимость примесных полупроводников определяются имеющимися в них искусственно вводимыми примесями. Как известно, атомы германия или кремния, являющиеся полупроводниками, в узлах кристаллической решетки связаны четырьмя ковалентными связями с соседними атомами. Если часть атомов полупроводника в узлах кристаллической решетки заменить атомами другого вещества, имеющими иную валентность, то полупроводник приобретет примесную проводимость. Например, если при выращивании кристалла германия в расплав добавить, небольшое количество пятивалентного мышьяка (или фосфора), то последний внедрится в решетку кристалла, и четыре из его пяти валентных электронов образуют четыре ковалентные связи с атомами германия. Пятый электрон оказывается “лишним”, легко отщепляется от атома за счет энергии теплового движения и может участвовать в переносе заряда, т.е. создании тока в полупроводнике.
Таким образом, в полупроводнике с примесью, валентность которой на единицу больше валентности основных атомов, лишний электрон является электроном проводимости. Число таких электронов будет равно числу атомов примеси. Такой полупроводник обладает электронной проводимостью или является полупроводником n-типа (от слова negative - отрицательный). Атомы примеси, поставляющие свободные электроны, называются донорами.
Пятый электрон примеси занимает состояние чуть ниже края зоны проводимости, т.е. находится в запрещенной зоне (рис.1.а). Этот энергетический уровень называется донорным. Его положение вблизи зоны проводимости обусловливает легкость перехода электрона с донорного уровня в зону проводимости за счет тепловых колебаний решетки.
Рисунок 1 |
Германий или кремний можно легировать трехвалентными атомами, например, галлием, бором или индием. Три валентных электрона атома бора не могут образовать ковалентные связи со всеми четырьмя соседними атомами германия. Поэтому одна из связей оказывается неукомплектованной и представляет собой место, способное захватить электрон. При переходе на это место электрона одной из соседних пар возникает дырка, которая будет кочевать по кристаллу.
Таким образом, в полупроводнике с примесью, валентность которой на единицу меньше валентности основных атомов, носителями заряда являются дырки. Число дырок определяется в основном числом атомов примеси. Проводимость такого полупроводника называется дырочной, а полупроводники называются полупроводниками р- типа (от слова positive - положительный ). Примеси, вызывающие появление дырок, называются акцепторными, а энергетические уровни, на которые переходят электроны для восполнения недостающей связи атома примеси, называются акцепторными уровнями. Акцепторные уровни располагаются в запрещенной зоне вблизи валентной зоны (см. рис. 1.б). Образованию дырки отвечает переход электронов из валентной зоны на один из акцепторных уровней.
Количество дырок в полупроводнике р- типа обычно превосходит число атомов доноров. Некоторое количество дырок образуется за счет перехода электронов в зону проводимости. Благодаря этому полупроводник р- типа наряду с основными носителями тока – дырками - обладает некоторым количеством неосновных носителей тока- электронами проводимости.
Если в пластину из монокристалла германия, например, с электронным механизмом проводимости ( п- типа ) вплавить кусочек индия, то атомы индия диффундируют в германий на некоторую глубину и получается пластина германия, в различных частях которой проводимость разная.
Тонкий слой на границе между двумя областями одного и того же кристалла, отличающийся типам примесной проводимости, называют р-n-переходом. Во всех полупроводниковых приборах присутствуют р-п-переходы, которые обусловливают их работу.
Рисунок 2 |
Нижняя граница зоны проводимости определяет изменения потенциальной энергии электронов в направление, перпендикулярно к р-n- переходу. Заряд дырок противоположен заряду электрона, поэтому их потенциальная энергия больше там, где меньше потенциальная энергия электрона.
Рисунок 3 |
В результате этого возникает запорный слой, обедненный основными носителями заряда (количество основных носителей заряда вблизи контакта каждой области уменьшается).
Одновременно возникает потенциальный барьер, препятствующий движению основных носителей заряда. Неосновные носители могут свободно диффундировать из одной области в другую под действием этого поля.
Устройство, состоящее из двух материалов различной проводимости, называется полупроводниковым диодом. Если его подключить к источнику напряжения так, чтобы положительный потенциал был подан на р-область, а отрицательный на n-область, то в диоде появится электрическое поле E, созданное источником напряжения и направленное навстречу полю р-n- перехода E1 (рис.4). Оно ослабляет действие поля р-n- перехода и понижает потенциальный барьер. Область контакта обогащается основными носителями зарядов. Сопротивление контакта уменьшается. Под действием сторонних сил источника в цепи пойдет ток, направленный в диоде от р- к n- области. Такое включение источника называется прямым. р-n- переход при этом обладает сопротивлением R+, которое можно подсчитать из формулы:
,
где U+ и I+ - соответственно напряжение и ток в контакте в проходном направлении.
Рисунок 4 |
Рисунок 5 |
Сопротивление р-n-перехода в этом случае определяется по формуле:
,
где U– и I– соответственно напряжение и токи в контакте в запорном направлении.
Зависимость I(U) тока, протекающего по диоду, от приложенного к нему напряжения называется вольт-амперной характеристикой (ВАХ) диода. Эта зависимость показана на рис. 6.
Количественно выпрямляющее действие диода оценивается коэффициентом выпрямления К. Коэффициент выпрямления равен отношению прямого тока к току в запорном направлении при одинаковых напряжениях:
.
Коэффициент выпрямления К не остается постоянным в разных режимах работы диода. С увеличением напряжения U он возрастает, достигая при некотором максимального значения, а затем убывает.
Односторонняя проводимость полупроводникового диода позволяет использовать его для выпрямления переменного тока.
Рисунок 6 |
Зарядная емкость ЭДП обусловлена изменением зарядов положительных и отрицательных ионов примесных атомов в p-n-переходе при изменении обратного напряжения. С этой точки зрения ЭДП можно рассматривать как плоский конденсатор, обкладками которого служат нейтральные p- и n-области, а диэлектриком – запирающий слой p-n-перехода толщиной d Емкость такого конденсатора равна .
Таким образом при подаче на р—n-переход обратного смещения, не превышающего U*обр, он ведёт себя как высокодобротный конденсатор, у которого ёмкость Св зависит от величины приложенного напряжения. Это свойство используют в варикапах, применяемых преимущественно для электронной перестройки резонансной частоты колебательных контуров, в параметрических полупроводниковых диодах, служащих для усиления СВЧ колебаний, в варакторах и умножительных диодах, служащих для умножения частоты колебаний в диапазоне СВЧ. В этих полупроводниковых диодах стремятся уменьшить величину сопротивления rб (основной источник активных потерь энергии) и усилить зависимость ёмкости Св от напряжения Uo6p. Пример вольт – фарадной характеристики (ВФХ) приве
Рисунок 7 |
– Конец работы –
Эта тема принадлежит разделу:
Л... Министерство энергетики и угольной промышленности Украины... Севастопольский национальный университет ядерной энергии и промышленности...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Краткая теория
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов