Класифікація середовищ - раздел Философия, Електродинаміка та поширення радіохвиль. Теорія електромагнітного поля Властивості Середовища Характеризуються Параметрами ...
Властивості середовища характеризуються параметрами . Параметр носить назву питомої провідності середовища. Розрізняють такі середовища:
– лінійні, в яких параметри не залежать від величини електричного і магнітного поля;
– нелінійні, в яких параметри або хоча б один із них, залежить від величини електричного і магнітного поля.
Всі реальні середовища нелінійні. В подальшому при слабких полях середовище, яке розглядається, буде вважатися лінійним.
Лінійні середовища поділяються на однорідні, неоднорідні, ізотропні, анізотропні:
однорідні – середовища у яких параметри середовища не залежать від координат;
неоднорідні – хоча б один параметр являється функцією координат;
ізотропні – якщо властивості середовища однакові у всіх напрямках. В цих середовищах вектори , , а також , . Параметри – скалярні величини;
анізотропні – якщо властивості різні в різних напрямках. В таких середовищах перераховані вектори електромагнітного поля (ЕМП) можуть бути не паралельними, якщо , або хоча б один з них, являється тензором.
“Тензор” походить від латинського “tensus” (напружений). Це математичний об’єкт, який узагальнює скалярні і векторні величини, матриці і т.д. В кожній системі координат тензор задається сукупністю чисел, взятих в певному порядку. В тривимірному просторі – це сукупність дев’яти величин.
В кристалічному діелектрику являється тензором. В загальному випадку він записується у вигляді матриці:
. (1.35)
При цьому форма рівнянь (1.16) залишається тією ж:
. (1.36)
В декартовій системі координат кожна проекція вектора запишеться у вигляді лінійної комбінації всіх трьох проекцій вектора :
(1.37)
Непаралельність векторів електричного поля і (а також і ) в анізотропному середовищі пояснюється наявністю кута (відмінним від 0 і ) між вторинним полем в результаті поляризації і первинним електричним полем.
У феромагнітних середовищах тензором буде магнітна проникність . Запис для аналогічний (1.35). При цьому форма рівняння (1.32) зберігається:
. (1.38)
Розписуючи (1.38) в проекціях на осі декартової системи координат , приходимо до формул, аналогічних (1.37).
В ряді випадків тензором може бути і питома провідність .
Запорізький національний технічний університет... Л М Логачова В П Бондарєв...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ:
Класифікація середовищ
Что будем делать с полученным материалом:
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
К О Н С П Е К Т
лекцій з дисципліни
“Електродинаміка та поширення радіохвиль”
“Теорія електромагнітного поля”
для студентів спеціальності 8.090.701 “Радіотехніка”
Загальні відомості
В радіотехніці та електротехніці певний клас задач розв’язують за допомогою теорії кіл, яка застосовується до тих пір, поки зберігається зміст поняття електричного кола. Це дозволяє відійти
Заряди і струми – джерела електромагнітного поля
Електричний заряд – одне із властивостей елементарних частинок речовини. Розрізняють два види зарядів – позитивні та негативні. Експериментально виявлена дискре
Вектори електромагнітного поля
Взаємодія між зарядженими частинками здійснюється через ЕМП, яке вважається визначеним, якщо в кожній точці простору відомі величини і напрям чотирьох векторів:
Закон збереження зарядів
Інтегральна форма. Закон неперервності тісно пов’язаний з законом збереження зарядів: ні при яких умовах електричні заряди не можуть спонтанно зароджуватися, аб
Закон Ома в диференційній формі
Закон виражає залежність густини струму провідності в який-небудь точці провідного середовища ві
Резюме до повної системи рівнянь Максвела
Рівняння Максвела описують властивості ЕМП. На підставі цих рівнянь можна зробити такі висновки:
1. Електричні і магнітні поля тісно зв’язані між собою. Будь-яка зміна одно
Рівняння Максвела і сторонні струми
При розгляді системи рівнянь Максвела в диференційній формі разом з матеріальними рівняннями, під вектором
Гармонічні коливання і комплексні амплітуди
Всі реальні електромагнітні процеси можна представити або у вигляді суми дискретних гармонічних коливань, або у вигляді неперервного спектра гармонічних коливань. Такі представлення
Середні значення
Для періодичної функції від t, середнім значенням називається поділений на Т (період) інтеграл від 0 до Т. Середнє значення від
Класифікація електромагнітних явищ
Система рівнянь Максвела охоплює сукупність електромагнітних явищ. В ряді випадків ці рівняння спрощуються.
У самому простому випадку електромагнітне поле не залежить від ч
Поля на межі розділу середовищ
У будь-якій задачі електромагнітне поле тим або іншим чином обмежене у просторі. Природними межами можуть бути, наприклад, металеві стінки, або межа розділу між середовищами з різни
Закон Джоуля-Лєнця і перетворення енергії
Електромагнітне поле володіє енергією. Ця енергія може перетворюватися в інші види енергії. З’ясуємо яким чином вектори поля
Енергія електромагнітного поля
Енергію електромагнітного поля, яка запаслася в області V, можна визначити інтегруванням за часом виразів (4.17) і (4.18), що визначають потужність магнітного і електричного полів
Принцип суперпозиції
Для лінійного ізотропного середовища, диференціальні рівняння відносно будь-якого вектора електромагнітного поля залишається лінійними. З математичного аналізу відомо, що сума части
Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
. Параметр 
носить назву питомої провідності середовища 
. Розрізняють такі середовища:
не залежать від величини електричного і магнітного поля;
, 
, а також 
, 
. Параметри 
являється тензором. В загальному випадку він записується у вигляді матриці:
. (1.35)
. (1.36)
запишеться у вигляді лінійної комбінації всіх трьох проекцій вектора 
:
(1.37)
) в анізотропному середовищі пояснюється наявністю кута (відмінним від 0 і 
) між вторинним полем в результаті поляризації і первинним електричним полем.
. Запис для 
аналогічний (1.35). При цьому форма рівняння (1.32) зберігається:
. (1.38)
, приходимо до формул, аналогічних (1.37).
.
Новости и инфо для студентов