рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Приближенные методы анализа линейных цепей

Приближенные методы анализа линейных цепей - раздел Изобретательство, Теоретические основы радиотехники     6.3.1. Приближенный Спектральный Метод...

 

 

6.3.1. Приближенный спектральный метод

 

 

Приближенный спектральный метод применяется в случае, если эффек-


тивная ширина спектра сигнала


∆ωэф


значительно отличается от ширины по-


лосы пропускания цепи


∆ωпр . Другими словами, данный метод используется


при расчете прохождения узкополосного сигнала через широкополосную цепь

(∆ωэф << ∆ωпр) и при прохождении широкополосного сигнала через узкопо-

лосную цепь ( ∆ωэф >> ∆ωпр).

а. Прохождение узкополосного сигнала через широкополосную цепь

 

 

Данная проблема представляет практический интерес в связи с тем, что сигналы помех, воздействующие на реальную радиотехническую цепь, часто относятся к классу узкополосных.


Рассмотрим широкополосную цепь с частотной характеристикой

K ( jω) = K (ω)e jϕ(ω) . На вход цепи поступает узкополосный сигнал со спек-


 

тральной плотностью


Sвх(jω) = Sвх(ω)e jϕs (ω), амплитудный спектр которого


сосредоточен в небольшой области вокруг центральной частоты ω0

а б


(рис.6.3,а).


 

 

Рис. 6.3. Иллюстрации к приближенному спектральному методу

 

 

Выходной сигнал рассматриваемой цепи равен


sвых (t) = 2π


Sвх ( jω)K( jω)e jωtdω .

−∞


В общем случае вычисление этого интеграла может вызвать определенные трудности. Однако если учесть условия задачи, то расчет можно упростить.


Как следует из рис.6.3,а, в пределах амплитудного спектра


Sвх(ω)


ампли-


тудно-частотная, а также фазочастотная характеристики цепи изменяются не-

значительно. Поэтому можно записать


 

 

где


K (ω0 )

Тогда


K ( jω) = K ( jω0 ) = K (ω0 )e

– значение АЧХ на частоте ω0 .


jϕ(ω0 ),


 

sвых(t) = 2π


Sвх( jω)K(ω0 )e jϕ(ω0 )e jωt dω;

−∞


sвых(t) = K (ω0 )e


jϕ(ω0 ) 1


Sвх( jω)e

−∞


jωt


dω = K (ω0 )sвх(t)e


jϕ(ω0 ).


 


Окончательно получаем


sвых(t) = K ( jω0 )sвх(t).


Вывод.

Узкополосный сигнал на выходе широкополосной цепи не изменяется по форме. Изменяется только амплитуда сигнала и возможен сдвиг по фазе. Такой вывод можно сделать непосредственно из рис. 6.3,а. Широкополосная цепь практически без искажения пропускает все спектральные составляющие, про- порционально изменяя их амплитуды и сдвигая на одинаковую величину по фа- зе.

 

б. Прохождение широкополосного сигнала через узкополосную цепь

 

Данная проблема также представляет практический интерес в связи с тем, что работа цепи часто происходит при наличии импульсных помех. Эффектив- ная ширина спектра таких помех может значительно превышать ширину поло- сы пропускания цепи.


Рассмотрим узкополосную цепь с частотной характеристикой


K( jω), на


вход которой поступает широкополосный сигнал со спектральной плотностью

S вх( jω) . Узкополосная цепь способна выделять спектральные составляющие

входного сигнала, сосредоточенные только в небольшой области вокруг цен-

тральной частоты ω0 .

Как видно из рис. 6.3, б, в пределах полосы пропускания цепи амплитуд-


ный спектр

сать


Sвх(ω)


сигнала изменяется незначительно. Поэтому можно запи-


 


Sвх( jω) = Sвх( jω0 ) = Sвх(ω0 )e


jϕs


(ω0 ) ,


 


где


Sвх(ω0 )

Тогда


– значение амплитудного спектра входного сигнала на частоте ω0 .


sвых(t) = 2π


Sвх(ω0


)e jϕs (ω0 )K ( jω )e jωt dω ;


− ∞


sвых(t) = S(ω0 )e


jϕs (ω0 ) 1


Kвх( jω)e

−∞


jωt


dω = S(ω0 )h(t)e


jϕs (ω0 ) .


 


Окончательно получаем

Вывод.


sвых(t) = S( jω0 )h(t) .


Реакция узкополосной цепи на широкополосный сигнал определяется только импульсной характеристикой цепи. Входной сигнал по существу не влияет на выходной сигнал. Такой вывод можно сделать непосредственно из рис. 6.3,б. Узкополосная цепь пропускает спектральные составляющие входно- го сигнала только в пределах своей амплитудно-частотной характеристики, ко- торой во временной области соответствует импульсная характеристика.


6.3.2. Метод комплексной огибающей

 

 

В процессе обработки сигналов при передаче сообщений не обязательно полностью сохранять структуру сигнала, достаточно лишь сохранить закон из- менения того параметра (амплитуду, частоту, фазу), в котором заключена пере- даваемая информация. Этот факт создает условия для упрощения методов ана- лиза прохождения сигналов через линейные цепи.

Радиосигналы, используемые для передачи информации, относятся к клас- су узкополосных. Для анализа прохождения таких сигналов через узкополосные цепи можно использовать понятие аналитического сигнала, имеющего, как из- вестно, следующий вид:


z(t) = s(t) +


js1(t) = A(t)e jω0t .


Здесь


s1 (t)


– сигнал, полученный из исходного сигнала с помощью преобразо-


 

вания Гильберта;


A(t) =


A(t)e jϕ(t )


 

– комплексная огибающая, которая содер-


жит информацию о законах изменения амплитуды и фазы колебания.

Таким образом, решаемая задача сводится по существу к анализу результа- та преобразования комплексной огибающей входного сигнала при прохожде- нии его через линейную цепь. Задачу в такой постановке можно решить спек- тральным и временным методами.

 

 

a. Спектральный метод для комплексной огибающей

 

 

Задача решается с использованием обозначений для аналитических сигна-

лов и соответствующих спектральных плотностей, приведенных на рис. 6.4.

 


zвх(t) = Aвх(t)e


jω0t ,


zвых(t) = Aвых(t)e


jω0t ;


sвх(t) ↔ Sвх( jω);

zвх (t) ↔ Sz.вх ( jω) ;

вх
Aвх (t) ↔ . (jω);


sвых(t) ↔ Sвых( jω);

zвых (t ) ↔ Sz.вых (jω);

Aвых (t) ↔ S A.вых ( jω) .


 

 

Рис. 6.4. Обозначения сигналов и спектров

 


В общем случае центральная частота ωp


АЧХ цепи не совпадает с цен-


тральной частотой ω0


амплитудного спектра сигнала (рис. 6.5). Однако для


простоты рассуждений можно положить, что эти частоты равны. Полученный результат затем нетрудно будет скорректировать для более общего случая.


 

 

Рис. 6.5. Амплитудные спектры сигналов и АЧХ цепи

 

 

В соответствии со спектральным методом можно записать


 

zâûõ


(t ) = 1


∞ 1

S z.âûõ ( jω) e jω t dω =

−∞


S z.âõ( jω)K ( jω) e jω t dω .

−∞


Известна связь между спектром аналитического сигнала и спектром ком-

плексной огибающей, которая устанавливается соотношением

Szвх (jω) = SA.вх [j(ω −ω0)].


Тогда


 

zвых


(t) = 1


SA.вх

−∞


[ j(ω −ω0


)]K( jω)ejωt dω .


Введем новую переменную

zвых(t ) примет вид


Ω = ω −ω0. В этом случае выражение для


⎡ 1 ∞

z (t ) = S


( jΩ)K[ j(Ω + ω


)] e jt d


ejω t


вых


⎢ ∫

−∞


A.вх


0 ⎥ .


Учитывая, что

можно записать


zвых (t) = Aвых (t)e jω0t


и изменяя обозначение Ω на ω,


Aвых


(t ) = 1


SA.вх

−∞


(jω)Kнч


(jω)e jωt dω ,


где


Kнч( jω) = K[ j(ω +ω0 )]


– частотная характеристика низкочастотного ана-


лога цепи.

Данное выражение является обратным преобразованием Фурье от спектра комплексной огибающей сигнала на входе цепи. Это позволяет записать сле- дующее выражение для этого спектра:

SA.вых (jω)= SA.вх (jω)Kнч (jω). (6.5)


Как видно из полученного выражения, определение спектральной плотно- сти комплексной огибающей выходного сигнала осуществляется путем умно- жения спектральной плотности комплексной огибающей входного сигнала на частотную характеристику низкочастотного аналога цепи (см. спектральный метод анализа).

Обобщая полученный результат, отметим, что таким же образом можно получить спектр (разложение в ряд Фурье) комплексной огибающей периоди- ческого сигнала. При этом необходимо иметь в виду, что спектр периодическо- го сигнала на выходе линейной цепи получается перемножением спектра вход- ного сигнала на значения частотной характеристики низкочастотного аналога цепи на соответствующих частотах.

Таким образом, можно предложить следующую последовательность опре-


деления выходного сигнала


sвых(t)


рассматриваемым методом:


 

1. Определение входного аналитического сигнала


zвх(t) = Aвх(t)e jω0t .


2. Вычисление спектра комплексной огибающей входного сигнала


S Aвх( jω)


по формуле прямого преобразования Фурье.


3. Определение частотной характеристики низкочастотного аналога цепи

Kнч( jω) = K[ j(ω +ω0 )].


4. Расчет спектра комплексной огибающей выходного сигнала по формуле (6.5).

5. Определение комплексной огибающей выходного сигнала

формуле обратного преобразования Фурье.


S Aвых( jω)

Aвых(t) по


6. Определение выходного аналитического сигнала по формуле


zвых(t) = Aвых(t)e


jω0t


 

, в результате чего определяется выходной сигнал


sвых (t) = Aвых (t)cosω0t.

Вычисления по данной методике для узкополосных сигналов и цепей зна-


чительно проще, чем при непосредственном определении


sвых(t) .


Заметим, при наличии расстройки центральных частот амплитудного спек-

тра сигнала и АЧХ цепи в пределах ее полосы пропускания, т.е. при


∆ω = ω0 −ωp ≠ 0


(рис. 6.5) частотная характеристика низкочастотного аналога


цепи будет иметь вид


Kнч[j(ω + ∆ω) = K[ j(ω +ω0 + ∆ω


)] .


 

 

б. Временной метод для комплексной огибающей

 

 

Импульсная характеристика реальной цепи связана с частотной характери-

стикой следующей зависимостью:

 

 


h(t) = 1


K( jω)e


jωt


dω .


Аналитическая функция импульсной характеристики – это комплексное


число вида


zh(t ) = h(t ) +


jh1(t) , в котором


h1(t)


– преобразование Гильберта от


h(t) . С другой стороны, учитывая связь между спектром сигнала и спектром

соответствующего аналитического сигнала, можно записать следующее выра-


жение для аналитической функции


zh(t)


импульсной характеристики:


zh(t ) = 1


∫2K( jω)e


jωt


dω.


⎡ 1 ∞


jωt


Следовательно,


h(t ) = 2Re⎢

⎢⎣2π


K ( jω)e


dω⎥ .

⎥⎦


Введем новую переменную

примет вид


Ω = ω −ω0 . В этом случае выражение для


h(t)


⎡ 1 ∞ ⎤


h(t) = 2Re⎢

⎢2π


K[ j(Ω + ω0 )]e j(Ω +ω0 )t dΩ⎥ .


⎣ −ω0 ⎦


При


Ω = −ω0


значение


K[ j(Ω + ω0 )] ≈ 0 , поэтому нижний предел интегри-


рования можно изменить на


− ∞ . Таким образом,


⎡ 1 ∞ ⎤


h(t) = 2 Re⎢


K [ j(Ω + ω0 )]e jt dΩ⎥e jω0t .


2π −∞


Учитывая, что

можно записать


K[ j(Ω + ω0 )] = Kнч( jΩ)


и изменяя обозначение Ω на ω,


⎡ ∞ ⎤


h(t) = 2 Re⎢ 1


Kнч( jω)e jωtdω⎥e jω0 t = 2 Re[hнч(t)]e jω0t ,


2π −∞

1 ∞ jωt


где


hнч (t) = 2π


Kнч(jω)e

−∞


dω – импульсная характеристика низкочастот-


ного аналога узкополосной цепи.

Для определения комплексной огибающей выходного сигнала цепи вос-

пользуемся полученным ранее соотношением

SA.вых (jω) = SA.вх (jω)Kнч (jω)

и свойствами преобразования Фурье.

Известно, что

SA.вых (jω)= SA.вх (jω)Kнч (jω)

777 .


вых
вх
A (t ) =


A(t ) ⊗


hнч (t )


Следовательно, можно записать окончательное выражение для комплекс-

ной огибающей выходного сигнала цепи


Aвых (t) =


Aвх (τ)hнч(t −τ)dτ

−∞


= ∫Aвх (t −τ)hнч(τ)dτ . (6.6)

−∞


Таким образом, комплексная огибающая выходного сигнала цепи равна свертке комплексной огибающей входного сигнала и импульсной характери- стики низкочастотного аналога узкополосной цепи.

Можно предложить следующую последовательность определения выход-


ного сигнала


sвых(t)


временным методом для огибающей:


 

1. Определение входного аналитического сигнала


zвх(t) = Aвх(t)e jω0t .


2. Определение импульсной характеристики

га цепи.


hнч (t)


низкочастотного анало-


3. Определение комплексной огибающей выходного сигнала формуле (6.6).


A вых(t) по


4. Определение выходного аналитического сигнала по формуле


zвых(t) = Aвых(t)e


jω0t


 

, в результате чего определяется выходной сигнал


sвых(t) = Aвых(t)cos ω0t .

Вычисления по данной методике эффективны в тех случаях, когда времен-

ные характеристики сигналов и цепей определить проще, чем частотные.

 

 

6.3.3. Метод мгновенной частоты

 

 

Метод мгновенной частоты используется для анализа прохождения сигна- лов с угловой модуляцией через избирательные цепи. Рассмотрим данный ме- тод в общих чертах. Более подробно с содержанием метода можно ознакомить- ся в [1,2].

Спектр сигналов с угловой модуляцией имеет достаточно сложную струк- туру даже при простом модулирующем сигнале (например при модуляции гар- моническим колебанием). Неравномерность АЧХ и ФЧХ цепи приводит к на- рушению амплитудных и фазовых соотношений между многими спектральны- ми составляющими, следствием чего может быть искажение закона модуляции.

Рассмотрим прохождение сигнала с угловой модуляцией

s(t) = U н cos(ω0t + β sinΩt +ϕ0 )


через узкополосную цепь с центральной частотой

 

теристикой


ωр = ω0


и частотной харак-


 
K ( jω) = K (ω)e jϕ(ω).

При малых β в спектре сигнала мало составляющих. Поэтому поставлен-

ную задачу можно решить спектральным методом для комплексной огибаю-

щей.

При больших β решение задачи усложняется. Используется приближен-

ный метод, в основу которого положено допущение о том, что частота сигнала


с угловой модуляцией изменяется в зависимости от времени медленно. Для это-

го необходимо, чтобы выполнялись следующие условия:


1. Период модулирующего колебания


T = 2π


Ω должен быть значительно


больше постоянной времени цепи


τц. Известно, что τц


=1 ∆ωпр, где


∆ωпр


 

полоса пропускания цепи на уровне 1


 

2 . Следовательно,


2π Ω >> τц ;


2π Ω >> 1 ∆ωпр ;


Ω (2π∆ωпр) << 1, т.е. частота модулирующего колебания


должна быть меньше полосы пропускания цепи.

2. При постоянной частоте Ω скорость изменения частоты модулирован-

ного колебания зависит от амплитуды модулирующего сигнала, т.е. от девиа-

ции частоты. Следовательно, девиация частоты модулированного колебания не


должна выходить за пределы полосы пропускания, т.е.


д


∆ωпр


≤1.


При соблюдении этих условий стационарные колебания на выходе цепи устанавливаются почти одновременно с изменением частоты сигнала, т.е. мгно- венно (отсюда и название метода). При этом основные параметры колебания можно без большой погрешности определить по АЧХ и ФЧХ цепи.

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

Теоретические основы радиотехники

Учреждение образования.. Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники.. Кафедра радиотехнических устройств..

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Приближенные методы анализа линейных цепей

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Радиотехника и информатика
    Для современного общества важнейшей является проблема использования информационных технологий во всех сферах человеческой деятельности. По своей значимости и актуаль

Диоинформатика
Информационный аспект работы любой системы предполагает использо- вание определенного материального носителя информации. Физический про- цесс, являющийся функцией некоторых параметров и используемы

Передающее устройство
Передающее устройство осуществляет преобразование передаваемого со- общения и приведение его к виду, пригодному для передачи в свободное про- странство с помощью антенн. С этой целью в состав устро

Приемное устройство
Высокочастотные радиосигналы, улавливаемые приемной антенной, по- ступают в приемное устройство. Приемное устройство осуществляет соответст- вующие преобразования принятого высокочастотного сигнала

Проблемы обнаружения и оптимальной обработки сигналов
Одной из основных задач радиолокационного приема является задача об- наружения. Суть этой задачи – определить, содержит ли принимаемое колеба- ние отраженный сигнал. Задача статистическая, то есть

Проблемы оптимизации и адаптации
Проблемы оптимизации и адаптации решаются при проектировании и экс- плуатации РТС. При оптимизации синтезируют наилучшую в определенном смысле функциональную и алгоритмическую структуру РТС, опирая

Математические модели сигналов
Для того чтобы сигналы являлись объектами теоретического изучения и анализа, необходимо иметь их математические модели. Математическая модель сигнала – это формализованное его представление в

Дельта-функция
Дельта-функция (δ -функция, функция Дирака) – это математическая мо- дель реально не существующего сигнала, который имеет бесконечную по вели- чине амплитуду и нулевую д

Функция единичного скачка
τ → 0τ Функция единичного скачка (функция Хевисайда) описывает процесс рез- кого (мгновенного) перехода ф

Характеристики сигналов
    Для сигнала, существующего в интервале ∆t = t2 −t1 , наиболее важными являются следующие характерис

Геометрические методы в теории сигналов
    В теории множеств имеется понятие действительного векторного про- странства, под которым понимается непустое множество V , для элементов ко- торого опр

Определение спектров некоторых сигналов
    3.4.1. Спектр колоколообразного (гауссова) импульса       Сигнал, описываемый функцией вида

Корреляционный анализ сигналов
    3.5.1. Общие положения     При решении многих задач оптимальной обработки сигналов возникает потребность определять степе

Свойства взаимокорреляционной функции
1. Значения R12 (τ) и R 21(τ) не изменятся, если вместо задержки сигнала s2 (t ) или

Дискретизация и восстановление сигналов по теореме отсчетов
(теореме Котельникова)     3.6.1. Теорема Котельникова     В настоящее время широко применяются циф

Рез равные промежутки времени
∆t ≤1 2 f m . Справедливость теоремы подтверждается тем, что сигнал s(t), спектр ко- торог

Определение коэффициентов ряда
    Значение коэффициентов Ck   определим, пользуясь формулой Ck = ∞  

Радиосигналы с амплитудной модуляцией
    4.2.1. Амплитудно-модулированные сигналы     Амплитудная модуляция (АМ; английский термин – amplitude modulation) являетс

Радиосигналы с угловой модуляцией
    4.3.1. Общие сведения об угловой модуляции     При угловой модуляции (английский термин – angle modulation) происхо- дит изменен

Импульсная модуляция
    4.4.1. Виды импульсной модуляции     В рассмотренных выше видах модуляции (АМ, ФМ, ЧМ) носителем пере- даваемой информаци

Узкополосные сигналы
    4.5.1. Общие сведения об узкополосных сигналах     В различных системах передачи информации широко применяются радио- сиг

Основные характеристики линейных цепей
    5.2.1. Характеристики в частотной области     Спектральное представление сигналов делает весьма удобным их анализ в часто

Дифференцирующая и интегрирующая цепи
    На рис. 5.1,а представлена схема линейного четырехполюсника в виде по- следовательной RC -цепи с постоянной времени τ = RC

Фильтр нижних частот
    В качестве фильтра нижних частот во многих радиотехнических устройст- вах (выпрямителях, детекторах и др.) применяется схема, изображенная на рис. 5.3,а. Ча

Параллельный колебательный контур
    Параллельный колебательный контур – это частотно-избирательная цепь, образованная параллельным соединением индуктивности L и емкости C . Ак-

Усилители
    Для увеличения мощности сигналов с сохранением их формы используют усилители. Принцип действия усилителей основан на преобразовании энергии источника питания в энерг

Область нижних частот
В области нижних частот сопротивление емкости xc =1 ωC     имеет боль- шое значение по сравнению со значения

Область верхних частот
В области верхних частот сопротивления емкостей уменьшаются по срав- нению с их значениями в области нижних и средних частот. Поэтому шунти- рующим действием емкостей

Положительная обратная связь
Обеспечивается при условии ϕ(ω) +ϕβ (ω) = 2kπ , где k – целое число, т.е. при поступлении на вход основной цепи сигнала

Отрицательная обратная связь
Обеспечивается при условии ϕ(ω)+ϕβ (ω) = (2k +1)π , т.е. при поступле- нии на вход основной цепи сигнала обратной связи в проти

Реактивная и комплексная обратная связь
Реактивная обратная связь устанавливается при условии ϕ(ω) +ϕβ (ω) = 2kπ +π

Постановка задачи
    Анализ любой радиотехнической цепи сводится к установлению зависимо- сти между входным сигналом и сигналом, формируемым на выходе. В общем случае радиотехническая це

Точные методы анализа линейных цепей
    6.2.1. Классический метод     Классический метод основан на составлении и решении линейного диффе- ренциального уравнения

Прохождение периодического сигнала через линейную цепь
Спектр периодического сигнала определяется путем разложения сигнала в ряд Фурье, комплексная форма которого имеет вид ∞     1 T 2

Прохождение непериодического сигнала через линейную цепь
Спектр непериодического сигнала (спектральная плотность) определяется путем вычисления прямого преобразования Фурье ∞ S( jω) = ∫

Суть метода
Рассматриваем прохождение сигнала с частотной модуляцией через узко- полосную цепь. Выходной сигнал определяется для фиксированного значения частоты ω(t

Прохождение амплитудно-модулированного сигнала через избирательную цепь
    Определим сигнал, формируемый резонансным усилителем, при поступле- нии на его вход АМ–сигнала с тональной модуляцией. Частотная характеристика рез

Свойства и характеристики нелинейных цепей
    При проектировании большинства радиотехнических устройств возникает необходимость преобразования спектра полезного сигнала. К их числу относят- ся устройства, которы

Способы аппроксимации характеристик нелинейных элементов
Характеристики реальных нелинейных элементов, которые определяют обычно с помощью экспериментальных исследований, имеют сложный вид и представляются в виде таблиц или графиков. В то же время д

Методы анализа нелинейных цепей
    Используются следующие методы анализа нелинейных цепей: 1. Аналитические. Позволяют в каждом конкретном случае получить ча-

Общее решение задачи анализа нелинейной цепи
    Рассмотрим процессы, происходящие в безынерционном нелинейном уст- ройстве, характеристика которого представлена на рис. 7.2. На вход устройства поступает гармоничес

Определение спектра тока в нелинейной цепи при степенной аппроксимации характеристики
    7.5.1. Гармонический сигнал на входе     Предположим, что рабочий участок характеристики нелинейного элемента описывается

Определение спектра тока в нелинейной цепи при кусочно-линейной аппроксимации характеристики
    При воздействии на нелинейный элемент сигнала с большой амплитудой и выборе рабочей точки на нижнем изгибе вольт-амперной характеристики целе- сообразно применить ме

Нелинейное резонансное усиление сигналов
    Усилитель – это устройство, преобразующее энергию источника питания в энергию сигнала. Управление преобразованием осуществляется входным сиг- налом

Умножение частоты
В передающих и приемных трактах систем связи, а также в некоторых из- мерительных устройствах широко применяется нелинейное преобразование гармонического колебания, в результате которого часто

Амплитудная модуляция
    8.3.1. Общие сведения об амплитудной модуляции     Амплитудная модуляция – это процесс формирования амплитудно-моду- лиро

Амплитудное детектирование
    8.4.1. Общие сведения о детектировании     Детектирование (демодуляция) – это процесс преобразования высокочас- тотного м

Выпрямление колебаний
    8.5.1. Общие сведения о выпрямителях     Радиотехнические устройства выполняют свои функции при наличии энер- гии, поступ

Угловая модуляция
    8.6.1. Общие принципы получения сигналов с угловой модуляцией     Радиосигналы с угловой модуляцией имеют вид

Детектирование сигналов с угловой модуляцией
    8.7.1. Общие принципы детектирования сигналов с угловой модуляцией     Радиосигналы с угловой модуляцией, имеющие вид

Преобразование частоты
    8.8.1. Принцип преобразования частоты Преобразование частоты сигнала – это процесс, который обеспечивает ли- нейный перенос спектра сигнала на о

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги