Реферат Курсовая Конспект
Магнитный поток - раздел Физика, Глава I. Магнитный Поток. ...
|
ГЛАВА I. Магнитный поток.
Faraday, Experimental Researches in Electricity, Vol. III.
Курсив переводчика.
И
c=0. Для диамагнитных материалов:
m<1
и
c<0.
Для парамагнитных материалов:
m>1
и
c>0.
з) Теорема Гаусса. Рассмотрим прежде всего пространство, в котором нет обычной материи, т.-е. пустоту. Предположим, что магнитная масса т расположена в точке О, и пусть r будет расстояние некоторой точки Р от точки О. Магнитная сила в точке Р
будет направлена по линии ОР и будет равна:
Проведем прямую линию из точки О по любому направлению в бесконечность. Представим себе теперь некоторую замкнутую поверхность S. Если точка О лежит вне этой замкнутой поверхности, проведенная прямая линия либо вовсе не пересечет поверхности, либо столько же раз пересечет поверхность, входя в нее, как и выходя из нее. Если же точка О находится внутри поверхности (рис. 4), прямая, идущая от этой точки, должна сначала выйти из поверхности и затем может произвольное число раз входить и выходить попеременно, но в конце концов выйдет из поверхности.
Пусть a будет угол между ОР и внешнею нормалью PN к поверхности в той точке, где линия ОР пересекает ее. В таком случае там, где эта прямая выходит из поверхности, cosa будет положителен, а там, где входит, cosa будет отрицателен.
Опишем теперь радиусом, равным единице, сферическую поверхность вокруг точки О, как центра, и пусть прямая ОР опишет коническую поверхность, охватывающую малый телесный угол и имеющую вершину в точке О. Этот конус вырежет бесконечно малый элемент dw из поверхности сферы и бесконечно малые элементы ds1 ds2 и т. д. из рассматриваемой замкнутой поверхности в различных местах, где линия ОР ее пересекает. Тогда некоторый из этих элементов ds пересечет беспредельно тонкий конус на расстоянии r от точки О под наклоном, определяемым углом a, и мы можем написать:
cosads=±rdw.
Далее, так как:
мы получаем:
причем положительный знак берется, когда прямая ОР выходит из замкнутой поверхности, и отрицательный — когда она входит внутрь поверхности. ,
Если точка О находится вне замкнутой поверхности, число положительных значений равно числу отрицательных, так что для любого направления будет:
и, следовательно:
причем интегрирование распространяется по всей замкнутой поверхности.
Если же точка О расположена внутри замкнутой поверхности, радиус-вектор ОР сначала выходит из поверхности, давая этим положительное значение величине mdw, а затем имеет равное количество вхождений и выходов, так что в этом случае:
Распространяя интегрирование по всей замкнутой поверхности, мы включим всю сферическую поверхность, величина которой равна 4p, так что:
Это и есть теорема Гаусса для случая пустоты.
Ясно, конечно, что под т мы можем подразумевать алгебраическую сумму всех магнитных масс, находящихся внутри некоторой замкнутой поверхности, ибо можем рассмотреть по очереди все отдельные массы так, как будто бы каждая из них существует только одна, и приложить к ним теорему Гаусса, а затем все сложить. Тогда под знаком интеграла получим нормальную составляющую результирующей магнитной силы, а множителем у 4p будет сумма всех магнитных масс, т- е. Sm.
В случае среды неоднородной и неизотропной, например, если в магнитном поле имеются постоянные магниты, части, из железа и т. п., в полной мере применима формулировка теоремы Гаусса, дан-
ная для пустоты, при условии такого определения магнитной силы H, как это было разъяснено в конце пункта в настоящего параграфа.
Если рассматриваемая замкнутая поверхность находится в пространстве, которое заполнено однородным и изотропным веществом с постоянной магнитной проницаемостью m, то для некоторой точки Р будем иметь:
и теорема Гаусса для этого случая может быть представлена
в виде:
Так выражается теорема Гаусса для случая однородной и изотропной среды.
При этом по существу игнорируются те дополнительные магнитные массы, которые „наводятся" (см. глава II, § 31) на границе соприкосновения среды и полюсов, несущих на себе основные магнитные массы, принимаемые во внимание в теореме Гаусса. Введением в правой части равенства множителя 1/m, собственно говоря
достигается тот же результат, как если бы мы вообразили, что материальная среда отсутствует, но все магнитные массы, в том числе и наведенные, сохранились полностью.
Так как в последнем случае m постоянно, то можем написать:
или
т. е. полная магнитная индукция сквозь любую замкнутую поверхность в однородной и изотропной среде равна 4p раз взятой магнитной массе, находящейся внутри этой поверхности.
В виду того, что в действительности магнитных масс нет, и нам только кажется, что мы их в том или другом случае наблюдаем, последнее выражение, дающее величину полной магнитной индукции сквозь замкнутую поверхность, надо понимать как чисто формальное соотношение, имеющее совершенно условный характер. Каково истинное значение этого интеграла во всякой реальной обстановке, об этом будет подробно сказано в ближайших параграфах (§§ 4, 5 и 6 ).
Так как при формальном изучении электрического поля также исходят из соответствующего выражения закона Кулона, выведенная для магнитного поля теорема Гаусса может быть распространена и на электрическое поле, но только вместо магнитной силы должна быть введена электрическая сила, вместо магнитной массы — количество электричества, и, наконец, вместо магнитной проницаемости — диэлектрическая постоянная.
Наличие коэффициента 4p: во всех важнейших формулах учения об электрических и магнитных явлениях происходит от несколько неудачного построения системы единиц. Это неудобство было бы устранено, если бы в формулировке закона Кулона
Был введен в знаменателе множитель 4p. Мы получили бы тогда в знаменателе величину 4pr2, т. е. поверхность сферы, что имело бы определенный физический смысл, так как состояние среды, которое мы называем электрическим или магнитным полем и которое порождает механическую силу .f, распространяется во все стороны вокруг некоторого центра.
Отсутствие множителя 4p в формулировке закона Кулона привело к появлению этого коэффициента во всеx других соотношениях, связанных так или иначе с этим законом, причем величина 4p, входящая в то или иное данное соотношение, играет в нем лишь роль численного множителя, ни в малейшей степени не связанного с физической сущностью этого соотношения. Английский физик Хивисайд пользовался в своих трудах системой единиц, в которой коэффициент 4p был исключен, но введение такой рациональной системы единиц в технику связано со столь большими практическими затруднениями, что приходится от него отказаться.
В среде однородной и изотропной линии магнитной индукции совпадают с так называемыми силовыми линиями магнитного поля.
Faraday, Experimental Researches in Electricity, Vol. III, § 3117.
Здесь мы имеем, по существу, прообраз дисковой униполярной машины: радиусы диска „режут" магнитные линии, и в них индуктируется электродвижущая сила.
Подробный анализ всего вопроса в целом помещен в статье Л. Б. Слепяна — Проблема униполярной индукции. Известия Петроградского Политехнического Института, отдел техники, естествознания и математики, 1914, том ХХII, стр. 55.
См. гл. III, § 46. Непрерывность электрического тока.
Maxwell, Treatise on Electricity and Magnetism, Vol. II. § 402.
Faraday, Experimental Researches in Electricity, Vol. III, § 3115. .... the quantity of electricity, thrown into a current is directly as the amount of curves intersected".
Общий вывод по вопросу о законе электромагнитной
Faraday, Experimental Researches in Electricity, Vol. 1, § 238.
Рисунки 26, 27 и 28 представляют собою по существу не что иное, как именно картину результирующего магнитного поля, получающегося от наложения поля тока на внешнее магнитное поле. Такого рода картину в весьма полной форме дал Максвелл в своем „Трактате об электричестве и магнитизме" в приложении ко второму тому (см. таблицу XVII). То же, хотя и более грубо.
Можно получить и при помощи железных опилков.
Ясно, что физический характер явления не зависит от того, движется ли проводник или же магнитная система. В современных электромагнитных механизмах встречается и то и другое: в обычных динамомашинах постоянного тока якорь движется в магнитном поле, в больших альтернаторах вращаются магниты.
Приборы с постоянными магнитами учитывают среднее значение силы тока и поэтому при чисто переменном токе не дают никакого отклонения.
При построении кривой намагничения В=f(H), по оси абсцисс будем откладывать силу тока, пропорциональную Н, причем под силой тока будем понимать сумму сил токов постоянного и переменного: i=i'+i".
Математическая сторона этого вопроса весьма обстоятельно разобрана в работе Г. А. Акимова-Перетца „Проблема бесколлекторной машины постоянного тука", в извлечении напечатанной в „Электричестве", 1924 г., № 8, стр, 381.
Здесь i — в абсолютных электромагнитных единицах. Для перехода к амперам надо множить на
10-1.
Всякий проводник является, конечно, телом трех измерений; этим выражением мы подчеркиваем в данном случае лишь значительные по сравнению с длиною поперечные размеры проводника
Энергия магнитной линии (единичной трубки магнитной
Подобное „охранное кольцо" мы имеем в абсолютном влектрометре В. Томсона (лорда Кельвина).
Maxwell, Treatise on Electricity and Magnetism, Vol. II, §§641—645.
В том, что поле, создаваемое якорем, будет иметь именно такое направление, не трудно убедиться, рассмотрев распределение токов по проводникам обмотки. Ясно, что мы можем рассматривать якорь как электромагнит, отличающийся от обычного электромагнита лишь тем, что в якоре витки намагничивающей обмотки по краям его (у щеток) имеют меньшие размеры, чем посредине.
Общая формулировка принципа инерции магнитного
ГЛАВА II. Магнитные свойства вещества.
Faraday, Experimental Researches in Electricity §§ 3313 — 3317.
Гистерезисная петля как характеристика магнитного
Во избежание недоразумений необходимо заметить, что потери на гистерезис имеют место не только при перемагничении по циклу, подобно изображенному на рис. 76, но и при всяком другом замкнутом цикле, хотя бы совершенно несимметричном, а также, вообще, при каком-угодно перемагничении, если только m¹const.
– Конец работы –
Используемые теги: магнитный, поток0.034
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Магнитный поток
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов