Кинетическая энергия тела в С.Т.О. - раздел Образование, Гироскопы Пусть На Тело, Движущееся В С.о. К Со Скоростью ...
Пусть на тело, движущееся в С.О. К со скоростью , действует сила . Запишем теорему о кинетической энергии для этого тела
(1.101)
Перепишем полученную формулу в другом виде. Для этого преобразуем выражение (1.99)
Умножим обе части полученного равенства скалярно на вектор и учтем, что и
(1.102)
C учетом выражения (1.102) формула (1.101) примет вид
,
откуда следует:
Постоянная в этом уравнении выбирается из условия равенства нулю кинетической энергии неподвижного тела: =0, Wк=0, т.е. и в релятивистской механике для кинетической энергии тела получается окончательное выражение
(1.103)
При малых скоростях движения тела (u<<c) первое слагаемое в (1.103) можно разложить в ряд и ограничиться первыми двумя его членами, что приводит к хорошо известному в классической механике к выражению для кинетической энергии тела
Под гироскопом понимают быстро вращающееся симметричное твердое тело ось вращения которого ось симметрии может произвольно изменять свое...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ:
Кинетическая энергия тела в С.Т.О.
Что будем делать с полученным материалом:
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Механическая энергия и работа
Понятия энергии и работы можно рассматривать с различных точек зрения, выявляя при этом существенные аспекты их взаимосвязи с различными физическими понятиями и процессами. Наиболее
Механической энергии.
Полной механической энергией Wм системы тел называют сумму кинетической энергии тел и потенциальной энергии их взаимодействия:
Потенциальные кривые
Обсудим кратко значение записанных выше формул (1.77) и (1.78). В квантовой механике при изучении движения частиц малой массы (микрочастиц) вместо действующих на них сил задают потенциальную энерги
Энергии к анализу абсолютно упругого и неупругого столкновений
Как уже отмечалось ранее, законы сохранения позволяют получить важную информацию о взаимодействии тел без детального решения второго закона Ньютона. Рассмотрим ряд важных для практики примеров.
Специальная теория относительности
Специальная теория относительности (С.Т.О.) изучает свойства пространства и времени как двух форм существования материи в инерциальных системах отсчета. Обычно для удобства выбирают
Постулаты С.Т.О. Опытное обоснование постулатов.
Специальная теория относительности была создана А. Эйнштейном в 1905 г. В ее основе лежат два постулата – принцип относительности Эйнштейна и постулат о постоянстве
И времени в С.Т.О.
Общие свойства пространства и времени остаются и в С.Т.О., поэтому преобразования Лоренца как и преобразования Галилея, будут линейными по координатам и времени. Добавится только ко
Кинематика С.Т.О.
1.5.4.1. Понятие «одновременность» двух событий
Пусть в С.О. К' происходят одновременно (
Релятивистский закон сложения скоростей
Пусть вдоль совпадающих осей Ох и О ' х ' систем отсчета К и К ' в их положительном направлении с постоянной скоростью д
Релятивистский импульс и масса тела
Оказывается, что второй закон Ньютона в виде (1.29) не является релятивистски инвариантным, т.е. он не удовлетворяет первому постулату С.Т.О., не удовлетворяет преобразованиям Лорен
Используемые при изложении курса физики.
1. Графический смысл производной от функции y(x) по аргументу x и интеграла от y(x) в пределах значений аргумента от x1 до x2.
, действует сила 
. Запишем теорему о кинетической энергии для этого тела
(1.101)
и учтем, что 
и 
(1.102)
,
и в релятивистской механике для кинетической энергии тела получается окончательное выражение
(1.103)
Новости и инфо для студентов