Реферат Курсовая Конспект
Дисциплина входит в федеральный компонент цикла общепрофессиональных дисциплин и является обязательной для изучения - раздел Науковедение, ...
|
Автор-составитель: РУЧКИНА ЛЮБОВЬ ГРИГОРЬЕВНА
канд. техн. наук, доцент кафедры ЭиЭ
Учебно-методический комплекс по дисциплине «Материаловедение» составлен в соответствии с требованиями Государственного образовательного стандарта высшего профессионального образования/основной образовательной программой по специальности/направлению 190401.65 Электроснабжение железных дорог (ЭНС) /_ Системы_ обеспечения движения поездов_и 190402.65 Автоматика, телемеханика и связь на железнодорожном транспорте (АТС)/_Системы_ обеспечения движения поездов_______________________________________
Дисциплина входит в федеральный компонент цикла общепрофессиональных дисциплин и является обязательной для изучения.
Программа разработана на основании примерной учебной программы данной дисциплины, составленной в соответствии с государственными требованиями к минимуму содержания и уровня подготовки инженера по специальностям 190402.65(АТС) и 190401.65(ЭНС) .
Составитель — канд. техн. наук, доц. Л.Г. РУЧКИНА
№ п/п | Курс — III | |
Всего, ч | ||
Лекционные занятия, ч | ||
Лабораторные занятия, ч | ||
Контрольные работы (количество) | ||
Самостоятельная работа | ||
Зачет (количество) | ||
Экзамен (количество) |
СОДЕРЖАНИЕ ДИСЦИПЛИНЫ
Введение
Краткий исторический обзор развития науки об электротехнических материалах, ее значение в развитии железнодорожного транспорта России. Основы материаловедения. Электротехнические материалы и электроизоляционные конструкции.
Общие сведения о строении вещества
Виды химической связи. Виды и свойства электротехнических материалов, агрегатные состояния, дефекты строения. Типы твердых тел, их свойства. Агрегатные состояния вещества. Классификация материалов по электрическим и магнитным свойствам: проводниковые, полупроводниковые, сверхпроводниковые, магнитные материалы, диэлектрики. Виды и свойства электротехнических материалов, агрегатные состояния, дефекты строения.
Проводниковые и сверхпроводниковые материалы
Классификация проводниковых материалов по составу, свойствам и техническому назначению. Металлы.
Материалы высокой проводимости, их характеристики и области применение. Сверхпроводящие металлы и сплавы, их применения. Сплавы высокого сопротивления, их основные параметры. Припои, неметаллические проводящие материалы.
ПЕРЕЧЕНЬ ТЕМ ЛЕКЦИОННЫХ ЗАНЯТИЙ
Примерный объем в часах
№ п/п | Наименование темы | Количество часов |
Виды химической связи. Атомно-кристаллическое строение материалов. Виды и свойства электротехнических материалов | ||
Диэлектрики. Виды поляризации. Электропроводность диэлектриков. Виды диэлектрических потерь в электроизоляционных материалах | ||
Проводниковые материалы, их классификация. Металлы | ||
Полупроводниковые материалы, их классификация, свойства. Влияние внешних факторов на свойства полупроводников | ||
Магнитные материалы, их классификация, области применения |
ИНФОРМАЦИОННО-МЕТОДИЧЕСКОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ
ЛЕКЦИИ
по дисциплине
«Материаловедение»
для II курса специальностей
190401 – Электроснабжение железных дорог (ЭНС)
190402 – Автоматика, телемеханика и связь на железнодорожном транспорте (АТС)
Лекция 1
Электротехническое материаловедение
Введение в предмет
Что такое материал, материаловедение, электротехническое материаловедение.
Роль материалов в современной технике.
Лекция 2
Электрофизические характеристики материалов. Электропроводность.
Электропроводность присуща всем материалам, без исключения. Дело в том, что заряды присутствуют в любых, даже самых идеальных диэлектриках, не говоря уже о металлах и полупроводниках. В этой лекции будут рассмотрены следующие вопросы:
Основное уравнение электропроводности.
Электропроводность проводников, полупроводников и диэлектриков
Проводимость жидких диэлектриков и электролитов.
В полупроводниках ширина зоны составляет примерно от доли электрон-вольта до 3 электрон-вольт, в диэлектриках ширина зоны составляет примерно от 3 электрон-вольт до 10 электрон-вольт.
Для того, чтобы возникла электропроводность в этих веществах, заряды должны попасть из валентной, занятой электронами зоны, в зону проводимости, т.е. любой свободный носитель заряда появится, если только ему сообщить энергию, не меньшую, чем ширина запрещенной зоны.
Под действием не очень сильных электрических полей, заряды появляются, в первую очередь, путем термоионизации молекул основного вещества или примесей, либо за счет появления из электродов. Последний способ называется эмиссией носителей заряда. При всех способах в диэлектрике появляются, в основном, электроны и ионы. Оценку их концентрации ni можно сделать из общих энергетических соображений. Изменение концентрации носителей заряда определяется в соответствии с обычным законом Аррениуса
dni /dt ~ n·n·e-W/kT (2.5)
где n - плотность молекул, - частота колебаний электрона в молекуле (~10141/сек), W - энергия ионизации (ширина запрещенной зоны), k- постоянная Больцмана, Т - температура. При комнатной температуре kT~1/40 эВ.
Здесь важно учесть не только появление носителей заряда, но и их исчезновение. Механизмы исчезновения зарядов - рекомбинация электрона с ионом, уход на поверхности и электроды. Для рекомбинации можно воспользоваться выражением
dni /dt = - Krni 2 (2.6)
где Kr - коэффициент рекомбинации. В равновесии количество носителей не меняется со временем, складывая (2.5) и (2.6) и приравнивая сумму нулю получим окончательное выражение.
ni = (N /Kr)1/2 ·e-W/2kT (2.7)
Оценим проводимость по (2.3) с учетом (2.7):
Твердые диэлектрики. Здесь носителями заряда могут быть электроны и дырки. Ионы "вморожены" и практически не имеют возможности движения bi ~10-23 м2/(В ·с). Подвижность электронов и дырок достаточно высока и может достигать be~10-3 м2/(В·c). Количество электронов и дырок определяется шириной запрещенной зоны W~5-10 эВ, тепловой энергией kT~1/40 эВ, плотностью молекул n~1027 шт/м3 и составляет пренебрежимо малую величину.
Таким образом, электропроводность диэлектриков определяется наличием примесей, уровни энергии которых, близки к уровням краев зоны проводимости или запрещенной зоны.
Полупроводники. Для полупроводников с малой шириной запрещенной зоны существенный вклад в электропроводность может дать термоионизация молекул вещества. Однако гораздо более сильную роль играют специальные, т.н. "легирующие" добавки. Дело в том, что если в полупроводник ввести примеси, энергетические уровни которых будут попадать в запрещенную зону основного вещества, то ионизация этих уровней, если они заняты и энергетически близки к зоне проводимости приведет к появлению зарядов в зоне проводимости. Если уровни не заняты, но энергетически близки к валентной зоне, то электроны могут выйти из валентной зоны и осесть на этих уровнях. Тогда в валентной зоне появятся подвижные положительно заряженные объекты, т.н. дырки.
Газообразные диэлектрики. Рекомбинация носителей не затруднена, т.к. заряды разного знака могут беспрепятственно сближаться на близкое расстояние. В оценке считаем n ~ 1025 шт/м3, энергию ионизации W~10-20 эВ, подвижность электронов be~10-3 м2/(В·c), ионов bi~10-4 м2/(В·c), заряд e = 1.6 10-19 Кл. Определяющим фактором является экспоненциальный множитель e-W/kT
Отметим, что если искусственно создавать носители заряда, то в газе можно получить высокую проводимость.
2.3. Проводимость жидкостей и электролитов.
Жидкости. Современные представления о проводимости диэлектрических жидкостей состоят в следующем. Здесь носителями заряда являются ионы, т.к. электроны легко прилипают к нейтральным молекулам жидкости и не могут существовать в свободном состоянии. Кроме того, в жидкости заряды могут переноситься молионами, частицами и даже пузырьками. Ионизация облегчена по сравнению с газами за счет большей диэлектрической проницаемости, ибо высота потенциального барьера (энергия ионизации) понижена в e раз. Рекомбинация носителей заряда в жидкости затруднена, поскольку заряды взаимодействуют со средой, а именно, легко окружаются соседними молекулами, ориентированными соответствующими концами постоянных или индуцированных диполей к ионам.
Эффект взаимодействия со средой называется сольватацией. Ионизироваться могут молекулы основной жидкости, или примесей, если они являются ионофорами, т.е. имеющими преимущественно ионную связь между частями молекулы. Характерный пример ионофора - молекула NaCl, которую можно представить состоящей из ионов Na+ и Cl-. В жидкости молекула NaCl может растворяться и существовать сразу в виде ионов, либо ионных пар (Na+Cl). Превращение молекулы в пару ионов называется диссоциацией.Помимо ионофоров, в жидкости могут существовать ионогены, т.е. вещества, образующие ионы только при взаимодействии друг с другом. Например вода, растворенная в диэлектрической жидкости, может облегчать ионизацию других примесей, растворенных в жидкости.
Подвижность, связанная с движением жидкости, называется электрогидродинамической подвижностью. Она составляет mэгд ~ (10-7 - 10-8) м2/(В·c), т.е. на три - четыре порядка меньше подвижности ионов в газах. Оценка для вышеприведенного примера с диссоциированной примесью дает s ~10-9 Cм/м.
Таким образом, в жидкостях обычно проводимость больше, чем в газах и твердых телах за счет облегченной ионизации и затрудненной рекомбинации.
С другой стороны, отсутствие формы жидкости, легкость очистки дают возможность уменьшения электропроводности, что невозможно сделать с твердыми диэлектриками. В настоящее время существуют несколько новых технологий очистки жидкостей, например электродиализ, благодаря которым некоторые жидкости очищали до проводимости, не хуже лучших образцов твердых диэлектриков, типа янтарь, т.е. до проводимости менее s ~ 10-19 Ом·м.
Еще необходимо отдельно рассмотреть электропроводность электролитов. В энергетике они применяются, в основном, в аккумуляторах. Кроме того, естественные электролиты обеспечивают электропроводность в системах заземления энергетических объектов. Дело в том, что земля имеет преимущественно электролитический характер электропроводности.
При этом, наиболее важным видом электролитов являются водные электролиты. Вода является самым распространенным жидким веществом, кроме того, она является самым сильным растворителем и самой сильной ионизирующей средой.
Лекция 3
Электрофизические характеристики материалов. Диэлектрическая и магнитная проницаемости.
Особенностями использования материалов в электроэнергетике является то, что они эксплуатируются в условиях воздействия электрических полей, и в несколько меньшей степени, в условиях воздействия магнитных полей. Основными процессами, происходящими под действием этих полей являются поляризация вещества, электропроводность, намагничивание вещества. В предыдущей лекции рассматривалась электропроводность. В этой лекции будут рассмотрены следующие вопросы:
Диэлектрическая проницаемость и электрические поля в диэлектриках.
Лекция 4
Теплофизические и механические характеристики материалов.
Понятие температуры. Характерные температуры (плавления, кипения, Кюри, и т.п.) Температуростойкость материалов. Теплостойкость материалов.
Теплоемкость, теплопроводность, температурные коэффициенты материалов.
Лекция 5
Конструкционные материалы.
Эта лекция вмещает в себя весь материал традиционного материаловедения.
Общие свойства конструкционных материалов.
Конструкционные стали.
Цветные металлы и сплавы.
Бетон. Железобетон.
Лекция 6
Проводниковые материалы
Общие свойства проводников. Температурный коэффициент сопротивления, потери, нагрев проводников.
Материалы для проводов. Медь. Алюминий.
Материалы для контактов.
Материалы с малым температурным коэффициентом сопротивления. Материалы для термопар.
Хотя, как известно, электроэнергия передается не по проводникам, а по диэлектрическому пространству между проводниками, тем не менее, проводники необходимы для направления потоков этой энергии.
Лекция 7
Слабопроводящие материалы
Электропроводность полупроводников и слабопроводящих материалов.
Резистивные материалы. Углеродные композиты, бетэл, ЭКОМ, электропроводящие полимеры.
Материалы с нелинейной проводимостью. ОЦК, позисторная керамика , силит, вилит.
Лекция 8
Электропроводность и потери в диэлектриках
Диэлектрическое и резистивное состояние вещества.
Особенности электропроводности для различных агрегатных состояний.
Электропроводность неоднородных диэлектриков.
Диэлектрические потери.
Лекция 9
Процессы в диэлектриках под действием сильных электрических полей
Элементарные процессы в газах. Лавина, стример, лидер.
Пробой в жидкостях. Эмпирические зависимости электрической прочности. Роль газовых пузырьков.
Лекция 10
Газообразные диэлектрики.
Жидкие диэлектрики.
Лекция 11
ТВЕРДЫЕ ДИЭЛЕКТРИКИ
Общие характеристики диэлектриков.
Виды диэлектриков. Применение твердых диэлектриков.
Свойства наиболее применяемых диэлектриков.
11.3.1. Полимерные материалы.
11.3.2. Бумага и картон.
11.3.3. Материалы для изоляторов.
11.3.4. Слюдяные материалы.
Лекция 12
Магнитные материалы
В этой лекции будут рассмотрены следующие вопросы:
Общие характеристики магнитных материалов. Определения. Кривая намагничивания, гистерезис, индукция насыщения, коэрцитивная сила. Магнитомягкие и магнитотвердые материалы. Магнитные потери.
Виды магнитных материалов. Применение магнитных материалов в энергетике. Свойства наиболее применяемых материалов. Электротехнические стали. Ферриты. Магнитодиэлектрики.
Виды магнитных материалов. Применение магнитных материалов в энергетике. Свойства наиболее применяемых материалов. Электротехнические стали. Ферриты. Магнитодиэлектрики.
Магнитомягкие материалы используются в энергетике в качестве разнообразных магнитопроводов в трансформаторах, электрических машинах, электромагнитах и т.д.
Для уменьшения потерь на гистерезис выбирают материалы с пониженной коэрцитивной силой, а для уменьшения вихревых токов магнитопроводы собирают из отдельных пластин и используют металлы с повышенным удельным сопротивлением. Дело в том, что ЭДС самоиндукции, благодаря которой возникают вихревые токи, пропорциональна площади поперечного сечения контура. При рассечении площади n изолированными пластинами в каждой пластине наводится уменьшенная в n раз ЭДС. Мощность потерь при протекании вихревого тока пропорциональна квадрату напряжения (ЭДС) и обратно пропорциональна удельному сопротивлению. Поэтому уменьшение ЭДС в каждой из отдельных пластин и использование металлов с повышенным удельным сопротивлением приводит к уменьшению общих потерь.
Основой наиболее широко используемых в электротехнике магнитных материалов является низкоуглеродистая электротехническая сталь. Она выпускается в виде листов, толщиной от 0.2 мм до 4 мм, содержит не выше 0.04% углерода и не выше 0.6% других примесей. Максимальное значение магнитной проницаемости mmax ~ 4000, коэрцитивной силы Нс~ 65-100 А/м. Наблюдается интересная закономерность: чем чище железо и чем лучше оно отожжено - тем выше магнитная проницаемость и тем ниже коэрцитивная сила. Для особо чистого железа эти параметры составляют: более 1 миллиона и менее 1 А/м, соответственно.
Добавлением в состав кремния достигается повышение удельного сопротивления стали с 0.14 мкОм·м для нелегированной стали до 0.6 мкОм·м для высоколегированной стали. Это дает уменьшение потерь.
Если к железу добавить никель, то полученные материалы будут обладать повышенной магнитной проницаемостью (до 100000 у 79НМ, 79% никеля и небольшое количество марганца). Такие сплавы называются пермаллои, они используются для изготовления сердечников малогабаритнгых силовых и импульсных трансформаторов. Практически такие же результаты по магнитной проницаемости можно получить, добавляя к железу кремний (9.5%) и алюминий(5.6%). Такие сплавы называются альсиферами.
Добавки к железу и никелю молибдена, хрома, меди приводит к еще большему росту начальной магнитной проницаемости, более 100 тысяч. Такие материалы используются в миниатюрных магнитных устройствах.
Практически отсутствуют потери на вихревые токи в ферритах. Дело в том, что ферриты представляют собой оксидную керамику МеО+Fe2O3, которая является диэлектриком, либо полупроводником. Типичное удельное сопротивление феррита 103-104 Ом.м. Это на 9-10 порядков превышает сопротивление металлов. Ясно, что вихревые токи в таком материале не возникнут. Магнитная проницаемость у ферритов обычно ниже, чем у стали и не превышает нескольких сотен, хотя есть ферриты с проницаемостью до нескольких тысяч (20000НМ, 1000НМ). Применение в энергетике магнитомягких ферритов - высокочастотные трансформаторы, в ряде материалов потери малы вплоть до частот гигагерцового диапазона. Однако при этом и магнитная проницаемость уменьшается до десятков (9ВЧ, 50ВЧ3).
Большую роль играют ферриты с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ). Они используются в качестве логических элементов в ЗУ, в качестве термодатчиков. Основной параметр - коэффициент прямоугольности петли гистерезиса, представляющий собой отношение остаточной индукции к максимальной, измеренной при Н = 5 Нс. Желательно, чтобы этот коэффициент был ближе к 1.
Лекция 13
Сверхпроводящие материалы
13.1. Принцип сверхпроводимости. Влияние магнитного поля.
Низкотемпературные сверхпроводники.
Лекция 14
Долговечность и старение материалов в условиях воздействующих факторов
Природные факторы старения.
Техногенные факторы старения.
Лекция 15
Электрические испытания.
Определение электрической прочности.
Под действием напряжения, приложенного к диэлектрику, в нем может произойти сквозной электрический разряд. Образование в диэлектрике проводящего плазменного канала под действием электрического поля называется электрическим пробоем.
Напряжение, при котором возникают начальные ЧР, называется начальным.
При дальнейшем увеличении напряжения в определенный момент интенсивность ЧР резко возрастает из-за изменения структуры диэлектрика (образование дендрита в твердом диэлектрике, пузырьков газа в пропитанной изоляции). Такие ЧР называются критическими и соответственно напряжение - критическим.
Средний ток I чр - сумма абсолютных значений кажущихся зарядов за одну секунду.
Большое распространение получили электрические методы определения ЧР - косвенные и прямые.
Один из косвенных методов определения ЧР - снятие зависимости tgd от приложенного напряжения. Если кривая не растет - нет ЧР, растет до какого-то уровня и не увеличивается - локальные включения, не увеличивающиеся с ростом напряжения, растет - количество включений увеличивается до пробоя.
Прямой метод регистрации ВЧ колебаний в цепи при возникновении ЧР.
Существуют поверхностные ЧР (около острых краев электродов). В литературе часто их называют коронным разрядом.
Определение параметров статической электризации.
Правила техники безопасности
Часть 2. Расчетное определение параметров кривой намагничивания ферромагнитного материала сердечника катушки индуктивности с учетом параметров магнитопровода
2.1 Для заданных параметрах магнитопровода (табл. 2) рассчитать индукцию и напряженность магнитного поля для каждого значения входного напряжения и тока (см. табл. 1). Полученные значения занести в таблицу 1.
Таблица 2
Вариант (задается преподавателем) | Параметры магнитопровода катушки индуктивности | ||
количество витков – w | длина средней линии магнитопровода – l, см | площадь сечения магнитопровода – S, см2 | |
6,5 | |||
5,5 | |||
4,5 | |||
3,5 | |||
2,5 | |||
Расчетные формулы к п. 2.1:
откудаили ;
По закону полного тока откуда.
2.2 Построить рассчитанную зависимость индукции от напряженности магнитного поля.
2.3 Для заданных параметрах магнитопровода (табл. 2) рассчитать магнитную проницаемость для каждого значения индукции и напряженности (см. табл. 1). Полученные значения занести в таблицу 1.
Расчетные формулы к п. 2.3:
откуда , где Гн/м – магнитная постоянная.
2.4 Построить рассчитанную зависимость магнитную проницаемость от напряженности магнитного поля.
2.5Сравнить рассчитанные зависимости пп. 2.2 и 2.4 с теоретическими зависимостями.
Контрольные вопросы:
1. Дайте определение магнитного материала.
2. Приведите классификацию магнитных материалов.
3. Назовите основные параметры магнитных материалов и кратко поясните их смысл.
4. Опишите материал электротехническая сталь и определите его место по приведенной классификации.
5. Опишите материал мартенситная сталь и определите его место по приведенной классификации.
6. Приведите примерные числовые значения основных магнитных параметров материала электротехническая сталь.
7. Приведите примерные числовые значения основных магнитных параметров материала мартенситная сталь.
8. Назовите области использования ферромагнитных материалов.
Перечень вопросов к экзамену
по дисциплине «Материаловедение» для III курса специальности
Электроснабжение железных дорог (ЭНС)
Методические указания для преподавателей
по изучению дисциплины «Материаловедение»
(Электротехническое материаловедение)
– Конец работы –
Используемые теги: дисциплина, входит, Федеральный, компонент, цикла, общепрофессиональных, дисциплин, является, обязательной, изучения0.12
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Дисциплина входит в федеральный компонент цикла общепрофессиональных дисциплин и является обязательной для изучения
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов