Сложение взаимно перпендукулярн колеб. - раздел Электроника, По идее Максвелла изменяющееся магн. поле является порождением вихревого эл. поля, а это поле создаёт индукционный ток
Пусть В Сис-Ме Происх Одновременно Два Взаимно Перпендик Коле...
Пусть в сис-ме происх одновременно два взаимно перпендик колеб с одинак част-ми, соверш вдоль коорд осей Х и У. В таком движ участвуют электроны в электронно-лучевой трубке, на отклоняющие пластины которой подано переменное напряжение.
Уравнения составляющих колебаний будутиметь вид:
x=A1cos(wt+j1) (1)
y=A2cos(wt+j1)
Исключив время, найдем уравнение траектории точки:
(2)
Из аналитич геометрии известно, что уравнение (2) есть уравнение эллипcа, не привед-го к коорд-м осям. Исследуем форму траектории в некоторых частных случаях.
1.Разность фаз равна нулю, т.е. =0 - уравн траект примет вид:
или получ ур-е прямой: y=(A1/A2)*x (3)
рис 1Колебл точка перемещ по прямой (3), причем расстоян её от начала координат равно (рис. 1). Подставив выражение (1) для Х и У и учтя, что j1-j2 получим закон, по которому r, изменяется со временем:
Отсюда видно, что результ движ явл гармонич колеб вдоль прямой (3) с частотой w и амплитудой, равной
2. Разность фаз j2-j1=±pУравнение (2) принем вид откуда y= -(A1/A2)*x1
рис 2Это ур-е предст соб гармонич колеб вдоль прямой (рис).
3. Разность фаз j2-j1=±p./2 ур-е 2 принем вид
рис 3
Этоур-е эллипса, привед к коорд осям. Полуоси эллипса равн соотв амплитуд колеб (рис.3). При
j2-j1=p /2 точка движ по элл-cу по час-ой стрелке, при j2-j1=-p /2 против часовой. Если амплитуды равны эллипс- станов окружностью.
Из 3. следует вывод: если точка участвует в равном движ по окружн, то его можно разл на 2 взаимно перпенд колеб.
9. Свободные затухающие колебания. ДУ затухающих колебаний и его решение.
Поскольку реальный колебательный контур обладает активным сопротивлением, то энергия, запасенная в нем, постоянно теряется. Поэтому свободные колебания затухают. Ур – ие колебаний можно получить, исходя из того, что сумма падений напряжений на емкости, индуктивности и активном сопротивлении должна быть равна нулю:
Разделив выражение на L и заменив i на q, а di/dt на q``, получим:
Обозначив 1/LC = w02; R/L = 2β получим:
- ДУ затухающих колебаний
- его решение
β = R/2L – коэфф. затухания - частота зат. колеб.
Период колеб:
10. Величины хар – ие затухание колебаний и их физические св – ва.
β – определяет скорость затухания. При t = t = 1/β , амплитуда уменьшается в e раз. Для хар – ки затухания используют log – кий декремент затухания:
за время релаксации - t система успевает совершить Ne = t/T колебаний. Тогда:
log – кий декремент обратен по величине числу колебаний, совершающихся за то время, в течении которого амплитуда уменьшается в e раз.
Для хар – ки колеб. системы используют добротность:
Q = 2p W/DW где W – запасенная энергия DW – потери за T. В случае слабого затухания:
Если рассматривать возникновение ЭДС индукции в движущемся проводнике в этом случае ЭДС возникает благодаря силе Лоренца Если проводник неподвижен... По идее Максвелла изменяющееся магн поле является порождением вихревого эл... Вынужденные колебания ДУ вынужденных колебаний и его решение...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ:
Сложение взаимно перпендукулярн колеб.
Что будем делать с полученным материалом:
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Эл-е колебания в реальном контуре
Поскольку всякий реальный колеб. контур обладает активным сопротивлением, то его энергия постоянно теряется. Поэтому свободные колебания затухают.
Ур-е плоской волны. Волновое ур-е.
Ур-ем волны наз-ся выр-е, кот-е дает смещение колеблющейся частицы как функцию ее координат и времени. Пусть источник колеб-я нах-ся в начале координат и его колеб-я происходят по закону S=Acos`
Упругие волны в газах, жидкостях и твердых телах.
Мех. кол. возможны при наличии упругих или квазиупр. сил. Продолные волны связаны с упругой деформацией сжатия и распространяются в газах, жидкостях и твердых телах. Поперечные волны обусловлены уп
Эффект Доплера.
При движении источника и приемника волн друг относительно друга наблюдается изменение частоты колебаний или длины волны, воспринимаемой наблюдателем. Пусть радиолокатор посылает радиоволну с частот
Интерференция волн оптического диапазона. Когерентность.
Световая волна – это ЭМВ с l = (400 … 760)нм. Трудности наблюдения состоят в том что источниками световых волн являются атомы вещества. Возбужденный атом, переходит в состояние с меньшей энергией и
Дифракция волн, условия и методы ее наблюдения.
Дифракция – огибание светом непрозрачных препятствий т.е. отклонение от з-ов геом. оптики. Различают два вида: дифр. Френеля (дифр. в сходящихся лучах или дифр. в ближней зоне) и дифр. Фраунгофера
Дифр-я световых волн на ультрозвуке.
Распред-е звуковой волны в жидкости связано с появлением в ней периодических неоднородностей (сжатие, разряжение). Это означает, что в жидкости периодически меняются оптические свойства, в частност
Дифракция рентгеновских лучей.
Дифракционную картину рентгеновских лучей на кристаллах можно рассчитать как результат интерференции рентгеновского излучения. Монохроматический пучок рентгеновских лучей с длинной волны λ пад
Вращ. плоск. поляризации. Эф-т Фарадея.
1°. При прохожд. линейно поляриз-го света через некот. вещ, назыв оптически активными, пл-ть поляриз света поворачив. вокруг направления луча. Оптически активны некоторые кристалы (
Физика волоконных световодов
В осн светоперед. по оптич волокну лежит явл полн внутрен отраж. Полн внутреннее отражение может иметь место только тогда, когда светов. лучи падают на границу раздела оптически более плотн. среды
Законы Киргофа, Стефана Больцмана, Вина,формула Релея-Джинса.
Согл принципу детального равновесия, любой микроскопич проц в равнов сис-ме долж протек с такой же скор, что и обр ему. Этот принц статистич физики позв найти связь между испускательной и по
Квантовые гепотезы и формула Планка.
М. Планк для описания пределов излучения и поглощения ЭМВ предложил гипотезу, кот. гласит, что тела поглощают и излучают волны не непрерывно а порциями. Энергия каждой такой порции E=hν h=6,62
Фотоэффект. Энергия и импульс световых квантов.
Фотоэффектом на. испускание эл. веществом под воздействием света. Закономерности: испускаемые заряды имеют отрицат. знак; наибольшее действи оказ. ультрафиол. лучи; величина испускаемого зар. пропо
Эф.Комптона. Аннигиляция эл-поз пары.
Одно из явлений, в котором проявляется копускулярные свойство света. На основании законов сохраненияэнергиии импульса получена формула: Dl=h/mc(1-cosa) (1)
Линейчат. спектры атомов. Ядерная модель атома . Постулаты Бора.
Было установлено, что атомарные газы излучают ЭМВ спектры, кот. Представляют собой дискретно расположенные тонкие линии. В частности спектр атома водорода в видимой части содержит 4 яркие линии. Ба
Новости и инфо для студентов