Реферат Курсовая Конспект
Предмет и структура физики - раздел Физика, Предм...
|
Фото-0984.
Основная задача механики.
Основная задача механики- определение координат тела известной массы и его скорости в любой момент времени по силам, действующим на тело, и по известным начальным условиям.
Механика – раздел физики, изучающий закономерности движения, причины, вызывающие или меняющие это движение.
Без знаний механики нельзя представить развитие современного машиностроения.
Абсолютно твердое тело. Поступательное и вращательное движение. Вектора элементарного угла поворота, угловой скорости и углового ускорения. Связь линейных и угловых характеристик движения.
Абсолютно твердое тело - тело деформациями которого можно пренебречь в данной задаче.
Поступательное движение – движение при котором любая прямая, жестко связанная с телом остается при своём движение параллельно самой себе.
При поступательном движении вектора r12=const. Отсюда r2=r1+r12, отсюда r2=r1, отсюда υ2=υ1, а1=а2
Следовательно, для описания поступательного движения твердого тела достаточно знать, как движется одна из его точек.
Вращательное движение – движение тела, при котором все его точки движутся по окружности, центры которых лежат на одной прямой, называемой осью вращения, а плоскости окружности перпендикулярны оси вращения.
Угловая скорость – это вектор ω, численно равный первой производной от угла поворота по времени, и направленный вдоль оси вращения в направлении dφ (ω и dφ всегда направлены в одну сторону).
ω=lim ∆φ/∆t=dφ /dt при ∆t→0
Угловая скорость направлена вдоль оси вращения в сторону, определяемую правилом правого винта. Как и угол поворота ∆φ, она является псевдовектором
При неравномерном вращении вектор угловой скорости может менять как свою величину, так и свое направление за счет поворота оси вращения.
Угловое ускорение – это вектор ε, второй производной от угла поворота по времени.
ε=lim ∆ω/∆t=dω/dt при ∆t→0
Угловое ускорение тоже является пседовектором, его размерность. Если e >0, то вектор направлен в ту же сторону, куда направлен и вектор. Если e < 0, то эти вектора направлены навстречу друг другу.
Связь между угловой и линейной скоростями.
Пусть за малый промежуток времени тело повернулось на угол Δφ. Точка, находящаяся на расстоянии R от оси, пройдет путь Δs = RΔφ. Поэтому модуль ее линейной скорости равен.
Второй закон Ньютона
Второй закон Ньютона является основным законом динамики. Он говорит о том, как меняется механическое движение тела под действием приложенной к нему силы. Различные опыты показывают, что:
ускорение тела пропорционально действующей на него силе и обратно пропорционально его массе.
a=F/m(1)
Второй закон Ньютона, как и первый закон, справедлив только в инерциальных системах отсчета.
В классической механике считается, что масса тела не зависит от его движения, поэтому уравнение 1 можно переписать в виде
где p=mυ - импульс тела.
Единицей измерения силы является ньютон, равный силе, которая массе 1 кг сообщает ускорение 1 м/с2 в направлении действия силы:
Третий закон Ньютона.
Всякое действие тел друг на друга носит характер взаимодействия: если одно тело действует на другое тело с некоторой силой, то и другое тело в свою очередь тоже действует на первое тело с некоторой силой.
(третий закон Ньютона) Силы, с которыми действуют друг на друга взаимодействующие тела, всегда равны по величине и противоположныпо направлению.
F12=-F21
Кинетическая энергия.
Кинетическая энергия мех. системы - это энергия мех. движения этой системы. Работа dA силы Fна пути, который тело прошло за время возрастания скорости от 0 до V , идёт на увеличение кинетической энергии dT тела, т.е. dA = dT. Используя 2 закон Ньютона и умножая обе части равенства на перемещение dr , получим
Консервативные силы. Примеры консервативных сил.
Консервативные силы – силы действующие в потенциальных полях.(Гравитационные силы).
Потенциальные поля – силовые поля характеризующиеся тем, что работа, совершаемая действующими силами при перемещении тела из одного положения в другое, не зависит от того, по какой траектории это перемещение происходит, а зависит только от начального пи конечного положений.
19. Потенциальная энергия частицы в потенциальном поле.
Потенциальные кривые. Финитное и инфинитное движение.
Абсолютно не упругий удар.
Абсолютно не упругий удар — удар, в результате которого после столкновения двух тел, они движутся дальше как единое целое, объединившись.
Уравнение моментов.
dl/dt=M произведение по времени от момента импульса относительно m0 = моменту силы относительно этой m. Произведение по времени от момента импульса относительно оси равно моменту силы относительно этой оси.
(dl/dt)x=Mx$ (dl/dt)y=My; (dl/dt)z=Mz
Законы Кеплера
Кеплер сформулировал 3 закона :
1) каждая планета движется по эллипсу, в одном из фокусов которого находится Солнце
2) радиус-вектор планеты за равные промежутки времени описывает одинаковые площади
3) квадраты периодов обращения планет вокруг Солнца относятся как кубы больших полуосей их орбит
Понятие об идеальном газе. Законы идеального газа.
Изотермический процесс
Т=const
Изобарный процесс
Р=const
Изохорный процесс
V=const
Закон Авогадро - моли любых газов при одинаковой температуре и давлении занимают одинаковые объемы.
Закон Дальтона-давление смеси идеальных газов равно сумме порциональных давлений входящих в него газов.
Уравнение Клайперона-Менделеева
Pv=M/mRT
Законы идеального газа
1. Законы Бойля Мариотта.
pV =const
Изотерма
m=const, t=const
Изотермический
Процесс.
2. Закон Гей - Люсака
=const
m=const, p=const
Поток молекул смотреть в билете №61
Основное уравнение молекулярно- кинетической теории смотреть в билете №62
Следствия из основного уравнения смотреть в билете №63
Средняя арифмитическая скорость
Общие сведения о явлениях переноса. Средн длина свободн пробега молекул.
Считаем, что все молекулы кроме одной неподвижны. Взаимодействие молекул происходит в рез-те удара. След-но, центр «подвижной» молекулы будет двигаться по ломаной линии. От удара до удара будет прямая линия, длина которой будет наз-ся длиной свободного пробега λi . λср=Σλi/z-средняя длина свободн пробега (z-число столкновений). Молекула на своем пути будет сталкиваться со всеми молекулами, расстояние м/у центрами которых и центром движущейся молекулы ≤d. D=R1+R2=R
R1-радиус движущейся молекулы, R2-радиус покоящейся молекулы. Если R1=R2, то 2R=d-диаметр молекулы, т.е, столкновение м/у двумя молекулами будет происходить если центры неподвижных молекул окажутся внутри объема с площадью сечения S=σ=πd2 длиной l=λi σ=полное поперечное сечение рассеяния. Выпрямим ломаную траекторию движения молекул. В этом случае z-число молекул в объеме с длиной l равной пути пройденному движущейся молекулой за время t.
Z=N=nV=nσυt=nπd2υt n-концентрация молекул.
λi=υiti; Σλi=υt; λср=(Σλi/z)=υ/nπd2υ
Более точный расчет дает формулу: λср=1/√2πd2n
P=nkT=>n=p/kT
λср=kT/√2πd2p=kT/√2σp при T=сonst λ~1/p
Газ при нормальных условиях:
T=300K, p≈106дин/см2, 1дин=г*см/с2, d~2*10-8cм, σ~12*10-16cм2 => λср=2*10-5м
l>>d газ достаточно разряжен. Общие сведения о явлениях переноса: диффузия, внутреннее трение, теплопроводность.
91. Диффузия.
Явление диффузии заключается в том, что происходит самопроизвольное проникновение и перемешивание частиц двух соприкасающихся газов, жидкостей и даже твердых тел; диффузия сводится к обмену масс частиц этих тел, возникает и продолжается, пока существует градиент плотности. Во время становления МКТ по вопросу диффузии возникли противоречия. Так какt молекулы движутся с огромными скоростями, диффузия должна происходить очень быстро. Если же открыть в комнате сосуд с пахучим веществом, то запах распространяется довольно медленно. Однако противоречия здесь нет. Молекулы при атмосферном давлении обладают малой длиной свободного пробега и, сталкиваясь с другими молекулами, в основном «стоят» на месте. Явление диффузии для химически однородного газа подчиняется закону Фика: Jm= -Ddp/dx
Где Jm - плотность потока массы — величина, определяемая массой вещества, диффундирующего в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную оси x, D - диффузия (коэффициент диффузии), dp/dx — градиент плотности, равный скорости изменения плотности на единицу длины х в направлении нормали к этой площадке. Знак минус показывает, что перенос массы происходит в направлении убывания плотности (поэтому знаки Jm и dp/dx противоположны). Диффузия D численно равнаплотности потока массы при градиенте плотности, равном единице. Согласно кинетической теории газов,
D=⅓<υ><l>.
84.Термодинамическая вероятность макроскопического состояния. Распределение молекул по объёму.
Микро состояния системы: характеризуются координатами и импульсами (или скоростями) каждой молекулы, микро состояние не доступно непосредственно наблюдателю. Макро состояние системы – это состояние системы задаваемое по средствам термодинамических параметров (PVT), это состояние доступно не посредственно наблюдению.
Термодинамическая вероятность WT макросостояний это число микросостояний(число способов) которыми реализуются данное макросостояние.
Основные положения классической статистики
1. Молекулы представляют собой частицы которые подчиняются классическим законам механики. Энергия и другие характ. частиц изменяются непрерывно и могут принимать значения от 0 до сколь угодно больших значений.
2. Принцип различимости тождественных частиц: молекулы обладают индивидуальностью позволяющей их отличать друг от друга.
3. Все микросостояния системы равно вероятны.
– Конец работы –
Используемые теги: Предмет, структура, физики0.061
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Предмет и структура физики
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов