Роль магнитных экранов.

Рассмотрим теперь некоторые примеры магнитного экранирова­ния. Принцип непрерывности магнитных линий помогает нам разобраться в сущности явлений, происходящих в этихслучаях.

 

 

В качестве первого примера возьмем магнитное экранирование, имеющее место, например, в зубчатых арматурах электрических машин (см. § 8). В этом случае зубцы экранируют утопленные во впадинах проводники, и последние находятся поэтому в сравни­тельно очень слабом магнитном поле. Однако, при прочих равных условиях, ЭДС, индуктированная в обмотках зубчатых арматур, в точности равна ЭДС, индуктированной в обмотках машин с гладким якорем. Рассмотрим указанное явление подробнее. Для упрощения рассуждений возьмем отдельный разомкнутый проводник, движущийся в магнитном поле (проводник перпендикулярен плос­кости чертежа, рис. 33).

Пусть движение проводника происходит слева направо, перпендикулярно на­правлению поля и длине проводника, со скоростью u₁ в неподвижном маг­нитном поле. Если длина проводника есть l, то произведение lu₁ представит собою площадь, описанную при движе­нии проводником в единицу времени; если далее В₁ — величина магнитной индукции, то число магнитных линий, пересеченных проводником в единицу времени, будет В₁lи₁, и для величины ЭДС будем иметь выражение:

e=B₁lu₁.

Чтобы яснее разобраться в явлении магнитного экранирования, нарисуем теперь приблизительную картину рас­пределения магнитного поля в случае наличия экрана. Имеем то же самое магнитное поле, но проводник, движу­щийся с тою же видимою скоростью u₁, в данном случае окружен магнитной броней, т. е., например, помещен на всем протяжении поля в трубку изматериала с большой магнитной проницаемостью m (схематиче­ский рис. 34). Ясно, что броня изменит характер распределения магнитного потока, и общая однородность поля нарушится, так как вследствие большей магнитной проницаемости материала трубки последняя как бы втянет в себя магнитные линии как из участка поля вне трубки, так и из пространства внутри нее. Получится несомненное сгущение магнитного потока в стенках трубки и раз­режение внутри нее, т. е. около проводника.

Применяя тот же прием расчета ЭДС, что и раньше, получаем:

e=B₂lu₂.

Здесь B₂ — величина магнитной индукции в пространстве около проводника в случае наличия магнитной брони; u₂—скорость движения проводника относительно магнитных линий, о величине которой мы пока ничего не знаем. Опыт показывает, что в случае одинаковой видимой скорости движения проводника ЭДС, индук­тированная в нем, имеет в обоих случаях одну и ту же величину, т. е. мы имеем право написать:

b₁lu₁=B₂lu₂.

Справедливость этого равенства подтверждается повседневным опытом. Но столь же очевидно, что в полости внутри брони маг­нитная индукция обычно в согни раз меньше, чем вокруг незабронированного проводника. На основании предыдущего равенства

имеем:

u₁B₁=и₂В₂,

а отсюда

u₂/u₁=B₁/B₂ (9)

Так как b₂ во много раз меньше, чем В₁, то равенство (9) при­водит нас к заключению, что скорость u₂ должна быть во столько же раз больше u₁. Однако, мы условились, что забронированный проводник движется с той же видимой скоростью, что и проводник без брони в первом случае. Получается парадокс, попытки объясне­ния которого заполняли в свое время страницы многих электро­технических журналов. Рассчитывая величину индуктированной ЭДС по формуле e=Blu, понимая под В магнитную индукцию в полости внутри брони и под u—видимую скорость движения проводника в магнитном поле, получаем результаты, не соответствующие действительности. Для получения правильного результата расчетная скорость пересечения проводником магнитных линий (u₂) должна быть в случае наличия брони принята во столько раз большей, чем u₁, во сколько раз магнитная индукция слабее в полости внутри брони.

Отсюда мы приходим к заключению, что в случае брони мы имеем добавочную скорость встречного движения магнитных линий Du, т. е.

u₂=u₁+Du.

Появление добавочной скорости Du объясняется тем, что область внутри брони оказывается как бы, сравнительно слабо проводящей магнитные линии, и для того, чтобы все магнитные линии успели пересечь проводник за время его перемещения, необходима не­которая добавочная скорость их движения.

Рис. 34 и 35 схематически поясняют происходящий при этом процесс.

Рассмотрим проводник в положении рис. 34. Магнитная линия № 1 при таком положении проводника проходит через правую часть сечения брони. Через некоторый промежуток времени, в течение которого проводник переместится на расстояние Да вправо, та же магнитная линия № 1 займет другое положение

 

 

и будет проходить через левую часть трубы (рис. 35), т. е. за тот же самый промежуток времени магнитная линия переместится влево на расстояние, приблизительно равное диаметру трубы. Ясно, что это может иметь место только в том случае, если магнитная линия будет иметь некоторую добавочную, встречную по отношению к движению проводника, скорость. Подобного рода добавочная скорость имеет место всегда, когда на пути движения какого-либо потока встречается местное сопротивление. Так, например, вода в реке, вместе сужения русла, получает добавочную скорость.

Для уяснения приведем еще одну аналогию, где механизм явления совершенно такой же. Представим себе некоторый цилиндр, заполненный водою (рис. 36, I).

Пусть некоторая точка А движется вправо со скоростью u₁. Это будет скорость, с которой точка А перемещается относительно воды. Теперь представим себе другую картину: тот же сосуд, но с движущимся внутри него поршнем В (рис. 36, II), в середине которого сделан канал с поперечным сечением s₂. Если наша точка А жестко связана с внутренностью канала в поршне, то при движении поршня со скоростью u₁ точка А будет иметь ту же скорость u₁, т. е. свою прежнюю скорость. Но скорость ее относительно воды будет в этом случае другая. В самом деле, благодаря меньшей „проницаемости" (меньшему сечению) канала, вода, переходя из правой половины цилиндра в левую, получит при движении в канале добавочную скорость. И скорость встречи точки А с водой, т. е. скорость движения воды в канале поршня относительно самого поршня, будет:

u₂=u₁+Du,

 

 

причем ясно, что

u₂/u₁=s₁/s₂,

где s₁ — поперечное сечение цилиндра.

Совершенно подобным же образом происходит дело и в случае движения забронированного проводника в магнитном поле. Запромежуток времени t, при видимой скорости движения u₁, будет прой­ден путь:

а=tu₁.

При этом проводник пересечет весь поток, встречающийся по длине этого пути, и ни одна магнитная ли­ния не избегнет пересечения. Но плотность потока в непосредственной близости от проводника (т. е. индук­ция В) будет различна в случаях экранированного и неэкранирован­ного проводников, различна будет также и относительная скорость пе­ресечения ими магнитного потока. Понимание происходящего процесса затруднительно для нас потому, что мы не можем видеть магнитных линий следовательно, не можем видеть и их добавочного движения. Но только так, как изложено выше, можно понимать механизм рассма­триваемого явления, если исходить из принципа непрерывности магнитного потока и фарадеевского представления о физически существующих магнитных линиях.

В качестве не аналогии и не примера, а только иллюстрации, рекомендуется проде­лать следующий опыт. Проведем ряд параллель­ных линий на равном расстоянии друг от друга (рис. 37).

 

Если мы станем рассматривать эти линии через лупу, видимое расстояние между ними увеличится. Будем двигать лупу слева направо. При этом все линии пройдут перед нашими глазами, причем мы ясно ощутим добавочную скорость, с которою линии перебегают справа налево. Такую же картину мы, вероятно, увидели бы в случае (рис. 34), если бы обладали способностью видеть магнитные линии.

Сопоставляя содержание настоящего параграфа с тем, что сказано выше о тождественности двух формулировок закона электромагнитной индукции (7) и (8), мы приходим к заключению, что так называемое экранирование по существу не изменяет ни качественного ни количе­ственного характера происходящего явления, так как при этом число перерезываемых проводником магнитных линий в общем совершенно

 

 

не меняется при наличии экрана. Это положение значительно помо­гает нам разбираться в устройстве и действии различных электро­магнитных механизмов с железом.

В качестве примера неправильного истолкования роли экрана и игнорирования принципа непрерывности магнитного потока упомянем об имевшей лет 20 тому назад место попытке осуще­ствления электрического тахометра, указывающего скорость движения морских судов относительно земли.

Попытка эта была вызвана тем обстоятельством, что суще­ствующие приборы дают только скорость движения судна относи­тельно воды. Существование морских течений, скорость которых достигает иногда значительной величины, не дает возможности с помощью этих приборов, не прибегая к специальным поправкам, определить действительное расстояние, пройденное судном. Прин­цип устройства проектированного тахометра заключался в следую­щем (рис. 38).

 

Если протянуть поперек судна провод АВ, то при движении корабля этот провод будет пересекать вертикальную составляющую земного магнитного поля. В результате пересечения мы будем иметь индуктированную ЭДС, которую, казалось бы, можно обнаружить, включив в цепь указанного проводника гальвано­метр G. Однако, очевидно, что при таком осуществлении схемы в проводнике, замыкающем цепь, также будет индуктироваться ЭДС, по величине равная, но по направлению противоположная той, которая будет возникать в проводе АВ. В результате гальвано­метр не дает никакого отклонения. Тут-то и возникла мысль умень­шить эту обратную ЭДС, заключив соответствующую часть про­водника в броню (напр., уложив его в железную трубу). К удивле­нию изобретателей, такая предохранительная мера ни к чему не привела: гальванометр попрежнему не давал никаких отклонений. После всего изложенного выше нам должно быть ясно, что иного результата и нельзя было ожидать.

Теперь вернемся еще раз к вопросу о гладких и губчатых арматурах, чтобы отметить одно крайне любопытное обстоятель­ство. Напомним, что переход к зубчатым арматурам был вызван осознанной необходимостью более надежно укрепить обмотку ма­шины. Не трудно убедиться, что приложенные к отдельным элемен­там обмотки электромагнитные силы, т. е. силы взаимодействия между магнитным полем и проводником, несущим ток, направлены

 

 

по касательной к окружности якоря. В случаях коротких замыка­ний эти силы достигают очень больших значений и могут бытьпричиной разрушения гладкой арматуры. Укладывая проводники во впадины арматуры, мы создаем опору, препятствующую этим силам смещать проводники.

Сравним теперь величины электромагнитных усилий для про­водника, лежащего на гладкой поверхности якоря, и для проводника, утопленного во впадине. Величина элек­тромагнитной силы, приложенной к одному такому проводнику, будет:

f=Blisinq,

где В — магнитная индукция, l — длина проводника, i — сила тока в проводнике и q — угол между проводником и напра­влением В. В рассматриваемом случае q=90°, а следовательно, sinq=1. Срав­нивая величину механического усилия, рассчитанного по этой формуле для слу­чая арматур гладкой и зубчатой и при­нимая во внимание что, при наличии зуб­цов, величина магнитной индукции вокруг проводника значительно меньше, мы при­ходим к заключению, что в случае зуб­чатой арматуры сила, стремящаяся сор­вать проводник с якоря, будет также со­ответственно меньше, чем при гладком якоре. Это заключение подверглось тщательной проверке в опытах английского электротехника Мордэя, подтвердившего, что механические усилия, приложенные к утоплен­ному во впадине проводнику, действительно ничтожны. Таким обра­зом, мы приходим к несколько парадоксальному выводу: укрепляя проводник зубцами якоря, мы тем самым как бы делаем это кре­пление в значительной степени ненужным. Точное обследование показало, что точка приложения электромагнитной силы переносится в случае зубчатой арматуры с проводника на зубцы якоря. Это явление можно объяснить неравномерным распределением магнит­ного поля в междужелезном пространстве, а именно сгущением магнитных линий против зубцов якоря и вместе с тем нарушением общей симметрии магнитного поля под влиянием реакции якоря, как это схематически изображено на рис. 39.