рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Раздел Физика
/
Вид работы: Лекции
/
Квантовая теория равновесного излучения

Реферат Курсовая Конспект

Выберите учебное заведение

Квантовая теория равновесного излучения

Квантовая теория равновесного излучения - Лекция, раздел Физика, КВАНТОВАЯ 3 Эйнштейн С Позиции Квантовой Теории Теоретически Рассмотрел Проблему Равновес...

Эйнштейн с позиции квантовой теории теоретически рассмотрел проблему равновесного излучения, когда при некоторой температуре Т вещество находится в термодинамическом равновесии с излучением, занимающим объём некоторой полости.

Будем считать вещество состоящим из одинаковых не взаимодействующих друг с другом атомов, которые могут находиться только в двух квантовых состояниях:

Е₁ –основное состояние атома;

Е₂ –возбуждённое состояние атома ( Е₂ > E₁ ).

Причём возбуждение происходит только при поглощении атомами излучения с частотой ω

В рассматриваемой модели излучение в полости будет монохроматичным и именно такой частоты. Объёмную плотность энергии этого излучения в полости обозначим как и_ω,Т , считая температуру системы заданной и равной Т .

Атом в возбуждённом состоянии может находится в течении очень малого промежутка времени (~ 10^-8 c ) и переходит в основное состояние даже при отсутствии внешнего воздействия, испустив квант энергии .

Такое самопроизвольное, не обусловленное внешними причи- нами, излучение возбуждённого атома называется спонтанным излучением.

Будем считать, что

N₁ –число атомов в рассматриваемой системе находящихся в основном состоянии;

N₂ –число возбуждённых атомов;

N = N₁ + N₂–общее число атомов.

Вероятность спонтанного излучения в теории Эйнштейна определяется значением некоторого коэффициента А,такого, что в рассматриваемой системе в единицу времени будет наблюдаться Z₂₁ = A^.N₂спонтанных переходов атомов из возбуждённого состояния в основное. Величину Z₂₁ можно назвать скоростью таких переходов, которые увеличивают энергию излучения за счёт уменьшения энергии вещества.

Развернуть

Открыть в широком формате

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

КВАНТОВАЯ 3

Лекция Ядерная модель атома частиц на атомах металлической фольги обосновал... Лекция Волновые функции и квантовые... Энергетический спектр электрона в атоме водорода...

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Квантовая теория равновесного излучения

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Ядерная модель атома
Резерфорд на основании результатов эксперимента по рассеянию α-частиц на атомах металлической фольги обосновал планетарную модель строения атома. Согласно этой модели,

Постулаты Нильса Бора
Нильс Бор «спас» планетарную модель для атома водорода, сформулировав три постулата. 1. Электрон в атоме может двигаться только по определённым стационарным орбитам

Квантовая теория атома
Хотя теория Бора даёт хорошие результаты для водородоподобных атомов, она не может рассматриваться как законченная теория атомных явлений. С позиций современной физики атом

Волновые функции и квантовые числа
Собственные функции уравнения Шрёдингера для атома, т.е. Ψ-функции содержат, как выяснилось, три целочисленных параметра – n, l, m :

Символы состояний
Различные состояния электрона в атоме принято обозначать малыми буквами латинского алфавита в зависимости от значения орбитального квантового числа l

Орбитальный магнитный момент
Так как движущийся в классической теории Бора вокруг ядра электрон является заряженной частицей, то такое его движение обусловливает протекание некоторого замкнутого тока в атоме, который можно оха

Ширина спектральных линий
Линии в спектре излучения атомов не являются бесконечно узкими – это соответствовало бы значению неопределённости ∆Е = 0, т.е. точно определённой энергии кванта излучения.

Спин электрона
Пространственное квантование атома утверждает дискретность проекции магнитного момента атома на направление внешнего магнитного поля

Эффект Зеемана
При помещении магнитного момента во внешнее магнитное поле с индукцией

Свойства вынужденного излучения
1). Вынужденное излучение распространяется строго в том же направлении, что и излучение, его вызвавшее. 2). Фаза волны вынужденного излучения, испускаемого атомом, точно со

Квантовые генераторы
В первом приборе квантовой электроники – молекулярном генераторе активной средой являлся пучок молекул аммиака NН3 , из которого с помощью сложного квадрупольного конденсатора выводились