Теплов излуч, его особ и х-ки. Абсол. черн тело. Распр энерг спект излуч абсол ч тела.
Теплов излуч, его особ и х-ки. Абсол. черн тело. Распр энерг спект излуч абсол ч тела. - раздел Электроника, По идее Максвелла изменяющееся магн. поле является порождением вихревого эл. поля, а это поле создаёт индукционный ток Э/м Излуч, Испуск Вещ И Возник За Счет Его Внутр Энерг, Называется Теплов...
Э/м излуч, испуск вещ и возник за счет его внутр энерг, называется тепловым Оно завис только от темпер и оптич св-в излуч тела. Теплообменом излучением наз самопроизв процесс перед энерг в форме теплоты от более нагр тела к менее нагр, осуществ путем тепл излуч и поглощ э/м волн этими телами. Тепл излучение — единст, кот может нахя в термодинамич равнов с вещ. Равновесное излучение устанавл в адиабатически замкн сис-ме, все тела кот наход при одной и той же темп-ре.Условие:Равновесное излуч-е не зависит от мат-ла тел, образ замкн термодинамич равновесную сис-му. Объемн плотн энерг равновесн изл-я и ее распред-е по част-м явл универс ф-ция температ. Действит, в противн случ можно было бы взять две адиабатически замкнутые системы А и В (рис. V.5.1), наход-ся при один темп-ре ТA = ТB = Т, и осущ между ними теплообмен излучением, проделав для этого небольш отверстие в разделих теплонепрониц стенке. Если объемн плотн энерг равнов-го излуч в сис-ме А(wА) больше, чем в системе B(wВ ), т.е.
wВ >wA то за счет теплообм между сис-ми эн-гия излуч в сис-ме .А и ее темпер долж уменьш, а энерг излуч в системе В и ее темпер должны повыш. Этот проц должен идти до тех пор, пока знач объемной плотности энергии в системах А и В не станут равными: w`А =w`В. При этом Т`A>Т`B так, что рассм проц противоречит усл.След, wА, не может быть больше wВ. Точно так же wВ не может быть больше wAт.е. wA = wВ = w(T) — универс ф-ция темпер-ы.Спектр характ равновесн излуч служит спектральная плотность объемной плотности энергии этого излучения
r(u,T)= dw / du где dw — эн-я равн излуч с част от v до v + dv, заключ в ед объема поля излуч. Объемн плотн эн-гии эт поля
Равнов излуч изотропно, т.е. оно не поляриз и все направл его распростр равновероятны. Энергия dW равновесн излуч в вакууме с частотами от v до v + dv, падающ за
ед времени на ед площади поверх-ти кажд из тел термодинамич равновесной сис-мы, равна
dW=с/4 p(v,T) d v где с — скорость света в вакууме.
4°.Энергетической светимостью (интегральной испускательной способностью) тела назыв физич велич Rэ , числ равн энерг э/м волн всевозм частот, излуч за ед врем с ед площ повер-ти тела.
Испускательной способностью, или спектральной плотностью энергетической светимости, тела называется физич величина, числ равн отнош энергии dW, излуч за един врем с един площ пов-ти тела посредством э/м волн в узком интерв частот от v до v + dv (или длин волн в вакууме), к ширине этого интервала:
где с — ск св в вак. Значения rn (rl) зависят от част(длины волны), темпер, хим состава тела и состояния его поверхности.
Энерг свет-ть тела связана с rn и rl соотношениями
5°. Поглощательной способностью (монохроматическим коэф поглощ) тела наз безразм велич аn ,показыв, какая доля энерг э/м волн с частотами от v до v + dv, падающ на пов-сть тела, поглощается им:
Значение аn зависит от част-ы, темпер, хим сост тела и сост его повер-ти.
Абсолютно черным телом назыв тело, кот полн поглощ все падающ на него излуч незав от направл падающего излуч, его спектрал сост и поляриз, ничего не отражая и не пропуская: a*º1. Моделью абсолютно черного тела может служить почти замкнутая полость с небольш отверстием (рис. V.5.2). Свет, попадающ внутрь полости через отверстие О, претерп многокр отраже от стенок. При этом энергия падающего света практич полн поглощ стенками полости независимо от их мат-ла. Испуск спос абс ч тела обоз rn* (rl*), а его энерг светимость RЭ*
. Энергия излуч абс ч тела распред неравн. по его спектру. Абс ч тело почти не изл в обл очень малых и оч больш частот.По мере повыш температ тела максимум r*n смещ в сторону больш част в соотв с законом nm=b1T, где v — частота, соответствующая максимуму r*n при темпер Т, а b1 — пост коэфф.
Если рассматривать возникновение ЭДС индукции в движущемся проводнике в этом случае ЭДС возникает благодаря силе Лоренца Если проводник неподвижен... По идее Максвелла изменяющееся магн поле является порождением вихревого эл... Вынужденные колебания ДУ вынужденных колебаний и его решение...
Сложение взаимно перпендукулярн колеб.
Пусть в сис-ме происх одновременно два взаимно перпендик колеб с одинак част-ми, соверш вдоль коорд осей Х и У. В таком движ участвуют электроны в электронно-лучевой трубке, на откл
Эл-е колебания в реальном контуре
Поскольку всякий реальный колеб. контур обладает активным сопротивлением, то его энергия постоянно теряется. Поэтому свободные колебания затухают.
Ур-е плоской волны. Волновое ур-е.
Ур-ем волны наз-ся выр-е, кот-е дает смещение колеблющейся частицы как функцию ее координат и времени. Пусть источник колеб-я нах-ся в начале координат и его колеб-я происходят по закону S=Acos`
Упругие волны в газах, жидкостях и твердых телах.
Мех. кол. возможны при наличии упругих или квазиупр. сил. Продолные волны связаны с упругой деформацией сжатия и распространяются в газах, жидкостях и твердых телах. Поперечные волны обусловлены уп
Эффект Доплера.
При движении источника и приемника волн друг относительно друга наблюдается изменение частоты колебаний или длины волны, воспринимаемой наблюдателем. Пусть радиолокатор посылает радиоволну с частот
Интерференция волн оптического диапазона. Когерентность.
Световая волна – это ЭМВ с l = (400 … 760)нм. Трудности наблюдения состоят в том что источниками световых волн являются атомы вещества. Возбужденный атом, переходит в состояние с меньшей энергией и
Дифракция волн, условия и методы ее наблюдения.
Дифракция – огибание светом непрозрачных препятствий т.е. отклонение от з-ов геом. оптики. Различают два вида: дифр. Френеля (дифр. в сходящихся лучах или дифр. в ближней зоне) и дифр. Фраунгофера
Дифр-я световых волн на ультрозвуке.
Распред-е звуковой волны в жидкости связано с появлением в ней периодических неоднородностей (сжатие, разряжение). Это означает, что в жидкости периодически меняются оптические свойства, в частност
Дифракция рентгеновских лучей.
Дифракционную картину рентгеновских лучей на кристаллах можно рассчитать как результат интерференции рентгеновского излучения. Монохроматический пучок рентгеновских лучей с длинной волны λ пад
Вращ. плоск. поляризации. Эф-т Фарадея.
1°. При прохожд. линейно поляриз-го света через некот. вещ, назыв оптически активными, пл-ть поляриз света поворачив. вокруг направления луча. Оптически активны некоторые кристалы (
Физика волоконных световодов
В осн светоперед. по оптич волокну лежит явл полн внутрен отраж. Полн внутреннее отражение может иметь место только тогда, когда светов. лучи падают на границу раздела оптически более плотн. среды
Законы Киргофа, Стефана Больцмана, Вина,формула Релея-Джинса.
Согл принципу детального равновесия, любой микроскопич проц в равнов сис-ме долж протек с такой же скор, что и обр ему. Этот принц статистич физики позв найти связь между испускательной и по
Квантовые гепотезы и формула Планка.
М. Планк для описания пределов излучения и поглощения ЭМВ предложил гипотезу, кот. гласит, что тела поглощают и излучают волны не непрерывно а порциями. Энергия каждой такой порции E=hν h=6,62
Фотоэффект. Энергия и импульс световых квантов.
Фотоэффектом на. испускание эл. веществом под воздействием света. Закономерности: испускаемые заряды имеют отрицат. знак; наибольшее действи оказ. ультрафиол. лучи; величина испускаемого зар. пропо
Эф.Комптона. Аннигиляция эл-поз пары.
Одно из явлений, в котором проявляется копускулярные свойство света. На основании законов сохраненияэнергиии импульса получена формула: Dl=h/mc(1-cosa) (1)
Линейчат. спектры атомов. Ядерная модель атома . Постулаты Бора.
Было установлено, что атомарные газы излучают ЭМВ спектры, кот. Представляют собой дискретно расположенные тонкие линии. В частности спектр атома водорода в видимой части содержит 4 яркие линии. Ба
Новости и инфо для студентов