рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Раздел Физика
/
СТО. Следствие из преобразований Лоренца. Пространственные промежутки.

Реферат Курсовая Конспект

Выберите учебное заведение

СТО. Следствие из преобразований Лоренца. Пространственные промежутки.

СТО. Следствие из преобразований Лоренца. Пространственные промежутки. - раздел Физика, С явлениями, как правило связываются те или иные объективные физические законы каковы связи. Мы Покажем Что Из Преобразований Лоренца Вытекает, Что Понятие Пространства И...

Мы покажем что из преобразований Лоренца вытекает, что понятие пространства и временной промежуток являются относительными. Размер тела или время прошедшее между двумя событиями не имеет абсолютного характера и различна для разных систем отсчета. Пусть в системе К’, та которая движется относительно К со скоростью V, покоится некоторое тело, которое назовем масштабом. Длина масштаба в направлении x’, в системе K’. Найдем длину этого масштаба в системе К.Пусть координаты концов масштаба будут x₁’ и x₂’, найдем их положения в системе К (нас интересует разность координат).Поскольку масштаб движется в системе К, то для измерения его размеров необходимо зафиксировать в один и тот же момент времени t (в системе К) положение концов масштаба. Пусть в системе К в момент времени t начало и конец имеют координаты x₁ и x₂.С помощью преобразований Лоренца (I) мы можем записать, что x₂’=(x₂-Vt)/(1), t=const, x₁’=(x₁-Vt)/(2), x₂’-x₁’=(x₂-x₁)/. K→L, K’→L₀, x₂’-x₁’=L₀, x₂-x₁=L, L₀=L/. L=L₀(4).

▼ Формула (4) – главная в этом вопросе. Мы видим, что длина масштаба движущегося со скоростью V относительно К, оказывается меньше реальной : L<L₀.

▼ Это сокращение размеров тела в направлении движения часто именуют Лоренцовым сокращением. Поскольку в направлении y и z размеры не меняются (см I), то из (4) следует преобразование объема : V=V₀(5).

53.СТО. Следствие из преобразований Лоренца. Временные промежутки. Эксперимент по распаду μ-мезона.

Пусть в некоторой точке x’ в системе K’ происходит некоторый физический процесс, в течение промежутка времени Dt₀=t₂’+t₂’ (6) здесь t₁’-начало процесса, t₂’-его окончание. Для времен t₁ и t₂ в системе К, отвечающих t₁’ и t₂’ мы получим t₂=(t₂’+Vx’/c²)/, t₁=(t₁’+Vx’/c²)/(7). Вычитая получим промежуток времени DtDt₀/(8).

▼ Формула (8) является главной в этом вопросе.

▼ Время Dt₀ измеренное в системе отсчета, движущееся вместе с телом, в котором происходит процесс, называется собственным временем. Видим из формулы (8), что собственное время Dt₀<Dt-время прошедшее между этими событиями в системе К. (рисунок эксперимента). Скорость V (μ-мезона)c (<c). Время жизни μ-мезона Dt₀=2*10^-6с, Dx_Н=VDt₀cDt₀=600м, Dx_p=20 км. Однако на земле μ-мезоны регестрируются. Dt₀Dx_p/c=(20 км)/c7*10^-5сек35Dt₀

Развернуть

Открыть в широком формате

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

С явлениями, как правило связываются те или иные объективные физические законы каковы связи.

Теоретическая физика теор механика электродинамика квантовая механика статическая физика... Одной из главных задач курса общей физики является накопление у... Механика раздел общей физики в котором изучается движение тел находящихся во взаимодействии без рассмотрения...

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: СТО. Следствие из преобразований Лоренца. Пространственные промежутки.

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Физические величины
Очевидно, в любом курсе физики мы встречаемся с физическими величинами-характеристика одного из свойств физического объекта (Физической системы, явления или процесса, поля), общая в качественном от

Система физических величин
Как правило, связи между физическими величинами носят устойчивый характер. Было установлено, что если условно выбрать несколько физических величин, условно приняв их независящими друг от друга, а т

Скорость МТ.
Очевидно, что разные МТ могут совершать разное перемещение Dза одинаковое время Dt. ▼ Пусть МТ за

Закон Ньютона.
Все законы Ньютона являются обобщением большого числа опытных фактов. ▼ 1 закон Ньютона-существуют системы, в которых свободные тела могут двигаться равномерно и прямолинейно или нах

Закон Ньютона.
▼ Импульсом тела (или кол-вом движения) называется векторная величина (1). ▼ 2 закон

Закон Ньютона
Проиллюстрируем вывод 3 закона Ньютона для системы двух изолированных частиц. Две частицы взаимодействуют друг с другом. ▼ Замкнутая система-ситема МТ-ек на которую не действуют внеш

Система МТ (СМТ).
▼Под системой МТ-ек (СМТ) мы будем понимать конечное число тел, которые можно считать МТ-ами (Пример-Солнечная система). Все силы действующие на СМТ можно разбить на два вида. ▼

Теорема о движении центра масс СМТ
Введем важное понятие центра масс СМТ введем понятие естественным путем.Рассмотрим выражение для импульса СМТ

Закон сохранения импульса.
Фактически з.с. в механике представляет собой интегралы ур-я движения. СМТ называется изолированной если на нее не действуют внешние силы.Рассмотр. Ур-е движения выведенное

Закон сохр. момента импульса.
Ранее мы вывели закон импульса всей СМТ (6) М-для изолированных СМТ =0.

Закон сохранения энергии.
1.изменение: рассмотрим одну матер. Точку . она движется вдоль оси х(см. л №8 и 1)

Закон сохранения энергии в общем случае криволинейного движения м.т.
Общий случай движ.м.т. по криволинейной траектории: (см. Л.№8 и.3) В этом случае ур-е имеет вид: (1) на

Потенциальные силы.
Среди множества видов сил особое место занимают потенциальные силы. (см. Л.№9 и.2) Сила,работа которой по перемещ

См. (И1),(И2) в лекции №11
Предадим векторный вид Введем

Физический маятник.
(см. И.1) Система изображенная на и.1, состоящая из произвольного т.т., имеющего одну точку закрепления

CТО. Преобразования Лоренса для координат ивремени.
Назовем событием некоторое физическое явление, происходящего в некоторой точке пространства, в некоторый момент времени. Событием будет излучение точечным источником сферической волны. Рассмотрим д

СТО. Интервал и собственное время.
Пусть в точке пространства с координатами x, y, z в момент времени t происходит некоторое физическое явление (событие). Пусть в другой точке x1, y1, z1 в момент вре

СТО. 4-х радиус вектор, 4-х векторы скорости и ускорения.
По определению четырехрадиусом-вектором называется величина rα=(x, y, z, τ) (10). Мы показали что формула преобразования является следующими формулами : rα=^