рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Сегнето-, пиро- и пьезоэлектрики.

Сегнето-, пиро- и пьезоэлектрики. - раздел Физика, ОБЩАЯ ФИЗИКА   Электрический Диполь - Совокупность Двух Равных По Вел...

 

Электрический диполь - совокупность двух равных по величине разно-именных точечных зарядов, расположенных на некотором расстоянии друг от друга.

 

- q + q

l

 

 

P = q × l - момент диполя (направлен в сторону +q)


 

 


В однородном электрическом поле напряженности Е на диполь дейст-вует пара сил:

 

М = P × E × sina - вращающий момент пары сил, где a - угол между Р и Е.

В каждой молекуле находятся одновременно [-] и [+] заряды Þ моле-кулы являются диполями.

 

Помещенный в электрическое поле диэлектрик приобретает поляр-ность. Это явление называется поляризацией диэлектрика.

 

После исчезновения электрического поля поляризация исчезает. Суще-ствуют такие диэлектрики, у которых поляризация сохраняется и после ис-чезновения поля. Это так называемые сегнетоэлектрики (сегнетова соль, ти-танат бария). Некоторые кристаллические диэлектрики (кварц, турмалин и др.) поляризуются при механической деформации - пьезоэлектрики. Вещест-ва, которые поляризуются при изменении температуры (сернокислый литий) называются пироэлектриками.

 

4.3.6. Электрическое поле в диэлектрике.Диэлектрическаяпроницаемость среды. Вектор электрической индукции. Законы и соотношения электростатики в диэлектрике.

 

Поляризация диэлектрика в электрическом поле ведет к ослаблению этого поля внутри диэлектрика, т.к он создает собственное поле Е 1 , направ-ленное против внешнего поля Е 0 . Таким образом, результирующая напря-

женность поля в диэлектрике меньше напряженности внешнего поля:

 

Е = Е 0 - Е1

 

Относительной диэлектрической проницаемостью среды называется отношение напряженности поля в вакууме к напряженности поля в однород-ной изотропной диэлектрической среде при неизменных зарядах, создающих поле:

 

e = EE0

e A = e 0 e - абсолютная диэлектрическая проницаемость среды.

D = e0 ×e × E - вектор электрической индукции.

 

Все соотношения , описывающие электрическое поле и взаимодействие электрических зарядов в вакууме, справедливы и в случае, когда явления имеют место в однородном изотропном диэлектрике:

      q1q2           q1  
F =         - закон Кулона; E =       - напряженность;  
  4pe er2   4pe er 2  
                   
      Q         n      
j =         - потенциал; N = åqi - теорема Остроградского-Гаусса;  
  4pe0er     e 0e  
               
D =   q   - вектор электрической индукции;  
  4pr2  
                       

 


4.3.7. Конденсаторы.Параллельное и последовательное соединениеконденсаторов. Энергия электрического поля конденсатора.

 

Электрическая система, состоящая из проводников (обкладок), разде-ленных диэлектриками, называется конденсатором.

r

E

 

S

 

 

  d  
q - электроемкость конденсатора;  
C = j -j  
 

где q - заряд одной из обкладок, j1 - j2 - разность потенциалов между об-

 

кладками .  
C = e0×e× S - емкость плоского конденсатора;
d  

где d - расстояние между обкладками, S - площадь каждой обкладки,

 

d = Sq - поверхностная площадь заряда, e - диэлектрическая проницае-

мость диэлектрика;

W = e0 ×e × E2W - энергия электрического поля конденсатора;
 

где W = S × d - объем между обкладками конденсатора; Е напряженность электрического поля; Параллельное соединение конденсаторов:

 

C = C1 + C2 + C3 + …+Сn - общая электроемкость; Последовательное соединение конденсаторов:

 

= + + + ... + - величина, обратная общей электроемкости.  
C   C   C   C   С п          
                         
                  +   U _ + U _  
                             
                  C1              
                  C2     U1 U2 U3 Un+  
                               
                  C3     +C1 - +C2 - +C3 - +Cn -  
                               
                  Cn              
                Параллельное Последовательное  
                  соединение соединение  


 

 


4.3.8. Электрический ток.Источник тока.Электродвижущая силаисточника тока. Напряжение. Сила и плотность тока.

 

Электрическим током называется направленное упорядоченное движе-ние электрических зарядов. Упорядоченное движение зарядов может проис-ходить за счет следующих факторов:

 

1. Электрических (кулоновских) сил, под действием которых [+] заряды бу-дут двигаться вдоль силовых линий поля, [-] - против линий поля.

 

2. Сил неэлектрической природы (магнитные, механические и др.), так назы-ваемых сторонних сил.

 

Энергетической характеристикой электрического поля является раз-ность потенциалов:

 

Дц = ц1 - ц 2 = Aqкул ,

где q – заряд, Акул – работа кулоновских сил по перемещению заряда из одной точки в другую.

Для поддержания в цепи проводника непрерывного упорядоченного движения электрических зарядов необходим источник тока. Внутри источни-ка тока разделению и переносу зарядов препятствуют:

 

1. Внутреннее электрическое поле источника, направленное от [+] полюса к [-] полюсу.

 

2. Внутреннее сопротивление среды источника.

 

Поэтому работа сторонней электроразделительной силы источника тока:

А = Акул + Асопр

где Асопр - работа против сил сопротивления среды источника тока.

Акул = q(j1 - j2 ) - работа против сил электрического поля внутри источника.

 

Электродвижущей силой (ЭДС ) называется работа, совершаемая сто-ронней электроразделительной силой внутри источника тока при перемеще-нии между его полюсами единичного заряда.

e = A Þ e = (j - j )+ Ac [e] = 1В  
     
  q   q    
           

Если полюсы источника разомкнуты, то Асопр = 0 (сторонняя сила не перемещает заряды внутри источника, а лишь поддерживает установившееся разделение зарядов), то e = j1 - j2 Þ ЭДС равна разности потенциалов между

 

разомкнутыми полюсами источника тока.

 

Разность потенциалов на полюсах источника тока, замкнутого внешней электрической цепью, называется напряжением.

 

U < e на Ac [U] = 1В  
q  
       

 

Количественной характеристикой тока является сила тока - количество электричества, проходящего в единицу времени через поперечное сечение проводника

 

I = lim Dq = dq [I] = 1А  
Dt dt  
Dt ®0      

 


Плотностью тока называется величина, равная отношению силы тока к площади поперечного сечения проводника.

 

i = I [i] = A  
S м2  
     

Если сила тока и его направление не изменяются с течением времени, то такой ток называется постоянным.

 

4.3.9. Закон Ома для участка цепи.Электропроводность.Сопротивление проводников.

 

Движение электронов в металлических проводниках затруднено их столкновениями с ионами кристаллической решетки металла, т.к. электроны при этом теряют свою скорость. Немецкий физик Ом (1826г.) эксперимен-тально установил:

 

I = k × U

 

где k - коэффициент пропорциональности, называемый электропроводно-стью проводника.

 

Величина R = K1 называется электрическим сопротивлением проводника

[R] = BA = Ом

Таким образом , сила тока в проводнике пропорциональна приложен-ному направлению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника.

 

I = UR - закон Ома для участка цепи.

1 Ом - сопротивление проводника, на концах которого при силе посто-янного тока поддерживается напряжение .

Экспериментально установлено:

R = rSl , где r - удельное сопротивление вещества проводника.

l - длина проводника.

S - площадь поперечного сечения.

    Þ I = U × S или I = ×   U ,  
      r × l S r l  
                     
где I   = i - плотность тока,     = g - удельная проводимость вещества  
S       r  
                         
                               

 

U = E (drag j) l

Þ i = g × E - закон Ома для участка цепи в дифференциальной форме

 

Сопротивление проводников зависит от температуры.

R = R0 (1 +at0 ),

 

где R0 - сопротивление при температуре 00 C

 

a - температурный коэффициент сопротивления; t0 - температура.


 

 


4.3.10. Работа и мощность постоянного тока.Закон Джоуля-Ленца.Закон Ома для полной цепи.

 

При переносе количества электричества q между двумя точками с раз-ностью потенциалов U = j1 - j2 совершается работа:

A = q×U

 

Учтем: I = qt , где I – сила тока, t – промежуток времени.

Получим: A = I ×U ×t ; [A] = Дж

 

Работа, совершаемая током в единицу времени, называется мощностью

 

тока: N = A = I ×U ; [N ] = Вт  
t  
       

Постоянный ток всегда вызывает некоторое нагревание вещества. Если падение напряжения U в проводнике вызвано только его сопротивлением, то вся работа тока идет на нагревание проводника и среды.

 

Q = A = I ×U ×t - закон Джоуля-Ленца Закон Ома для полной цепи:

 

Сила тока пропорциональна ЭДС и обратно пропорциональна полному сопротивлению цепи.

 

I = Re+ r ,

где e - ЭДС источника тока, r - внутреннее сопротивление источника тока, R - внешнее сопротивление нагрузки.

 

4.3.11. Разветвленные электрические цепи.Правила Кирхгофа.Параллельное и последовательное соединение проводников.

 

Электрические цепи, состоящие из одного замкнутого проводящего контура , называются неразветвленными. Определение I, e и R в них осущест-вляется с помощью законов Ома.

Электрическая цепь, состоящая из нескольких замкнутых проводящих контуров, имеющих общие участки, называется разветвленной. В каждом контуре может быть несколько источников тока. Расчет разветвленной цепи по законам Ома затруднителен, но может быть упрощен применением правил Кирхгофа. Узел разветвленной цепи - точка в которой сходится не менее трех проводников.

 

Iправило Кирхгофа: Алгебраическая сумма сил тока в узле разветвле-

n

ния равна нулю: åIi = 0

 

i =0

 

II правило Кирхгофа: В замкнутом контуре разветвленной цепи алгеб-

 

раическая сумма произведений токов на сопротивления (включая и внутрен-ние) равна алгебраической сумме э.д.с., действующих в замкнутом контуре:

m k
åеi = åI jR j
i=0 j=0

 

 


Последовательным называется такое соединение , при котором провод-ник соединяется только с одним предыдущим и одним последующим про-водниками.

 

j0   j1   j2 jn-1     jn  
  R1   R2           Rn    
                 

Сила тока, протекающего по всем проводникам одна и та же:

I1 = I2 = … = In = I.

 

Напряжение на каждом сопротивлении:

U1 = IR1; U2 = IR2; … Un = IRn.

Напряжение на всем участке:

U = j0 - jn = j0 - j1 + j1 - j2 + j2 - j3 + …+ jn-1 - jn = U1 + U2 + … + Un.

n

→ U = åUi

 

i=1

 

n n n

IRпосл = åIRi = IåR i Þ R посл = åR i

i=1 i=1 i=1

 

Таким образом, сопротивление при последовательном соединении:

 

Rпосл = R1 + R2 + … + Rn.

 

Параллельным называется такое соединение проводников, при котором одни их концы образуют один узел, а другие – другой узел.

 

  R1    
A R2 B  
   

 

Rn

 

Напряжение при параллельном соединении:

U1 = U2 = … = Un = U.

 

Сила тока при параллельном соединении:

I = I1 + I2 + … + In

По закону Ома для участка цепи:

 

I1 = U ; I2 =   U ; In =   U ; I = U , где R - полное сопротивление цепи.  
    R2 Rn R  
  R1                            
Тогда: U   =   U   +   U   + ...+ U .    
  R     R     R          
                        R n    
                               
                                               

Таким образом, величина,обратная сопротивлению при параллельномсоединении:

 

= + + ... +  
R пар R R R n  
       
             

 


4.3.12. Контактная разность потенциалов.Термоэлектрические явления. Термопара.

 

Iзакон Вольта - контактная разность потенциалов двух металлов зави-сит только от их химического состава и температуры.

    j - j = - A1 - A2 + kT ln × n01    
           
      e     e   n02  
                 
где A1 ; A2 - работа выхода электрона из металла 1 и 2,  
n01 ; n02 - концентрация электронов, k - постоянная Больцмана,  

Т - абсолютная температура, е - заряд электрона.

IIзакон Вольта - разность потенциалов между концами разомкнутой цепи, составленной из нескольких последовательно соединенных металличе-ских проводников, имеющих одинаковую температуру, не зависит от проме-жуточных проводников и равна контактной разности потенциалов, возни-кающей при непосредственном контакте концевых проводников.

j - j n = - A1 - An + kT ln × n01  
       
  e   e   n0n  
           

Зависимость контактной разности потенциалов от температуры приво-дит к явлению, которое называется термоэлектрическим эффектом, который приводит к появлению термоэлектродвижущей силы:

e = a (Ta -)

 

Замкнутая цепь проводников, создающая ток за счет различия темпера-туры контактов между проводниками, называется термопарой.

Таким образом, e - ЭДС термопары, Тa , Тb – температуры спаев,

a = k ln n01 - постоянная термопары.  
     
  e n    
   

Термопара позволяет измерить очень высокие и очень низкие темпера-туры в труднодоступных местах (вулканы, доменные печи, очаги химическо-го и радиоактивного загрязнения и др.).

 

4.3.13. Электрический ток в электролитах.Законы электролиза Фарадея.

 

Проводниками второго рода (электролитами) называются вещества, в которых прохождение электрического тока сопровождается электролизом (выделением на электродах продуктов вторичных реакций). Электрический ток в электролитах обусловлен направленным движением ионов(катионов и анионов) и связан с переносом вещества.

 

Закон Ома для электролитов:

 

j = q × n × (в+ + в- E = g × E , где: j = q × n × (V + +V- ) - плотность тока;

q - заряд иона;

 

n - концентрация ионов;


 


V+ и V- - скорость катионов и анионов;

 

в+ в- - подвижность катионов и анионов (V+ = в+ × Е ; V- = в- × E ); Е - напряженность поля;

q × n × (в+ + в- ) = g - электропроводимость электролита.

 

І закон Фарадея - масса вещества, выделившегося при электролизе на электродах пропорциональна силе тока и времени его прохождения через электролит:

 

m = k × I × t , где k = F1 × ZA - электрохимический эквивалент вещества;

А - атомный вес; Z - порядковый номер; F - число Фарадея.

ІІ закон Фарадея - электрохимические эквиваленты веществ пропор-циональны их химическим эквивалентам.

 

kx = C , где x = ZA - химический эквивалент вещества;

4.3.14. Ионизация газов.Несамостоятельный газовый разряд.

 

Газ при нормальных условиях состоит из нейтральных молекул и по-этому является нейтральным. При ионизации из молекулы газа вырывается один электрон, и молекула становится положительным ионом. В ионизиро-ванном газе имеются положительные и отрицательные ионы и свободные электроны. При прекращении ионизации концентрация ионов в газе быстро падает до нуля (из-за рекомбинации) и ток прекращается.

 

Ток, для существования которого необходим внешний ионизатор, на-зывается несамостоятельным газовым разрядом.

Коэффициентом ионизации g называют отношение числа ионов одного знака N к общему числу молекул газа.

 

г = N N0

4.3.15. Самостоятельный газовый разряд,его виды.Атмосферное электричество. Ток в плазме.

 

При достаточно сильном электрическом поле в газе начинаются про-цессы самоионизации, благодаря которым ток может существовать и при от-сутствии внешнего ионизатора. Такого рода ток называется самостоятельнымгазовым разрядом. В зависимости от давления, температуры и химического состава газа различают искровой, коронный, дуговой и тлеющий разряды.

 

Электрические явления в атмосфере определяются поляризацией обла-ков и их взаимодействием с Землей. Проводимость атмосферы возрастает под действием космических лучей, радиации, ультрафиолетового излучения. Генераторами атмосферного электричества являются пылевые бури, вулка-ны, осадки и промышленные выбросы. Важную роль в атмосферном элек-


 


тричестве играет молния, которая возникает в результате фотонной иониза-ции.

 

Электронно-ионная плазма представляет собой газ в состоянии высо-кой степени ионизации. В природе плазма встречается в космических телах. Недра звезд и Солнца состоят из водородной плазмы. При высоких темпера-турах и давлениях происходит реакция синтеза ядер и образование гелия.

 

При этом выделяется огромная ядерная энергия.

 

4.3.16. Ток в полупроводниках.Собственная и примесная проводимостьполупроводников. Применение полупроводников.

 

Полупроводники – распространенные в природе вещества, занимаю-щие промежуточное положение между проводниками и диэлектриками по проводимости. Проводимость полупроводника зависит от температуры, ос-вещенности, наличия примесей и технологии их изготовления.

 

При внешних воздействиях проявляются электронная проводимость (n – типа), дырочная проводимость (р – типа), которые определяют механизм собственной проводимости полупроводника.

 

При легировании полупроводников различными примесями возникают донорная и акцепторная проводимости, которые определят механизм при-месной проводимости полупроводника.

 

Полупроводниковые приборы, использующие контакт двух разнород-ных полупроводников, находят широкое применение в оптоэлектронике, ин-тегральной оптике , в вычислительной технике, в линиях волоконно-оптической связи, информационных системах, солнечной энергетике и др.

 

4.3.17. Магнитное поле.Магнитное взаимодействие токов в вакууме.Закон Ампера.

 

Магнитное поле – особая форма материи, которая представляет собой часть пространства , в котором проявляется взаимодействие подвижных элек-трических зарядов.

 

Магнитное взаимодействие токов в вакууме определяется с помощью закона Ампера:

 

dF = m0 × I1 × I2 × dl1 × dl2 × sin a ×sin b , где  
4p × r2  
     
     

dl1 ; dl 2 - длины участков проводников с токами;

 

I1 ; I2 - силы тока в них;

 

r12 - расстояние между участками проводников;

 

a - угол между dl1 и r12 ;

 

b - угол между dl 2 и нормалью n к плоскости, содержащей dl1 и r12

µ = 4p ×10-7 é гнù - магнитная постоянная.

 

0 ê ú ë м û


 


4.3.18. Напряженность магнитного поля.Закон Био-Савара-Лапласа.Формула Ампера.

 

Количественной характеристикой магнитного поля является его на-пряженность, которая определяется законом Био-Савара-Лапласа:

 

dH = I × dl × sin a ; [H ] = A .  
4p × r 2    
      M  

Формула Ампера выражает зависимость силы, с которой магнитное по-ле действует на находящейся в ней элемент тока I0 × dl0 , от напряженности

этого поля:

 

dF = m0 × I0 × dl0 × dH ×sin b

 

Схематически магнитное поле изображается с помощью силовых ли-ний напряженности, которые всегда замкнуты.

 

4.3.19. Магнитное поле в веществе.Магнитная проницаемость вещества.Диа-, пара- и ферромагнетики. Индукция магнитного поля. Поток магнитной индукции.

 

Влияние среды на магнитное поле характеризуется особой величиной, которая называется магнитной проницаемостью среды (m):

 

· Вещества, для которых m < 1, называется диамагнетиками (ослабляют пер-воначальное магнитное поле) - (фосфор, висмут, ртуть, золото, серебро, медь и др.);

 

· Вещества, для которых m > 1 - парамагнетики (усиливают первоначальное магнитное поле) - (алюминий, вольфрам, платина и др.).

 

· Вещества, для которых m >> 1 - ферромагнетики (существенно усиливают первоначальное магнитное поле) - (железо, никель, кобальт и их сплавы).

 

Для вакуума m = 1.

 

Магнитное поле в веществе принято характеризовать магнитной ин-дукцией В.

B = m0 × m × H ; [B]= 1

 

Величина ma = m0 × m называется абсолютной магнитной проницаемо-

 

стью среды.

 

Поток магнитной индукции сквозь некоторою поверхность S равен числу линий индукции, пронизывающей эту поверхность.

Ф = B × S = m0 × m × H × S ; [Ф]= 1

 

4.3.20. Действие электрического и магнитного полей на движущийсяэлектрический заряд. Сила Лоренца.

 

Заряженная частица (электрон), влетающая в электрическое или маг-нитное поле, изменяет свою траекторию.


 

 


В электрическом поле электрон движется по параболе:

 

У = me × 2 ×Eu2 × x2 - отклонение от первоначального направления движения, где:

me - удельный заряд электрона;

E - напряженность электрического поля;

υ - скорость электрона;

 

x - первоначальное направление движения.

В магнитном поле электрон движется по окружности под действием центростремительной силы: r = me××Bu - радиус окружности.

Роль центростремительной силы выполняет сила Лоренца:

 

F = e ×u × B

4.3.21. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Правило Ленца.

 

 

Явление возникновения электрического тока посредством магнитного поля называется электромагнитной индукцией. Ток, возбуждаемый магнит-ным полем в замкнутом контуре, называется индукционным.

 

Для электромагнитной индукции справедлив закон Фарадея:

Электродвижущая сила (ЭДС) индукции, возникающая в контуре, пря-мо пропорциональна скорости изменения магнитного потока через любую поверхность, опирающуюся на данный контур.

 

e = - ddtФ

Направление индукционного тока определяется по правилу Ленца:

Индукционный ток имеет такое направление, что своим магнитным полем он препятствует изменению магнитного потока, вызывающему явле-ние индукции

 

4.3.22. Взаимоиндукция.Самоиндукция.Индуктивность.Энергия магнитного поля.

 

Взаимная индукция - возбуждение тока в контуре при изменении тока в другом (соседнем) контуре.

ЭДС взаимной индукции, возникающая в контуре, пропорциональна скорости изменения тока в соседнем контуре и зависит от взаимной индук-тивности этих контуров.

e 2 = - 2 = -M dI1  
dt dt  
       

Взаимная индуктивность М двух контуров равна отношению магнит-ного потока Ф2, связанного с одним из контуров, к силе тока I1, идущему по

    Ф     æ Вб ö  
другому контуру. М =   , [M ]= Гнç   ÷  
     
    I1   è А ø  

 


Самоиндукция – явление возникновения индукционного тока посред-ством собственного магнитного потока.

 

ЭДС самоиндукции пропорциональна скорости изменения силы тока в контуре и индуктивности контура:

 

e = - ddtФ = -L dIdt

Знак [-] показывает, что ЭДС самоиндукции всегда препятствует изме-нению силы основного тока.

 

Индуктивность контура равна отношению связанного с ним магнитно-го потока к силе основного тока, проходящего по контуру:

 

L = Ф , [L]= Гн  
I  
     

Энергию магнитного поля контура можно вычислить следующим обра-

 

зом:

 

W = LI22

4.3.23. Переменный ток, его характеристики. Работа и мощность

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

ОБЩАЯ ФИЗИКА

Кафедра общей физики.. Дубинянский Ю М Шостка В И..

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Сегнето-, пиро- и пьезоэлектрики.

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Усвоение теоретического материала
  1. Изучать курс физики необходимо систематически в течение всего учебного процесса, а не только в период сессии, т.к. изучение курса в сжатые сроки перед экзаменом не дает глубоких

Предмет физики , задачи и методы. Единицы измерения физических величин.
  Материеймы называем объективную реальность.Материя вечно и не-прерывно развивается, находясь в непрерывном движении. Под движением понимаются все и

Физическими величинами.
Каждая физическая величина является либо мерой какого-либо свойст-ва материи (например, масса – мера инертности поступательного движения тела), либо меры взаимосвязи между свойствами, мерой их изме

Способы усреднения величины
          a1 + a 2 + ... + a n

Векторы и скаляры
  Векторами называются величины, характеризующиеся численным значе-нием и направлением . Скалярами называются величины, характеризующиеся числовым значением и знаком.

Производная
  f ¢ &     Dy = lim

Дифференциал
  Выражение: df (x) = f ¢(x)dx называется дифференциалом функции f(x) одно-го переменного. · Постоянный сомножитель, если С = const; и f(x) = Cj(x), то:  

Интеграл
  Определенный интеграл обозначается символом: òb f (x)dx .   a   Определенный интеграл некоторой ф

Механика
4.1.1. Материальная точка. Системы отсчета. Основные характе-ристики движения материальной точки.   Механическое движение тел – изменение их п

Момент импульса.
  Закон изменения момента импульса: изменение момента импульса тела за некоторый промежуток времени, равно импульсу момента силы за тот же промежуток времени. r r

Молекулярная физика и термодинамика
  4.2.1.Молекулярно-кинетические представления о строении вещества.   Все вещества состоят из мельчайших частиц – атомов и молекул. М

Уравнение переноса.
  D(Nf) = - 1 l v D(n0f

Взаимодействие электрических зарядов в вакууме. Закон Кулона.
  Свойства тел (янтарь, стекло, фарфор и др.) притягивать легкие пред-меты после контакта с кожей, сукном, шелком называется электризацией. Взаимодействие тел при электризации

Эквипотенциальные поверхности.
    Под потенциалом понимается работа, которая совершается силами по-ля при перемещении из данной точки в бесконечность единичного положи-  

Переменного тока.
  Переменный ток - ток, который периодически изменяет свою силу и направление с течением времени.   Электродвижущая сила переменного тока изменяет

Оптика. Атомная и ядерная физика.
4.4.1. Природа света. Принцип Гюйгенса-Френеля.   Свет – это электромагнитная волна, обладающая как корпускулярными, так и волновыми свойствам

С какой скоростью движется Земля вокруг Солнца? Принять, что Земля движется по круговой орбите.
  Решение:   На тело, движущееся по круговой орбите, действует центробежная сила, величина которой выражается формулой:  

Сколько молекул кислорода находится в объеме 1 л при темпера-туре 0 0С и давлении 133,3 Па?
  Дано:   Решение:       V = 1л = 10-

Зов 106 Па, температура 320 К. Принимая данные газы за идеаль-ные, определить объем баллона.
  Дано:       Решение:     По

При какой температуре средние скорости движения молекул азота и кислорода отличаются на 20 м/с?
  Дано: Решение: Dv=20 м/с

Водород в объеме 5л, находившийся под давлением105Па, адиаба-тически сжат до объема 1л. Найти работу сжатия.
  Дано:              

Коэффициент диффузии кислорода при температуре 00С равен 0,19 см2/с. Определить среднюю длину свободного пробега молекул га-за.
    Дано:            

Определить, на сколько отличается давление воздуха в двух мыльных пузырях радиусами 5 см и 10 см.
  Дано:              

Пробега молекул азота при нормальном давлении.
      Дано:    

Что удельное сопротивление вольфрама прямо пропорционально аб-солютной температуре.
                 

Кой траектории будет двигаться электрон?
  Решение:   На электрон действует сила Лоренца Fл = eBV , т.к. начальная скорость электрона V ^ B , тра

Абсолютно черное тело поддерживается при постоянной температуре 1000 К. Поверхность тела равна 250 см2. Найти мощность излучения этого тела.
  Решение:   Согласно закону Стефана-Больцмана RЭ = s Т4, где RЭ –

Электрон в атоме водорода перешел с четвертого энергетического уровня на второй. Определить энергию испущенного при этом фото-на.
  Решение:   Для определения энергии фотона воспользуемся спектральной форму-лой Бальмера: =

Вычислить дефект массы изотопа 3Li7, истинный дефект массы и энергию связи его ядра.
  Решение: Дефект массы: D = ma - A . Для 3Li7 ma = 7,01822а.е.м

Измерение силы тока и напряжения
  Значения электрических величин определяются с помощью измери-тельных электрических приборов: сила тока I - амперметром, напряжение на участке цепи U - вольтметром. Амперметр включае

Обработка результатов измерения
  Систематическая ошибка Dас   1. Измерение длины – половина наименьшего деления шкалы.   2. Измерение

И числа опытов n
  n        

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
  Машина Атвуда состоит из легкого блока В, вращающегося с малым трением. Через блок перекинута нить с грузами m 1 и m2 одинаковой массы (m

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
  Баллистический маятник выполнен в виде цилиндра, заполненного вяз-ким веществом (пластилином или ватой) и подвешенного на нити к крон-штейну. Скорость пули массой m должна бы

ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ
  1. Установить маятник максимальной длины L1 , c помощью секундомера из-мерить время t1 для 20 полных колебаний и найти период Т1

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
  Прибор состоит из стеклянного баллона , соединенного с U-образным ма-нометром, в который при помощи насоса накачивают воздух (многоатомный газ). Установка позволяет моделировать ади

ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ
  1. При помощи насоса накачать воздух в баллон. Закрыть кран и выждать, пока температура внутри сосуда не сравняется с температурой окружаю-щей среды (1-2 минуты). &nbs

ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ
  1. Собрать электрическую цепь по схеме.   2. Произвести измерение напряжений на потребителях (электрических лам-почках) при пяти различных положениях реостата

ЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ
  Приборы и оборудование:   Блок питания, тангенс – буссоль, миллиамперметр, двухполюсный переклю-чатель, соединительные провода. &nbs

МЕТОДОМ ВОЛЬТ-АМПЕРМЕТРА
  Приборы и оборудование:   Источник переменного тока, амперметр, вольтметр, батарея конденсаторов, магазин сопротивлений, соединительные прово

СФЕРИЧЕСКОЙ СОБИРАЮЩЕЙ ЛИНЗЫ
  Приборы и оборудование:   Оптическая скамья (1), осветитель (2), линза (3), экран (4), набор держате-лей, предмет.  

ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ
  1. На предметный столик микроскопа положить объект-микрометр с нане-сенными штрихами.   2. Перемещая тубус микроскопа, получить резкое изображение штрихов в о

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги