Реферат Курсовая Конспект
Введение в специальность - раздел Науковедение, Минобрнауки России Федеральное Государственное Бюджетное Образовател...
|
МИНОБРНАУКИ РОССИИ
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение
высшего профессионального образования
«Тульский государственный университет»
Институт высокоточных систем им. В.П. Грязева
Кафедра «Приборы управления»
КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ
Лекция 1
План.
История оптики
Направление Оптотехника.
1. Направление «Оптотехника»
Лекция 2
План
План
Анатомия глаза. Глаз как оптическая система. Строение глаза. Упрощенная оптическая схема глаза. Аккомодация. Глаз как приемник изображения. Спектральная чувствительность. Адаптация.
Анатомия глаза и зрение
Глаз - это оптический прибор, созданный самой природой. Человеческий глаз интересует нас с двух точек зрения: как оптическая система и как приемник изображения, с которым работают многие оптические приборы.
Глаз как оптическая система
Упрощенная оптическая схема глаза
Поток излучения, отраженный от наблюдаемого предмета, проходит через оптическую систему глаза и фокусируется на внутренней поверхности глаза -сетчатой оболочке, образуя на ней обратное и уменьшенное изображение (мозг «переворачивает» обратное изображение, и оно воспринимается как прямое). Оптическую систему глаза составляют роговица, водянистая влага, хрусталик и стекловидное тело (рис. 2.2). Особенностью этой системы является то, что последняя среда, проходимая светом непосредственно перед образованием изображения на сетчатке, обладает показателем преломления, отличным от единицы. Вследствие этого фокусные расстояния оптической системы глаза во внешнем пространстве (переднее фокусное расстояние) и внутри глаза (заднее фокусное расстояние) неодинаковы.
Преломление света в глазе происходит главным образом на его внешней поверхности - роговой оболочке, или роговице, а также на поверхностях хрусталика. Радужная оболочка определяет диаметр зрачка, величина которого может изменяться непроизвольным мышечным усилием от 1 до 8 мм.
Оптическая система глаза чрезвычайно сложна, поэтому при расчетах хода лучей обычно пользуются упрощенными, эквивалентными истинному глазу «схематическими глазами». В таблице 2.1 приведены данные для аккомодированного и не аккомодированного глаза.
Таблица 2.1. Данные «схематического глаза»
№ пов-ти | В состоянии покоя | В состоянии наибольшей аккомодации | ||||
радиус кривизны | осевое расстояние | показатель преломления | радиус кривизны | осевое расстояние | показатель преломления | |
7,7 | 0,5 | 1,376 | 7,7 | 0,5 | 1,376 | |
6,8 | 3,1 | 1,336 | 6,8 | 2,7 | 1,336 | |
10,0 | 3,6 | 1,386 | 5,33 | 4,0 | 1,386 | |
-6,0 | 1,336 | -5,33 | 1,336 | |||
Оптическая сила Ф = 58 дптр | Оптическая сила Ф = 70 дптр | |||||
Оптическая сила глаза вычисляется как обратное фокусное расстояние:
(2.1)
где - заднее фокусное расстояние глаза, выраженное в метрах.
Глаз как приемник изображения
Лекция 4
План
Характеристики глаза. Поле зрения глаза. Предел разрешения глаза. Диаметр зрачка глаза. Дефекты зрения и их коррекция. Близорукость. Дальнозоркость. Астигматизм.
Характеристики глаза
Диаметр зрачка глаза
Обычно при конструировании приборов для визуальных наблюдений предполагается, что диаметр светового пучка, попадающего в глаз, не превышает 4-5 мм. При расчете таких приборов почти никогда не учитываются недостатки глаза, так как они меняются от человека к человеку.
План
Основные характеристики оптических систем. Оптическая система. Присоединительные характеристики. Характеристики предмета и изображения. Зрачковые характеристики. Спектральные характеристики.
Основные характеристики оптических систем
Для того, чтобы понять, как работают оптические приборы, необходимо выяснить, что происходит с излучением, когда оно проходит через оптическую систему, и знать основные характеристики оптических систем.
Присоединительные характеристики
Для правильной работы оптической системы необходимо согласовать ее характеристики с предыдущим звеном (предметом) и последующим (изображением).
Лекция 6.
План
Передаточные характеристики. Масштабные передаточные характеристики. Энергетические передаточные характеристики. Структурные передаточные характеристики.
Лекция 7.
План
Фотоаппараты. Характеристики объектива фотоаппарата. Фокусное расстояние фотообъектива. Поле зрения фотообъектива.
Относительное отверстие фотообъектива. Разрешающая способность фотообъектива. Глубина резкости фотообъектива.
Характеристики объектива фотоаппарата
Объектив фотоаппарата формирует действительное обратное изображение предмета на поверхности приемника изображения. Объектив - самая важная часть фотоаппарата. Рассмотрим его основные характеристики.
Фокусное расстояние фотообъектива
Фокусное расстояние определяет увеличение объектива и поле зрения:
, (4.1)
где ω - поле зрения объектива, - размер изображения.
Чем меньше фокусное расстояние, тем больше поле зрения и тем меньше увеличение. Размер изображения фотоаппарата определяется диагональю кадра:
. У стандартной пленки размер кадра 35х24 мм, а диагональ кадра около 43 мм.
Поле зрения фотообъектива
Полем зрения объектива называется наибольший угол с вершиной в оптическом центре объектива, при котором все предметы, находящиеся в его пределах, будут изображены объективом в плоскости его кадрового окна (рис. 4.1). За пределами этого угла лежит изображение со значительно уменьшающимися резкостью и яркостью.
Угловое поле зрения определяется отношением диагонали кадра к фокусному расстоянию объектива:
где - диагональ кадра.
Разрешающая способность фотообъектива
Разрешающая способность фотообъектива - это способность объектива передавать мелкие детали в фотоизображении.
Разрешающая способность фотообъектива выражается максимальным числом штрихов (линий) на 1 мм в центре и на краю фотоизображения. Фотографическая разрешающая способность определяется путем фотографирования штриховой миры и учитывает не только характеристики объектива, но и характеристики фотоматериала.
Лекция 8
План:
Классификация фотообъективов. Системы фокусировки. Экспозиция. Особенности цифровых фотоаппаратов.
Классификация фотообъективов
В зависимости от поля зрения, которое определяется соотношением фокусного расстояния и диагонали кадра, объективы делятся на три группы:
• нормальные (поле зрения 40 - 60°);
• широкоугольные или короткофокусные (поле зрения более 60°);
• узкоугольные или длиннофокусные (поле зрения менее 40° ). Объективы с разными фокусными расстояниями служат определенным
целям. Во многих жанрах фотографии используются оптимальные фокусные расстояния, которые позволяют добиться необходимого результата, свойственного этому жанру. Например, при съемке пейзажа часто прибегают к широкоугольным объективам с небольшим фокусным расстоянием, а при портретной съемке обычно используют длиннофокусные.
Нормальные
У таких объективов фокусное расстояние близко по величине диагонали кадра . Для обычной пленки диагональ кадра мм, поэтому к
нормальным относят все объективы, фокусное расстояние которых
мм. Поле зрения у них около 40 - 60° .
Через такой объектив кадр и перспектива выглядят примерно так же, как видит человеческий глаз, поэтому у таких объективов наиболее натуральное изображение. Нормальные объективы могут использоваться практически при любых съемках.
Телескопические системы
Характеристики телескопической системы
Рассмотрим основные характеристики телескопических систем.
Поле зрения телескопической системы
Угловое поле зрения телескопической системы зависит от углового поля окуляра и видимого увеличения:
. (5.2)
Угловое поле окуляра обычно находится в пределах 50 - 70°, видимое увеличение большинства телескопических систем не превышает , поэтому угловое поле телескопических систем не превышает 10°.
Схемы телескопических систем
Рассмотрим несколько типовых схем телескопических систем.
Схема Кеплера
В схеме Кеплера объективом и окуляром является положительная оптическая система (рис. 5.2). Объектив создает перевернутое действительное изображение в своей задней фокальной плоскости, которое можно наблюдать с помощью окуляра. Задняя фокальная плоскость объектива совпадает с передней фокальной плоскостью окуляра, так что падающий на объектив параллельный пучок лучей выходит из окуляра также параллельным.
Одним из недостатков схемы Кеплера является большая длина оптической системы (), причем чем больше увеличение, тем длиннее должна быть система Кеплера. Например, при фокусном расстоянии окуляра мм и увеличении Г = , фокусное расстояние объектива м, а общая длина системы м .
Еще одним недостатком системы Кеплера является перевернутое изображение. Это не имеет особого значения для исследования небесных тел, но представляет неудобство для наблюдения земных объектов. Поэтому в биноклях и зрительных трубах приходится применять оборачивающие системы, которые обычно ставятся между объективом и окуляром (рис. 5.3). Оборачивающие системы могут быть линзовые или призменные. Линзовые оборачивающие системы (рис. 5.3) еще больше увеличивают длину всей системы.
Призменные оборачивающие системы состоят из стеклянных призм, действующих, как зеркала (рис. 5.4). Они сокращают длину всей системы, но при этом увеличивается масса прибора, к тому же возникают трудности технологического характера, связанные с изготовлением и юстировкой призм. Такие системы обычно используются в биноклях большого увеличения.
Одним из главных достоинств системы Кеплера является наличие промежуточного изображения в фокусе объектива, куда можно поставить сетку (прозрачную пластинку со шкалой) и с ее помощью производить точные измерения углов и расстояний.
Оптические системы, построенные по схеме Кеплера, используются для телескопов, подзорных труб, дальномеров, морских биноклей большого
увеличения (до ), а также для измерительных систем.
Схема Галилея
В телескопической системе по схеме Галилея в качестве объектива используется положительная оптическая система, а в качестве окуляра -отрицательная (рис. 5.5). Задний фокус положительного объектива совпадает с передним фокусом отрицательного окуляра. При таком расположении промежуточное изображение отсутствует.
Достоинствами схемы Галилея являются прямое изображение и меньшая длина по сравнению со схемой Кеплера. В такой схеме общая длина вычисляется не как сумма, а как разность (по модулю) фокусных расстояний объектива и окуляра: . Однако у этой схемы есть и свои недостатки. Во-первых, у системы Галилея малое поле зрения, причем чем больше увеличение телескопа, тем меньше поле зрения. Во-вторых, в системе Галилея отсутствует промежуточное изображение (некуда поставить сетку), поэтому использовать такую систему в измерительных приборах нельзя.
Использование системы Галилея (малая длина и прямое изображение) особенно удобно для театральных биноклей с увеличением от двух до трех крат. Система Галилея также применяется для систем сумеречного и ночного наблюдения и в видоискателях фотоаппаратов и видеокамер.
Схема Кассегрена
Зеркальные телескопические системы образуют изображение путем отражения света от зеркальной поверхности сферической или параболической формы. Наибольшее распространение получила двухзеркальная схема Кассегрена (рис. 5.5). После отражения на главном зеркале пучок лучей попадает на вспомогательное зеркало, которое направляет его обратно - через отверстие в главном зеркале. Фокальная плоскость в этой системе располагается за оправой главного зеркала.
В фокальной плоскости зеркала могут быть помещены фотопластинки для фотографирования небесных объектов или любая другая светоприемная аппаратура: спектрографы, фотометры и так далее. Изображение либо получается непосредственно на фотографической пластинке, либо исследуется визуально через окуляр.
Эта система широко применяется в телескопах, установлена она и в Большом Телескопе Азимутальном (БТА). БТА - самый большой оптический телескоп в мире (находится на Северном Кавказе) с главным зеркалом диаметром 6 метров (его вес 650 тонн). Телескоп установлен в башне высотой 53 м с диаметром купола 45,2 м. В настоящее время телескоп обеспечивает выполнение важнейших научных программ.
Расстояние от последней поверхности (от большого зеркала) до фокуса значительно меньше фокусного расстояния, поэтому длина системы Кеплера с таким объективом может быть в несколько раз короче, чем если бы использовался обычный линзовый объектив.
Для того, чтобы обеспечить как можно большее увеличение при стандартном размере выходного зрачка, необходимо применение объективов с предельно большим диаметром. Увеличение диаметра входного зрачка позволяет увеличить и светосилу, и разрешающую способность, что необходимо, скажем, для наблюдения очень слабых звезд. Технически изготовить зеркало большого диаметра легче, чем линзу, так как оптические неоднородности в толще стекла для зеркала не имеют значения, поэтому применение зеркальных систем позволяет увеличить диаметр входного зрачка а тем самым - увеличение, светосилу и разрешающую способность телескопической системы. К тому же в зеркальных объективах хроматические аберрации намного меньше, чем в линзовых.
Для получения новых научных данных о звездах и галактиках требуется увеличение размеров телескопа. Но чем больше телескоп, тем труднее добиться безукоризненного по качеству изображения. На качество изображения влияют земная атмосфера, остаточные аберрации оптической системы, погрешности оптических поверхностей, термические и весовые деформации оптики, погрешности юстировки телескопа и многое другое.
Самые крупные телескопы мира имеют диаметр зеркала 5-6 метров. Это считается пределом конструкторских возможностей: дальнейшее увеличение диаметра зеркала, осложнив как его изготовление, так и создание самого телескопа, лишь немногим увеличит его разрешающую способность.
Одним из факторов, наиболее сильно воздействующих на разрешающую способность телескопа, является влияние земной атмосферы. Величина размазывания изображения, вызванного атмосферной турбулентностью (неоднородностью показателя преломления атмосферы), составляет несколько секунд даже в самых лучших с точки зрения астроклимата местах. Это, по крайней мере, в 10 раз больше того, что может дать телескоп, зеркало которого изготовлено с точностью, близкой к теоретическому пределу.
Одним из способов повышения разрешающей способности телескопов является вынос его за пределы земной атмосферы. В космических телескопах на качество изображения не влияет неоднородность атмосферы, кроме того, с их помощью возможно проводить исследования в области ультрафиолетовых и рентгеновских лучей, которые земная атмосфера пропускает слабо. Все это позволяет повышать разрешающую способность телескопа в десятки и сотни раз.
Лекция 6. [1]
Микроскоп, лупа.
Микроскопы
Для повышения разрешающей способности глаза (наблюдения мелких предметов, не видимых невооруженным глазом), существуют оптические приборы, дающие увеличенное изображение близко расположенного предмета.
Лупа
Простейший прибор, предназначенный для увеличения мелких объектов, лупа.
Лупа - оптическая система, состоящая из линзы или нескольких линз, предназначенная для наблюдения предметов, расположенных на конечном расстоянии.
Если рассматриваемый предмет расположен в передней фокальной плоскости лупы, то от любой точки предмета в глаз наблюдателя поступают пучки параллельных лучей. В этом случае наблюдатель рассматривает предмет без аккомодации (рис. 6.1). Лупа образует мнимое увеличенное изображение на расстоянии наилучшего видения от глаза - 250 мм. Предмет может располагаться и не в передней фокальной плоскости лупы, но в этом случае для рассматривания этого предмета через лупу глазу придется аккомодироваться.
Рассмотрим основные характеристики лупы.
Диаметр выходного зрачка лупы
Вопрос об ограничении световых пучков следует рассматривать в системе «лупа-глаз». В этой системе пучок ограничивается оправой лупы и зрачком глаза. Обычно диаметр лупы гораздо больше диаметра зрачка глаза, поэтому апертурной диафрагмой и одновременно выходным зрачком системы «лупа-глаз» является зрачок глаза:
Поле зрения микроскопа
Поле зрения микроскопа зависит от углового поля окуляра О, в пределах которого получается изображение достаточно хорошего качества:
При данном угловом поле окуляра линейное поле микроскопа в пространстве предметов тем меньше, чем больше его видимое увеличение.
Диаметр выходного зрачка микроскопа
Диаметр выходного зрачка микроскопа вычисляется следующим образом:
где A - передняя апертура микроскопа.
Диаметр выходного зрачка микроскопа обычно немного меньше диаметра зрачка глаза (0.5-1 мм).
При наблюдении в микроскоп зрачок глаза нужно совмещать с выходным зрачком микроскопа.
Типы микроскопов
Типы осветительных систем
Коллектор
Если предмет, который необходимо осветить, находится в бесконечности, то используют оптическую схему коллектора. В коллекторе источник света располагается в переднем фокусе оптической системы, а его изображение локализуется в бесконечности (рис. 7.1).
Приложение Б. Параксиальные характеристики оптической системы
В геометрической оптике для удобства чтения оптических схем и компьютерных расчетов приняты единые правила знаков (рис. Б.1):
• положительным направлением света считается его распространение слева направо;
• осевые расстояния между преломляющими поверхностями считаются положительными, если они измеряются по направлению распространения света , то есть слева направо;
• радиус кривизны поверхности считается положительным, если центр кривизны находится справа от поверхности (поверхность обращена выпуклостью влево);
• угол между лучом и оптической осью считается положительным, если для совмещения оси с лучом ось нужно вращать по часовой стрелке;
• отрезки, перпендикулярные оптической оси, считаются положительными, если они располагаются над осью.
Одним из основных понятий геометрической оптики являются сопряженные точки - точки, одна из которых является изображением другой в соответствии с законами оптики.
Еще одним важным понятием геометрической оптики являются кардинальные точки и отрезки оптической системы. Их называют также параксиальными характеристиками, так как они строго выполняются только в параксиальной области (бесконечно близко к оптической оси), в которой отсутствуют аберрации.
Главными плоскостями системы называется пара сопряженных плоскостей, в которых линейное увеличение равно единице. Главные точки и - это точки пересечения главных плоскостей с оптической осью.
Плоскость, сопряженная с бесконечно удаленной плоскостью предметов, называется задней фокальной плоскостью, а точка пересечения этой плоскости с оптической осью - задним фокусом (рис. Б.2). Расстояние от задней главной точки до заднего фокуса называется задним фокусным расстоянием . Если , то система называется собирающей (положительной). Если , то система рассеивающая (отрицательная). Расстояние от последней поверхности до заднего фокуса называется задним фокальным отрезком .
Передний фокус - это точка на оптической оси в пространстве предметов, сопряженная с бесконечно удаленной точкой, расположенной на оптической оси в пространстве изображений. Если лучи выходят из переднего фокуса, то они идут в пространстве изображений параллельно. Переднее фокусное расстояние f - это расстояние от передней главной точки до переднего фокуса. Передний фокальный отрезок - это расстояние от первой поверхности до переднего фокуса.
Переднее и заднее фокусные расстояния не являются абсолютно независимыми, они связаны между собой соотношением:
, (Б.1)
где показатель преломления в пространстве предметов, а показатель преломления в пространстве изображений.
В том случае, если оптическая система находится в однородной среде (например, в воздухе), то , следовательно, переднее и заднее фокусные расстояния равны по абсолютной величине .
Приложение В. Построение хода луча в тонких компонентах
Тонкие компоненты - это условное отображение линз, при котором можно пренебречь толщиной линзы, а все лучи идут по законам параксиальной оптики (все параллельные лучи пересекаются в одной точке на фокальной плоскости).
Положительная и отрицательная тонкие линзы обозначаются в виде тонкой стрелки - прямой и перевернутой (рис. В.1). Для тонких компонентов неважны реальные параметры линзы (радиусы кривизны, показатель преломления, толщина), ее единственным параметром является фокусное расстояние, в зависимости от которого и строится ход лучей.
При построении изображения точки, так же, как и при построении хода луча, можно воспользоваться несколькими правилами параксиальной оптики:
• луч, идущий в пространстве предметов параллельно оптической оси, в пространстве изображений проходит через задний фокус;
• лучи, идущие параллельно друг другу, пересекаются в одной точке на фокальной плоскости;
• если линза находится в однородной среде, то луч, идущий через центр линзы не преломляется.
Рассмотрим построение изображения в положительной линзе (рис. В.2).
Для построения изображения A' точки A необходимо построить хотя бы два вспомогательных луча, на пересечении которых и будет находиться точка . Вспомогательный луч 1 можно провести через точку A параллельно оптической оси. Тогда в пространстве изображений луч пройдет через задний фокус линзы. Вспомогательный луч 2 можно провести через точку A и передний фокус линзы. Тогда в пространстве изображений луч пойдет параллельно оптической оси. На пересечении лучей и будет находиться изображение точки A. Еще один вспомогательный луч 3 можно провести через центр линзы, тогда в пространстве изображений его направление не изменится. Теперь в точке пересекаются все лучи (1 - 2 - 3), выходящие из точки A.
В том случае, если вспомогательные лучи не пересекаются в пространстве изображений, мнимое изображение точки будет находиться на пересечении продолжений лучей в пространстве предметов (рис. В.3).
При построении изображения точки в отрицательной линзе нужно помнить
0 том, что задний фокус находится в пространстве предметов, а передний - в пространстве изображений.
Изображение точки через несколько компонентов строится последовательно: изображение точки предыдущей линзой становится предметом для последующей.
При построении хода луча через тонкую линзу также можно воспользоваться вспомогательными лучами, ход которых известен. Рассмотрим несколько способов построения хода луча r (рис. В.4).
Во-первых, можно построить вспомогательный луч, параллельный данному, и проходящий через передний фокус (луч 1). В пространстве изображений луч 1 будет идти параллельно оптической оси. Так как лучи r и
1 параллельны в плоскости предметов, то в пространстве изображений они должны пересекаться в задней фокальной плоскости. Следовательно, луч Г пройдет через точку пересечения луча 1 и задней фокальной плоскости.
Во-вторых, можно построить вспомогательный луч, идущий параллельно оптической оси и проходящий через точку пересечения луча r и передней фокальной плоскости (луч 2). Соответствующий ему луч в пространстве изображений (луч ) будет проходить через задний фокус. Так как лучи r и 2 пересекаются в передней фокальной плоскости, в пространстве изображений луч r пойдет параллельно лучу 2 .
В том случае, если линза находится в однородной среде, можно построить вспомогательный луч 3, параллельный лучу r и проходящий через центр линзы. В пространстве изображений его направление не изменится. Так как лучи r и 3 параллельны в пространстве предметов, то в пространстве изображений они будут пересекаться в задней фокальной плоскости, значит, луч r пройдет через точку пересечения луча 3 и задней фокальной плоскости.
Литература
1. Интернет ресурс wwwaco.ifmo.ru Иванова Т.В. Введение в прикладную и компьютерную оптику. Конспект лекций. - СПб: СПб ГИТМО (ТУ), 2002. - 92 с.
– Конец работы –
Используемые теги: Введение, специальность0.052
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Введение в специальность
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов