Реферат Курсовая Конспект
Расчетные зависимости - раздел Образование, Расчетные зависимости Спектры Поглощения Или Излучения Молекул Состоят Из Серий Полос. Полосы Обычн...
|
Спектры поглощения или излучения молекул состоят из серий полос. Полосы обычно имеют резкий край с одной стороны, называемый кантом полосы, и размыты с другой. При наблюдении такого спектра на приборе с высокой разрешающей силой обнаруживается, что полосы состоят из большого числа линий. Молекулярные полосатые спектры можно наблюдать в инфракрасной, видимой и ультрафиолетовой областях.
Квантовая механика дает объяснение молекулярного спектра. Полная энергия молекул в каком-либо стационарном состоянии состоит из электронной энергии EЭ (энергия состояния молекулы с определенной электронной конфигурацией); из колебательной Еv и вращательной Еr энергии, обусловленных колебаниями и вращением молекулы относительно их общего центра инерции, т. е.
Е = Еэ + Еv + Еr. (7.1)
Все три вида энергии квантуются, т. е. могут принимать лишь определенные дискретные значения. В основном изменение энергетического запаса молекулы происходит, как и в атоме, в результате изменения электронной конфигурации. Каждому пространственному распределению электронов в молекуле соответствует определенное значение энергии EЭ. Однако при заданной электронной конфигурации атомы молекулы могут различным образом колебаться и вращаться относительно общего центра инерции. Если бы колебания молекулы были гармоническими, то энергия колебательного движения принимала бы следующие значения:
Еv = (7.2)
где – колебательное квантовое число, которое может иметь значения 0, 1, 2, 3 и т. д.; – собственная частота колебаний.
Поскольку колебания реальной молекулы не гармонические, энергия коле-бательного движения Еν определяется соотношением
(7.3)
где – постоянная ангармоничности.
(7.4)
где r – вращательное квантовое число, принимающее значения 0, 1, 2, 3..;
I – момент инерции молекулы.
При переходе из одного стационарного состояния в другое могут изменяться все виды энергии молекулы, и энергия поглощения или излучения кванта света будет равна
, 7.5)
где (' ) один и ( " ) два штриха относятся, соответственно, как принято в молекулярной спектроскопии, к верхнему и нижнему состояниям.
Эксперимент и теория показывают, что , где ΔЕ–энергетический интервал между соседними электронными, колебательными и вращательными уровнями молекулы соответственно (рис. 7.1).
На рис. 7.2 показана схема, поясняющая возникновение электронно-колебательных полос поглощения двухатомной молекулы. На схеме изобра-жены энергетические уровни двух электронных состояний молекулы. Для каждого электронного уровня показано только несколько первых колебательных уровней, характеризующихся квантовыми числами и .
Рис. 7.2. Электронно-колебательные переходы молекулы из основного состояния
В случае перехода молекул из одного электронного состояния в другое, т. е. в случае электронно-колебательных переходов, каждое колебательное состояние верхнего электронного состояния может комбинировать с каждым колебательным состоянием нижнего электронного состояния.
При невысоких температурах большая часть молекул находится на низшем колебательном уровне основного состояния (" = 0). Поэтому при поглощении соответствующих квантов практически имеются только переходы из низшего колебательного состояния (" = 0) на различные колебательные уровни верхнего электронного состояния. Если температура достаточно высока, то часть молекул находится в возбужденном состоянии ("=1), и поэтому при поглощении могут возникнуть переходы, отмеченные на рис. 7.2. пунктиром.
В рассмотренной упрощенной схеме уровней не учитывалось расщепление каждого колебательного уровня на вращательные уровни. Если учесть еще вращательные переходы, то получим, что каждому рассмотренному выше электронно-колебательному переходу будет соответствовать полоса, состоящая из большого числа близко расположенных линий. Энергия вращательных квантов много меньше энергии колебательных квантов, поэтому линии поглощения, соответствующие электронно-колебательному переходу, характеризуемому одними и теми же значениями квантовых чисел ', но различными значениями вращательного квантового числа r, имеют близкие частоты и образуют полосу.
На рис. 7.2. показано, что с увеличением квантового числа расстояние между колебательными уровнями уменьшается. Это объясняется тем, что при интенсивных колебаниях молекулу нельзя рассматривать как гармонический вибратор. В случае небольшой ангармоничности колебательная энергия молекулы может быть вычислена по формуле (7.2). Из (7.3) следует, что с возрастанием энергетический интервал между соседними колебательными уровнями уменьшается. (В случае гармонического вибратора x= 0, расстояние между колебательными уровнями постоянно).
Нулевая линия каждой полосы соответствует переходу
" = 0 ' и r" = r' = 0, т. е. = 0.
На основании формулы (7.5) волновое число нулевой линии = 1/можно записать в виде следующего выражения:
(7.6)
Слагаемое ν00 не зависит от ' и ", оно представляет собой волновое число перехода ' = 0 = 0 (0 0 полоса), a и b – постоянные. Конс-танта определяет частоту, которую имел бы, согласно классической теории, гармонический осциллятор; b = v'x' – постоянная ангармоничности.
Анализ грубой структуры системы полос в видимой и ультрафиолетовой областях спектра позволяет вычислить положения колебательных уровней, колебательные частоты и определить степень ангармоничности, силовую постоянную молекулы. Если найти из опыта v1 и v2 для двух переходов из основного состояния " = 0 в состояние с ' и '+к, где к = 1, 2, 3 ..., то из (7.6) следует, что разность этих чисел
. (7.7)
Из опыта известно, что a>b. Если положить к = 3 и измерить положения границ в красной части спектра (см. рис. 7.2), где ' малы, то вторым членом в (7.7) можно пренебречь и тогда
. (7.8)
Таким образом, измерив из опыта , мы определяем колебательную круговую частоту возбужденного состояния, которую имел бы, согласно классической теории, гармонический осциллятор для бесконечно малой амплитуды
=. (7.9)
Колебательная частота связана с силовой постоянной гармони-ческого осциллятора или коэффициентом квазиупругой силы соотношением
к' = , (7.10)
где – приведенная масса молекулы.
Коэффициент ангармоничности b определяют следующим способом. Находят разность , где ;
. Используя формулу (7.6), получаем
, (7.11)
т. е., найдя из опыта для соответствующих значенийк, определим константу b' – ангармоничность молекулы йода в возбужденном состоянии.
В области малых длин волн полосатый спектр переходит в сплошной. В этом случае имеет место переход из устойчивого нижнего состояния в непрерывное верхнее состояние. Поглощение квантов света сплошного спектра приводит к диссоциации молекулы.
Найдем границу схождения полос из условия = 0 (см. 7.6)
a'-2b'' = 0, ' = . (7.12)
Формула (7.12) дает возможность найти верхнее колебательное квантовое число, соответствующее границе сходимости. Используя соотношения (7.6) и (7.12), определим
voo= vcx - .
Энергия диссоциации D выражается в этом случае формулой
D = 2c(vcx - voo) = . (7.13)
7.4. Порядок выполнения работы
В данной работе для изучения спектра поглощения молекулы приме-няется установка, принципиальная схема которой приведена на рис. 7.3. Установка состоит из источника света 1 (лампа накаливания с линзой 2), кюветы с йодом 3 и монохроматора 4.
Рис. 7.3. Принципиальная схема установки
1. Проверка градуировки монохроматора. Установить винтом 6 входную щель коллиматора шириной, равной 0,1 мм и барабан 9 в диапазоне 2300-2500 градусов, поставить непосредственно перед входной щелью неоновую лампочку. Вилку неоновой лампочки включить в сеть с напряжением 220 В. Неоновая лампочка слегка перемещается перед щелью до тех пор, пока щель монохроматора не будет освещена и в поле зрения не появятся яркие линии неона.
Если указатель зрительной трубы монохроматора и спектральные линии расплывчатые, то следует отрегулировать сначала положение окуляра, добившись резкого изображения указателя, перемещением окуляра. Резкость изображения спектральных линий устанавливается винтом 10 и фиксируется по шкале 11.
Проверку градуировки монохроматора произвести по спектральной линии неона 5862 Å (наиболее интенсивная линия желтого цвета). Вращением барабана длин волн 9 произвести смещение изображения этой линии до совмещения с указателем зрительной трубы. По барабану 9 произвести отсчет. Если отсчет по шкале барабана длин волн (в градусах) будет соответствовать значению 2480, то надо считать, что барабан моно-хроматора «не сбит». Если же расхождение будет превышать 2°, то попросить преподавателя или лаборанта отрегулировать прибор. В дальнейшем для определения длин волн пользоваться градуировочным графиком, приведенным в лаборатории.
2. Исследование спектра поглощения йода.
1. Установить ширину входной щели винтом 6, равную 0,05 мм. На рассто-янии 400 - 600 мм перед щелью установить лампу накаливания. С помощью понижающего трансформатора включить лампу в сеть 220 В. Перемещая лампу накаливания, добиться равномерного освещения входной щели.
2. Наблюдая в окуляр зрительной трубы и вращая барабан длин волн от 100 до 3000 градусов, убедиться, что источник света дает непрерывный спектр излучения.
3. На пути луча, идущего от источника света в монохроматор, установить кювету с йодом 3. Вращением барабана длин волн 9 совместить указатель зрительной трубы с одной из полос поглощения в красной или желтой областях спектра и произвести отсчет. Выбрав шаг к = 3, произвести два дополнительных измерения (см. рис. 7.4.), записав результаты в таблицу 7.1.
Рис. 7.4. Спектр поглощения: 1, 2, 3 – положение указателя зрительной трубы при измерении
4. По полученным значениям величин найти значения волновых чисел v = = 1 / и величин
Результаты расчетов занести в таблицу 7.1.
5. По данным таблицы 7.1 вычислить константу а', постоянную ангармонич-ности b', максимальное колебательное квантовое число, колебательную частоту , энергию диссоциации D. Для вычислений воспользоваться формулами (7.8, 7.9, 7.11, 7.12, 7.13). Результаты занести в таблицу 7.2. Определить погрешности измерений, учитывая, что
а' = , ,
где см.
Таблица 7.1
Результаты измерений
№№ п. п. | Положение барабана в градусах. | , Å | , см | , см-1 | , см-1 | , см-1 |
– Конец работы –
Эта тема принадлежит разделу:
Федеральное агентство по образованию... Государственное образовательное учреждение... высшего профессионального образования...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Расчетные зависимости
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов