Анализ результатов расчетов в нулевом приближении - раздел Физика, - 2006 год - Моделирование процессов тепло- и массопереноса при закачке радиоактивных растворов в глубокозалегающие пласты Анализ Результатов Расчетов В Нулевом Приближении. На Рис.2.4 Показаны Расчёт...
Анализ результатов расчетов в нулевом приближении. На рис.2.4 показаны расчёты зависимости в нулевом приближении плотности радиоактивного загрязнителя от расстояния до оси скважины.
С увеличением времени возрастает радиус зоны загрязнения.
Рис 2.4. Зависимость плотности радиоактивных примесей нулевое приближение от расстояния до оси скважины для различных моментов времени 1-t 1, 2-10, 3-100. Другие расчётные параметры At 0.1 Pd 102 На рис. 2.5 приведены результаты расчётов плотности радиоактивных примесей в нулевом приближении в зависимости от безразмерной пространственной координаты, отнесённой к радиусу зоны загрязнения. Как видно из сопоставления кривых уменьшение концентрации загрязнителя определяется не только диффузионными процессами кривая 1 , но и, в значительной степени, радиоактивным распадом кривые 2 - 4 . Рис 2.5. Зависимость плотности радиоактивных примесей нулевое приближение от расстояния до оси скважины, отнесенного к радиусу зоны загрязнения, для различных постоянных распада 1-At 0, 2-0.01, 3-0.1, 4-1. Другие расчётные параметры t 10 Pd 102 Несмотря на то, что обычно вклад диффузионных процессов очень мал, в рассматриваемом случае происходят значительные изменения концентрации на фронте зоны возмущений кривая 1 на обоих рисунках. Главными причинами этого эффекта являются повышенные градиенты концентрации между пластом и окружающими породами и большие времена закачки, которая осуществляется обычно десятки лет. При постоянных распада At 0.01 становится существенным вклад радиоактивного распада.
При At 0.1 процесс радиоактивного распада является преобладающим и практически полностью определяет распределение концентрации радиоактивных примесей.
Отметим, что при больших временах в пласте устанавливается стационарное поле, определяемое соотношением, следующим из 2.1.52 . Графики, представленные на рис. 2.6 аналогичны предыдущим рис. 2.5 . однако вклад диффузионных процессов в данном случае становится меньшим в силу уменьшения. При этом общие тенденции остаются прежними.
Рис 2.6. Зависимость плотности радиоактивных примесей нулевое приближение от расстояния до оси скважины, отнесенного к радиусу зоны загрязнения, для различных постоянных распада 1-At 0, 2-0.01, 3-0.1, 4-1. Другие расчётные параметры t 10 Pd 102 На рис 2.7 представлена зависимость вклада диффузионного массообмена с окружающей средой от расстояния до оси скважины, отнесенного к радиусу зоны загрязнения Rd. Из рисунка следует, что влияние диффузионного массообмена для больших времён 10 лет вблизи фронта загрязнения является весьма существенным.
В расчетах приято Pd 100 10-3, At 0. Последнее соответствует пренебрежению радиоактивным распадом. Рис. 2.7. Вклад диффузионного массообмена с окружающей средой от расстояния до оси скважины, отнесенного к радиусу зоны загрязнения, при различных временах закачки 1-t 0.1, 2-1, 3-10. At 0 Pd 102 На рис 2.8 приведена зависимость плотности радиоактивного загрязнителя в нулевом приближении от расстояния до оси скважины, отнесенного к радиусу зоны загрязнения Rd для различных времён закачки и постоянных распада. Причём, значения t и At выбраны таким образом, что t At 1. При этом графики плотностей оказываются весьма близкими друг к другу.
Различие между ними определяется лишь наличием диффузионных процессов.
Это подчёркивает физическую разумность выбранной системы обезразмеривания.
Рис. 2.8. зависимость плотности загрязнителя нулевое приближение от расстояния до оси скважины, отнесенного к радиусу зоны загрязнения, при различных временах закачки и постоянных распада 1-t 0.1, At 10, 2-t 10, At 0.1, 3-t 100, At 0.01 Pd 102 Если строить зависимость, то заметить близость графиков затруднительно, поскольку радиус зоны загрязнения растёт, согласно 2.1.55 пропорционально . 2.3.
Поэтому чрезвычайно важной экологической задачей является прогнозирование и контроль поведения зон, охваченных воздействием вредных примесей,… Указанный прогноз осуществляется, в основном, расчётным путём, так как… При закачке вредных примесей нарушается естественное температурное поле, что определяется как отличием температуры…
СПИСОК ОБОЗНАЧЕНИЙ
СПИСОК ОБОЗНАЧЕНИЙ. a -коэффициент температуропроводности, м2 с -удельные теплоёмкости пластов, Дж кг К -коэффициенты диффузии в вертикальном и радиальном направлениях, м2 с h -полувысота пористого
Разложение задачи теплопереноса по асимптотическому параметру
Разложение задачи теплопереноса по асимптотическому параметру. Рассмотрим более общую задачу, получающуюся введением произвольного асимптотического параметра путем формальной замены на и, соответст
Постановка задачи теплопереноса в первом приближении
Постановка задачи теплопереноса в первом приближении. Уравнения 1.4.27 , 1.4.28 для коэффициентов при первое приближение принимают вид , 1.4.51 . 1.4.52 Для коэффициентов при в 1.4.29 . 1.4.53 Усло
Разложение задачи массопереноса по асимптотическому параметру
Разложение задачи массопереноса по асимптотическому параметру. Рассмотрим более общую задачу, получающуюся введением произвольного асимптотического параметра путём формальной замены коэффициента ди
Математическая постановка задачи массообмена в первом приближении
Математическая постановка задачи массообмена в первом приближении. Уравнения 1.5.31 , 1.5.32 для коэффициентов первого приближения принимают вид 1.5.58 . 1.5.59 Коэффициенты при в уравнении 1.5.33
Дополнительное интегральное условие для первого приближения
Дополнительное интегральное условие для первого приближения. Усредним равенство 1.5.15 по z в пределах несущего пласта согласно . 1.5.80 Последовательно для каждого слагаемого , 1.5.81 , 1.5.82 1.5
Решение задачи массопереноса в нулевом приближении
Решение задачи массопереноса в нулевом приближении. В пространстве изображений Лапласа-Карсона, для нулевого приближения вместо 1.5.51 - 1.5.57 получим следующую задачу, z 1, r 0, 2.1.1 , z 1, r 0,
Бездиффузионное приближение в задаче массообмена
Бездиффузионное приближение в задаче массообмена. В силу того, что отношение коэффициентов диффузии и температуропроводности является малой величиной порядка ? см. 1.5.12 , появляется возможность у
Решение задачи массообмена в первом приближении
Решение задачи массообмена в первом приближении. Выпишем ещё раз полученную в разделе 1.5.4 математическую постановку задачи массообмена для коэффициентов первого приближения, пренебрегая радиоакти
Анализ результатов расчетов в первом приближении
Анализ результатов расчетов в первом приближении. На рис. 2.14 и 2.15 представлены графики зависимости первого коэффициента разложения от расстояния до оси скважины.
Вид графиков для z 0 и z
Анализ результатов расчёта стационарной задачи
Анализ результатов расчёта стационарной задачи. На рис.2.34 представлены графики зависимости стационарного распределения примесей в нулевом приближении от расстояния до оси скважины.
Нулевое
Анализ результатов расчетов по нулевому приближению
Анализ результатов расчетов по нулевому приближению. На рис.3.1 показаны расчёты зависимости в нулевом приближении температуры в несущем пласте от времени для безразмерного расстояния r 20 что соот
Сопоставление радиусов зон химического и теплового возмущений
Сопоставление радиусов зон химического и теплового возмущений. При распространении загрязнителя возникает несколько фронтов, определяемых различными физическими процессами, протекающими в закачивае
Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Новости и инфо для студентов