Реферат Курсовая Конспект
СИЛОВЫЕ ЛИНИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ - раздел Электротехника, Лекция № 6 Э Л Е К Т Р О Д И Н А М И К А &n...
|
ЛЕКЦИЯ № 6
Э Л Е К Т Р О Д И Н А М И К А
Э Л Е К Т Р О С Т А Т И К А. З А К О Н К У Л О Н А
Электростатика – раздел физики, в котором изучается взаимодействие и условия равновесия (покоя) электрических зарядов, неподвижных относительно инерциальной системы отсчета.
Несмотря на разнообразие веществ, в природе существует только два вида электрических зарядов. Один из них условно называют отрицательным, а второй – положительным. Электрический заряд тела величина релятивистски инвариантная, т.е. не зависит от того движется тело или покоится. Электрический заряд любого тела дискретен и кратен элементарному электрическому заряду e = 1,6 ∙10-19.
q = Ne (1)
Всякий процесс электризации тел сводится к разделению зарядов, при этом в одном месте образуется избыток положительных, а в другом отрицательных зарядов. В замкнутой (изолированной) системе тел алгебраическая сумма зарядов остается неизменной при любых процессах, протекающих внутри этой системы. Это закон сохранения заряда.
В основе электростатики лежит закон Кулона, который определяет силу взаимодействия двух точечных зарядов q1 и q2, расположенных на расстоянии r1,2 друг от друга:
, (2)
где ε0 = 8,85·10-12 Ф/м – диэлектрическая постоянная; ε – диэлектрическая проницаемость среды.
ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ
Процесс ориентации дипольных моментов или их появление под воздействием внешнего электрического поля, что приводит к возникновению электрического момента у каждого элемента объема диэлектрика, называется поляризацией диэлектриков.
Различают три вида такой поляризации:
1. Электронная или деформационная – заключается в возникновении индуцированных дипольных моментов атомов вследствие деформации электронных оболочек, т.е. смещении электронных орбиталей относительно ядер.
2. Ориентационная или дипольная – упорядочение в расположении существующих дипольных моментов.
3. Ионная – возникает в результате встречного смещения кристаллических подрешёток: состоящей из положительно заряженных ионы по полю, а образованной отрицательными ионами – против поля. Количественно поляризация характеризуется поляризованностью (вектором поляризации)– векторной величиной, определяемой как суммарный дипольный момент единицы объёма диэлектрика:
, (21)
где рi – дипольный момент одной молекулы; рv – суммарный дипольный момент всего диэлектрика.
Из опыта известно, что для большого класса диэлектриков (за исключением сегнетоэлектриков) поляризованность линейно зависит от напряжённости внешнего поля :
= χε, (22)
где – напряжённость электрического поля в точке, для которой определяется ; χ (хи) – диэлектрическая восприимчивость вещества;
χ – всегда положительная, безразмерная величина. Для большинства диэлектриков (твёрдых и жидких) χ составляет всего несколько единиц (хотя, например, для спирта χ ≈ 25, а для воды χ = 80).
Для установления количественных закономерностей поля в диэлектрике внесем в однородное внешнее электростатическое поле Е0 (создается двумя параллельными разноименно заряженными плоскостями) пластинку из однородного диэлектрика, расположив ее перпендикулярно силовым линиям поля. Под действием поля диэлектрик поляризуется, т.е. происходит смещение зарядов: положительные смещаются по полю, отрицательные – против поля. В результате этого на грани диэлектрика, обращенной к отрицательной плоскости, будет избыток положительного заряда с поверхностной плотностью +σ, на левой – отрицательного заряда с поверхностной плотностью –σ. Эти не-скомпенсированные заряды, появляющиеся в результате поляризации диэлектрика, называются связанными. Так как их поверхностная плотность σ меньше плотно
В результате поляризации на поверхности диэлектрика появляются связанные заряды (рис.). Вектор напряжённости поля связанных зарядов направлен внутри диэлектрика противоположно вектору напряжённости внешнего поля, вызвавшего поляризацию (рис.). Теперь, в соответствии с принципом суперпозиции, напряжённость поля внутри диэлектрика:
или . (23)
Напряжённость электрического поля связанных зарядов можно определить по формуле: , где σ´– поверхностная плотность связанных зарядов. Можно показать, что поверхностная плотность
связанных зарядов равна модулю вектора поляризованности диэлек-трика – σ´= Р. С учётом (13), подставив в (15) , получим: (24).
Откуда напряжённость результирующего поля внутри диэлектрика:
. (25)
Безразмерная величина ε = 1+χ называется диэлектрической проницаемостью среды. Из (17) видно, что диэлектрическая проницаемость количественно характеризует свойство диэлектрика поляризоваться и показывает, во сколько раз внешнее поле ослабляется данным диэлектриком.
ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗАХ
САМОСТОЯТЕЛЬНЫЙ ГАЗОВЫЙ РАЗРЯД И ЕГО ТИПЫ
– Конец работы –
Используемые теги: силовые, линии, электрического, поля0.075
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: СИЛОВЫЕ ЛИНИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов