Реферат Курсовая Конспект
Методы определения поверхностного натяжения - раздел Химия, ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ В Литературе Выделяют Следующие Методы Определения Поверхностного Натяжения М...
|
В литературе выделяют следующие методы определения поверхностного натяжения металлов: метод отрывающейся капли, метод капиллярного поднятия, метод максимального давления, метод висячей капли и др.
При определении поверхностного натяжения методом максимального давления (рис. 4.4) в расплав через трубу (капилляр d»2 мм) медленно подается газ. С увеличением давления газа пузырек увеличивается, и при определенном критическом размере, превышающем радиус трубки, происходит отрыв пузырька. Описание процесса через гидростатическое давление позволяет получить уравнение
, (4.11)
где g - плотность расплава; r – радиус капилляра; h – глубина погружения капилляра в расплав; rm, hn – плотность и высота манометрической жидкости, используемой для определения давления. Погрешность определения s < 0,3 %.
Метод отрывающейся капли основан на использовании уравнения
s = kmg/r, описывающего отрыв капли жидкости. Величина m – масса капли, отрывающейся от вертикальной круглой трубки радиусом r. Величина k для условия 0,8 < (v/r3) < 4 (v – объем капли) приблизительно равна 0,26, что позволяет по массе капель определить относительное поверхностное натяжение при известном s0 стандартной жидкости. При этом используется формула
σ = σ0vd/v0d0, (4.12)
где d и d0 – плотности исследуемой и стандартной жидкости.
Объемы V и V0 определяются по числу капель N, на которые распадается известный объем жидкости (v = V/N и v0 = V0/N0).
Метод измерения формы капли (статистический) основан на том факте, что конечная форма капли расплава является результатом действия сил гравитации и поверхностного натяжения. Поверхностное натяжение стремится придать капле шарообразную форму, в то время как гравитационные силы каплю сплющивают. Установившаяся форма капли соответствует равновесию между этими двумя силами.
Метод лежащей капли – наиболее распространенный метод определения смачиваемости (рис. 4.4). Уравнение равновесия поверхности капли (равенство давления) имеет вид
, (4.13)
где R1 и R2 – главные радиусы кривизны поверхности капли; R0 – радиус кривизны в вершине капли; d2 – плотность среды; d1 – плотность капли; h – координата точки по вертикали; g = 981 см/с2.
Метод максимального газового давления в пузырьке | Метод лежащей и висящей капли | Метод вытекающей струи расплава |
1 – кварцевый капилляр; 2 – расплав; 3 - пузырек | ||
σ = f(θ, r, h1, h2) | T = ; σ = f(T, ρ, а, b) | |
Рис. 4.4. Методы определения поверхностного натяжения и краевого угла смачивания расплавов |
Расчет состоит в графическом (приближенном) обсчете параметров капли и других параметров, а это очень сложно. Поэтому строят ряд кривых для капель разной величины и определяют зависимость K = Δd/σ при Δd = (d1–d2)g. За начало принимают произвольное значение К и находят h и L/h – высота капли, L – половина ширины капли на подложке. Затем соотношение h и L определяют для новых значений К и т. д. Получив закономерность h и L в зависимости от К, можно решить обратную задачу – найти значения поверхностного натяжения. Главный источник ошибок в расчетах – несимметричность капли, так как чем меньше капля, тем она симметричнее, но тем меньше и точность замера.
Башфорт и Адамс предложили формулу расчета смачиваемости по величине угла sin φ:
, (4.14)
где В – радиус в вершине капли; Х – горизонтальная координата поверхности;
Z – вертикальная координата поверхности; φ – угол между осью вращения в точке контакта капли с твердой фазой и радиусом кривизны.
Современный метод определения поверхностного натяжения – метод рентгеновского просвечивания капли металла на установке «Параболоид–3М». В качестве генератора рентгеновских лучей используется рентгеновская трубка (аппарат УРС–55), позволяющая получать контрастные снимки.
Капиллярная постоянная а2 характеризует кривизну и форму поверхности раздела между жидкой и газообразной фазами в лежащей капле.
Связь между параметрами капли и капиллярной постоянной выражается формулой
а2 = 2s/Dd×g, (4.15)
где s – поверхностное натяжение; Dd – разность плотности между фазами;
g – ускорение тяжести.
В связи с тем, что общее уравнение поверхности раздела не интегрируется в элементарных функциях, предложен целый ряд приближенных аналитических решений, которые пренебрегают малыми членами. Используются те приближенные решения, которые позволяют по параметрам d и h, полученным из эксперимента, находить величину капиллярной постоянной. При вычислении под Dd понимается плотность исследуемого металла, т. е. плотностью инертной газовой фазы (среды) пренебрегают ввиду ее малости в сравнении с плотностью металла.
Предлагается следующее приближенное аналитическое решение общего уравнения поверхности раздела исходя из того, что капля жидкого металла рассматривается как усеченный эллипсоид вращения относительно оси Z
(рис. 3.5–3.6).
Рис 3.5. Меридиональный контур эллипсоида вращения | Рис. 3.6. Меридиональный контур лежащей капли жидкости |
Получены следующие окончательные уравнения:
, (4.16)
где R0 – радиус кривизны при вершине капли.
; (4.17)
, (4.18)
где b, R0, V – параметры капли, определенные по предложенным формулам, разработанные на основании таблиц Башфорта и Адамса; m – масса капли.
Полученные выражения (4.16) и (4.17) для определения капиллярной постоянной и радиуса кривизны в вершине капли исключают необходимость вычисления последовательными приближением, так как определяемые величины представлены в явном виде в зависимости от измеряемых параметров d = 0,5d1 и h. Кроме того, эти результаты в первом приближении довольно точно позволяют получить капиллярную постоянную и радиус кривизны в вершине капли, что может рассматриваться в качестве оценки сверху параметров реальной капли.
Подробные аналитические и приближенные решения общего уравнения поверхности раздела методом численного интегрирования (формулы 4.16 …4.18) приведены в работе [1]. коэффициент β определяется в зависимости от значения аргумента d/h по уравнениям приведенным в табл. 4.1.
Таблица 4.1. Регрессионные уравнения функции β в зависимости от значений аргумента d/h
Аргумент | Аппроксимированная функция | Корреляционное отношение η | Остаточная дисперсия S2 ост |
1,0≤ d/h ≤ 2,0 | β = 134,8260364 – 217,5709762 d/h + 87,8772554 (d/h)2 | 0,99541 | 1,5185 |
1,0≤ d/h ≤ 1,55 | β = 39,890447 – 75,312374 d/h + 35,918578 (d/h)2 | 0,9991 | 0,025 |
1,55 ≤ d/h ≤ 1,9 | β = 0,51866 (d/h)6,6877 | 0,99999 | 0,0398 |
1,9 ≤ d/h ≤ 2,0 | β = 0,47026 (d/h)6,84056 | 0,9999 | 0,0096 |
Объем капли V определяем по формуле
V = π d2 (h0 +2 h/3 - h03 /3 h2) [1]. (4.19)
В скобках уравнения (4.19) величины + h и – h получаем:
V = π d2 (h + h0 - h3 + h03 /3 h2). (4.20)
Краевой угол Q может быть определен из выражения:
Q = π – arc sin (h2 - h02 ) [h02 h2 + d2 (h2 - h02 )]3 / d h 6 (4.21)
– Конец работы –
Эта тема принадлежит разделу:
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение... высшего профессионального образования... Тихоокеанский государственный технический университет...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Методы определения поверхностного натяжения
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов