рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Радиосигналы с угловой модуляцией

Радиосигналы с угловой модуляцией - раздел Изобретательство, Теоретические основы радиотехники     4.3.1. Общие Сведения Об Угловой Модуляции...

 

 

4.3.1. Общие сведения об угловой модуляции

 

 

При угловой модуляции (английский термин – angle modulation) происхо- дит изменение фазового сдвига высокочастотного колебания под действием модулирующего сигнала. Амплитуда сигнала при этом виде модуляции остает- ся постоянной. Формула, описывающая модулированное колебание, имеет вид

s(t) = cos[ω0t +ϕ(t)] = cosψ(t) ,


где ω0t

ϕ(t)


– линейный набег фазы за время t ;

– фазовая функция, обусловленная модуляцией.


Ранее было сказано, что изменение фазового сдвига


ϕ(t)


может происхо-


дить как путем модуляции непосредственно фазового сдвига, так и путем моду- ляции частоты несущего колебания. Объясняется это известной зависимостью, существующей между угловой частотой и полной фазой гармонического коле- бания:


ω(t) = dψ(t) = ω

dt 0


+ dϕ(t)

dt


и ψ(t) =


t

∫ω(t)dt = ω


0t +ϕ(t).


Поэтому различают фазовую модуляцию (ФМ) и частотную модуляцию

(ЧМ).


При фазовой модуляции пропорционально модулирующему сигналу

изменяется фазовый сдвиг, т.е.


s м (t )


ϕ(t ) = ϕ0 + kфs м(t ) ,

при частотной модуляции – частота несущего колебания, т.е.

ω(t) =ω0 +kчsм(t).


Коэффициенты


и


– это масштабные (размерные) коэффициенты


пропорциональности между фазой и напряжением (размерность Рад/В), часто-

той и напряжением (размерность Рад/В с).

Полная фаза модулированного колебания равна


при ФМ

 

 

при ЧМ


ψ(t ) = ω0t + kфs м(t ) +ϕ0 ;

t

ψ(t) = ω0t + ∫kчsм(t)dt + ϕ0 .


Тот факт, что изменение фазы колебания во времени по закону ψ(t)


при-


водит к изменению мгновенной частоты по закону


dψ(t )


dt , а изменение мгно-


венной частоты по закону ω(t )


приводит к изменению фазы по закону ∫ω(t )dt ,


обусловливает общность между двумя разновидностями угловой модуляции –

фазовой и частотной.


Рассмотрим более подробно каждый из этих видов модуляции в предполо-

жении, что реализуется тональная модуляция, т.е. модулирующий сигнал явля-


ется гармоническим и равен


(t) = U мcos(Ωt + γ ) .


 

 

4.3.2. Фазовая модуляция

 

 

При фазовой модуляции гармоническим сигналом полная фаза модулиро-

ванного сигнала равна

ψ(t) =ω0t + kфUм cos(Ωt +γ)+ϕ0 . (4.2)

Тогда выражение для модулированного сигнала принимает вид

s(t ) = cos[ω0t + kфUм cos(Ωt + γ)+ϕ0].

Угловая частота этого колебания будет равна


ω(t) = dψ(t) = ω

dt 0


kфU


мΩ sin(Ωt +γ). (4.3)


Таким образом, изменение фазового сдвига по закону косинуса приводит к изменению частоты по закону синуса, т.е. при фазовой модуляции изменение частоты (по существу тоже модуляция) происходит по закону, отличному от за- кона изменения модулирующего сигнала.

Анализ выражений (4.2) и (4.3) для фазы и частоты модулированного ко- лебания позволяет сделать определенные выводы относительно некоторых его параметров.


Как следует из формулы для полной фазы, величина


β = kфUм


является


максимальным отклонением фазы несущего колебания от начальной фазы


ϕ0 ,


т.е. по существу это амплитуда изменения фазы. Эту величину называют индек- сом угловой модуляции. При ФМ она зависит только от амплитуды модули- рующего сигнала.


В свою очередь величина


ωд = kфUм


является максимальным отклоне-


нием частоты несущего колебания от значения


ω0 , т.е. это амплитуда измене-


ния частоты. Эту величину называют девиацией частоты. При ФМ она зависит не только от амплитуды модулирующего сигнала, но и от его частоты.

Таким образом, общее выражение для фазомодулированного сигнала при


тональной модуляции сигналом


(t) = U м cos(Ωt + γ )


имеет вид


s(t) = cos[ω0t + β cos(Ω t + γ ) + ϕ0 ].

4.3.3. Частотная модуляция

 

 

При частотной модуляции гармоническим сигналом частота модулирован-

ного колебания равна

ω(t) = ω0 + kчU м cos(Ωt + γ ) .

Полная фаза такого колебания определяется как интеграл от частоты (с

учетом начальной фазы)


t

ψ(t) = ∫ω(t)dt =ω0t +


 

kчU м


sin(Ωt +γ)+ϕ0 .


Тогда выражение для модулированного сигнала принимает вид

kчUм


s(t) =cos[ω0t +


Ω sin(Ωt + γ)+ϕ0 ].


Таким образом, изменение частоты по закону косинуса приводит к изме-

нению фазового сдвига по закону синуса, т.е. при частотной модуляции изме- нение фазового сдвига происходит по закону, отличному от закона изменения модулирующего сигнала.

На рис. 4.11 показано, как изменяется фаза и частота модулированного ко- лебания при ФМ и ЧМ, если закон изменения модулирующего сигнала одина- ков.

Как следует из приведенных формул для полной фазы и частоты, частотно-


модулированное колебание имеет девиацию частоты


ωд = kчUм


и индекс угло-


вой модуляции


β = kчU м


Ω . В данном случае девиация частоты не зависит от


частоты модулирующего сигнала, а индекс угловой модуляции зависит.

 


Рис. 4.11. Сравнение функций ω(t ), ϕ(t )


и сигналов при ФМ и ЧМ


 

Таким образом, общее выражение для частотно-модулированного сигнала при тональной модуляции можно записать так:

s(t) = cos[ω0t + β sin(Ωt + γ ) + ϕ0 ].

Характерно, что связь индекса угловой модуляции и девиации частоты для

фазовой и частотной модуляций определяется выражениями


β = ωд


и ωд = β Ω .


По общему виду математического выражения для сигнала с угловой моду- ляцией нельзя сказать, какая модуляция реализована – фазовая или частотная, если не известен модулирующий сигнал. Ответить на этот вопрос можно, если


рассмотреть графики зависимостей


β(Ω)


и ωд(Ω)


(рис. 4.12).


При фазовой модуляции график


β(Ω)


– прямая, параллельная оси абсцисс,


график ωд(Ω)


– прямая, проходящая через начало координат с углом наклона к


оси абсцисс, зависящим от амплитуды U м


модулирующего сигнала. При час-


тотной модуляции график


β(Ω)


– равносторонняя гипербола с центром в нача-


ле координат, график ωд(Ω)


– прямая, параллельная оси абсцисс.


 

 


Рис. 4.12. Графики зависимостей


β(Ω)


и ωд(Ω)


при ФМ (а) и ЧМ (б)


 

 

4.3.4. Спектральный анализ сигналов с угловой модуляцией

 

 


 

 

виде


Определим спектр колебания с угловой модуляцией, представленного в

s(t) = cos(ω0t + β sin Ωt).

Данное выражение описывает сигнал с фазовой модуляцией, если модули-


рующий сигнал


(t) = U м sinΩt , и сигнал с частотной модуляцией, если моду-


лирующий сигнал


(t) = U м cosΩt . Для упрощения математических выкладок


начальные фазы (ϕ0


и γ ) несущего и модулирующего сигналов опущены.


Выполним элементарные тригонометрические преобразования.

s(t ) = cos(ω0t + β sin Ωt ) = [cos ω0t cos( β sin Ωt ) − sin ω0t sin( β sin Ωt )].

Воспользуемся известными соотношениями [10]:

cos(β sin Ωt ) = J 0 (β)+ 2 ∑ J 2k (β)cos 2kt ;

k=1


 

 

где


 

J k ( β )


sin( β sin Ωt ) = 2 ∑ J 2k +1(β)sin(2k +1)Ω t ,

k=0

– бесселева функция первого рода k -го порядка от аргумента β .


⎡ ∞ ⎤


Тогда


s(t) = cosω0t J 0(β)+ 2 ∑ J 2k (β)cos 2kt⎥ −


k=1 ⎦

⎡ ∞ ⎤

sinω0t⎢2 ∑ J2k+1(β)sin(2k +1)Ωt⎥ .

k = 0 ⎦

Раскроем скобки и заменим произведения тригонометрических функций


cosω0tcos2kt


и sinω0tsin(2k +1)Ωt


 

полусуммами косинусов соответствую-


щих аргументов (с суммарными и разностными частотами). В результате полу-

чим выражение, которое определяет спектр сигнала с угловой модуляцией:

s(t) = UнJ0(β)cosω0t +Jk (β)cos(ω0 +kΩ)t+

k=1


+∑(−1)kJk (β)cos(ω0 − kΩ)t

k=1


 

. (4.4)


Анализ данного выражения позволяет сделать следующие выводы:

1. Спектр сигнала с угловой модуляцией состоит из составляющей на не-

сущей частоте и бесконечного числа боковых составляющих с частотами

ω0 ± kΩ , расположенных симметрично относительно несущей частоты


(рис.4.13). Составляющие с нечетными номерами и частотами ω0 − k


 

находят-


ся в противофазе с составляющими, имеющими такие же номера и частоты

ω0 + kΩ .

 

Рис. 4.13. Спектры сигналов с угловой модуляцией при различных β


2. Амплитуды составляющих спектра зависят не только от амплитуды

несущего колебания, но и от значений бесселевых функций при индексе угло-

вой модуляции β данного сигнала. Характер изменения бесселевых функций

таков (рис. 4.14), что при определенных значениях β возможно отсутствие в


спектре сигнала составляющей на несущей частоте ( β


≈ 2,4,


β ≈ 5,5), состав-


 

ляющих на частотах


ω0 ± Ω


(β ≈ 3,9,


β ≈ 7,1), составляющих на частотах


ω0 ± 2Ω (β


≈ 5,2,


β ≈ 8,4) и т.д.


3. В общем случае сигнал с угловой модуляцией занимает бесконечную по-

лосу частот (теоретически). Однако бесселевы функции характеризуются тем,


что с ростом индекса модуляции β абсолютное значение функции


J k ( β )


 

бы-


стро уменьшается с увеличением k . Наибольший номер составляющей, кото-

рую еще необходимо учитывать в составе спектра, равен приблизительно ин-


 

дексу модуляции, т.е.


k ≈ β . Поэтому считается, что при


β >>1 (это справедли-


 

во для так называемой медленной угловой модуляции, при которой ширина спектра сигнала равна


ωд >>Ω )


∆ωэф


≈ 2β Ω


 

 

или


∆ωэф


≈ 2 ωд


Ω = 2ωд

.


 

Рис. 4.14. Графики функций Бесселя

 

 

Таким образом, можно сказать, что эффективная полоса частот сигнала с угловой тональной модуляцией равна удвоенной величине девиации частоты и зависит от частоты модулирующего сигнала при ФМ и не зависит – при ЧМ.

Определенный интерес с познавательной точки зрения представляет слу-


 

чай, когда индекс угловой модуляции имеет малое значение, т.е.

случае имеют место приближенные равенства


β <<1. В этом


cos(β sinΩt) ≈1 и

Тогда спектр сигнала равен


sin(β sinΩt) ≈ β sinΩt .


s(t) ≈ (cosω0t − β sin Ωt sin ω0t);


s(t) ≈


cosω


t + β cos(ω

0 2 0


+ Ω)t β cos(ω

2 0


− Ω)t .


Таким образом, амплитудный спектр сигнала с угловой модуляцией при


β <<1


 

такой же, как у сигнала с амплитудной модуляцией (при тональной мо-


дуляции). Причем индекс угловой модуляции β в данном случае играет такую

же роль, как и коэффициент амплитудной модуляции m .

Отличие имеет фазовый спектр. Нижняя боковая составляющая спектра,


т.е. составляющая разностной частоты, сдвинута по фазе на


относительно


ее фазы при амплитудной модуляции. Благодаря этому реализуется угловая мо- дуляция, что иллюстрируется спектром и векторной диаграммой, приведенной на рис. 4.15.


 

На векторной диаграмме направление вектора


CF1


 

при амплитудной моду-


ляции показано штриховой линией. Тот факт, что соответствующий вектор при угловой модуляции имеет противоположное направление, приводит к тому, что

вектор CD перпендикулярен к направлению вектора OC . При этом результи-

рующий вектор OD изменяется как по фазе, так и по амплитуде. Последнее из-


 

менение несущественно, так как при лы и ими можно пренебречь.


β <<1


 

амплитудные изменения очень ма-


 

 

Рис. 4.15. Спектр и векторная диаграмма сигнала


 

с угловой модуляцией при


β <<1


Заметим, что при тональной модуляции амплитудные спектры сигналов с ЧМ и ФМ одинаковы (разумеется, при одинаковых параметрах модулирующего и несущего колебаний), а фазовые спектры различаются.

 

 

4.3.5. Угловая модуляция полигармоническим сигналом


Модулирующий сигнал в общем случае имеет спектр, состоящий из боль- шого количества составляющих с различными частотами. Именно такой спек- тральный состав имеют реальные сигналы современных каналов связи. Поэтому определенный интерес представляет спектральный состав высокочастотных ко- лебаний с фазовой или частотной модуляцией такими сигналами.

Пусть модулирующий сигнал представлен суммой N гармонических со-

ставляющих

N

(t ) = ∑Uk sinΩkt .

k=1

Тогда сигнал с фазовой модуляцией будет иметь вид

N


s(t) = cos(ω0t +


∑ βk sin Ωkt),

k=1


где βk


= kфU k


– парциальные индексы угловой модуляции.


Для упрощения дальнейших преобразований целесообразно воспользо-

ваться комплексным представлением фазомодулированного сигнала, т.е.

N


s(t ) = U н e


j


0 t + ∑ βk

k =1


sin Ω k t )


=U н


e jω0 t


N jβk sin Ω k t

e .


 

Известно [10], что


k =1


 

 

Тогда


e jβk sinΩ kt


= ∑Jnk )e jnkt .

n=−∞


N ⎛ ∞ ⎞


s(t) = ∏⎜


Jn k )e jnk t ejω0t .


k =1⎝n = −∞ ⎠

Анализ полученного выражения (дальнейшие преобразования не выпол- няются из-за громоздкости и отсутствия необходимости) позволяет сделать следующие выводы.

1. В спектре высокочастотного колебания с угловой модуляцией полигар- моническим сигналом имеется бесконечное количество составляющих с несу- щей и боковыми частотами. Частоты составляющих равны:


ω0 ± (k1Ω1 ± k2Ω2 ±… ± k N N ) ,


k1 , k2 ,…, k N


= 0, ∞.


Среди боковых составляющих имеются составляющие с комбинационны- ми частотами. Так, при модуляции бигармоническим сигналом спектр модули- рованного колебания будет содержать составляющие с частотами


ω0 , ω0 ± k1Ω1 , ω0 ± k2Ω2


и ω0 ± (k1Ω1 ± k2Ω2 ) .


2. Амплитуды составляющих спектра с комбинационными частотами оп- ределяются произведениями бесселевых функций разных порядков. Поэтому составляющие с комбинационными частотами, выходящими за пределы


∆ω = 2ω



– сумма девиаций частот, образуемых за счет составляющих


модулирующего сигнала), имеют малую амплитуду и могут не приниматься во внимание.

 

 

4.3.6. Сравнение амплитудной, фазовой и частотной модуляций

 

 

Рассмотренные виды модуляций сравним по двум основным характери- стикам: средней мощности за период несущей частоты и ширине спектра. Не- обходимые для такого сравнения результаты были получены ранее. Обобщим их.

Средняя мощность АМ-колебаний за период несущей частоты изменяется,

так как изменяется амплитуда этих колебаний. Эта мощность в максимальном


 

режиме в


(1+ m)2


 

раз больше мощности немодулированного колебания. Шири-


на полосы частот, занимаемой спектром амплитудно-модулированных колеба-


ний, зависит от величины максимальной частоты


Ω max


модулирующего сигна-


ла и равна


2Ω max .


Средняя мощность ФМ- и ЧМ-колебаний за период несущей частоты по-

стоянна, так как амплитуда колебаний неизменна. Ширина полосы частот, за-


нимаемой спектром ФМ-колебаний, равная


∆ω = 2ωд


= 2kфUмΩ , зависит как


от амплитуды модулирующего сигнала


U м , так и от его частоты Ω . Ширина


полосы частот, занимаемой спектром ЧМ-колебаний, равная


∆ω = 2ωд


= 2kчU м , зависит только от амплитуды модулирующего сигнала и не


зависит от его частоты.

Таким образом, ширина спектра сигналов с угловой модуляцией примерно

в β раз больше ширины спектра АМ-колебаний. Так, например, для радиове-


щания


β =15 , т.е. ширина спектра колебаний с угловой модуляцией при мак-


симальной частоте модуляции


Fmax = 5 кГц составляет величину


2fд


= 2βFmax


= 150 кГц. Для этой же частоты модуляции ширина спектра АМ-


 
колебаний равна 10 кГц. По этой причине фазовую и частотную модуляции применяют лишь в коротковолновом и УКВ диапазонах, где имеется возмож- ность размещения множества станций с достаточно широкой полосой частот, отводимой для каждой из них.

 

 

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

Теоретические основы радиотехники

Учреждение образования.. Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники.. Кафедра радиотехнических устройств..

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Радиосигналы с угловой модуляцией

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Радиотехника и информатика
    Для современного общества важнейшей является проблема использования информационных технологий во всех сферах человеческой деятельности. По своей значимости и актуаль

Диоинформатика
Информационный аспект работы любой системы предполагает использо- вание определенного материального носителя информации. Физический про- цесс, являющийся функцией некоторых параметров и используемы

Передающее устройство
Передающее устройство осуществляет преобразование передаваемого со- общения и приведение его к виду, пригодному для передачи в свободное про- странство с помощью антенн. С этой целью в состав устро

Приемное устройство
Высокочастотные радиосигналы, улавливаемые приемной антенной, по- ступают в приемное устройство. Приемное устройство осуществляет соответст- вующие преобразования принятого высокочастотного сигнала

Проблемы обнаружения и оптимальной обработки сигналов
Одной из основных задач радиолокационного приема является задача об- наружения. Суть этой задачи – определить, содержит ли принимаемое колеба- ние отраженный сигнал. Задача статистическая, то есть

Проблемы оптимизации и адаптации
Проблемы оптимизации и адаптации решаются при проектировании и экс- плуатации РТС. При оптимизации синтезируют наилучшую в определенном смысле функциональную и алгоритмическую структуру РТС, опирая

Математические модели сигналов
Для того чтобы сигналы являлись объектами теоретического изучения и анализа, необходимо иметь их математические модели. Математическая модель сигнала – это формализованное его представление в

Дельта-функция
Дельта-функция (δ -функция, функция Дирака) – это математическая мо- дель реально не существующего сигнала, который имеет бесконечную по вели- чине амплитуду и нулевую д

Функция единичного скачка
τ → 0τ Функция единичного скачка (функция Хевисайда) описывает процесс рез- кого (мгновенного) перехода ф

Характеристики сигналов
    Для сигнала, существующего в интервале ∆t = t2 −t1 , наиболее важными являются следующие характерис

Геометрические методы в теории сигналов
    В теории множеств имеется понятие действительного векторного про- странства, под которым понимается непустое множество V , для элементов ко- торого опр

Определение спектров некоторых сигналов
    3.4.1. Спектр колоколообразного (гауссова) импульса       Сигнал, описываемый функцией вида

Корреляционный анализ сигналов
    3.5.1. Общие положения     При решении многих задач оптимальной обработки сигналов возникает потребность определять степе

Свойства взаимокорреляционной функции
1. Значения R12 (τ) и R 21(τ) не изменятся, если вместо задержки сигнала s2 (t ) или

Дискретизация и восстановление сигналов по теореме отсчетов
(теореме Котельникова)     3.6.1. Теорема Котельникова     В настоящее время широко применяются циф

Рез равные промежутки времени
∆t ≤1 2 f m . Справедливость теоремы подтверждается тем, что сигнал s(t), спектр ко- торог

Определение коэффициентов ряда
    Значение коэффициентов Ck   определим, пользуясь формулой Ck = ∞  

Радиосигналы с амплитудной модуляцией
    4.2.1. Амплитудно-модулированные сигналы     Амплитудная модуляция (АМ; английский термин – amplitude modulation) являетс

Импульсная модуляция
    4.4.1. Виды импульсной модуляции     В рассмотренных выше видах модуляции (АМ, ФМ, ЧМ) носителем пере- даваемой информаци

Узкополосные сигналы
    4.5.1. Общие сведения об узкополосных сигналах     В различных системах передачи информации широко применяются радио- сиг

Основные характеристики линейных цепей
    5.2.1. Характеристики в частотной области     Спектральное представление сигналов делает весьма удобным их анализ в часто

Дифференцирующая и интегрирующая цепи
    На рис. 5.1,а представлена схема линейного четырехполюсника в виде по- следовательной RC -цепи с постоянной времени τ = RC

Фильтр нижних частот
    В качестве фильтра нижних частот во многих радиотехнических устройст- вах (выпрямителях, детекторах и др.) применяется схема, изображенная на рис. 5.3,а. Ча

Параллельный колебательный контур
    Параллельный колебательный контур – это частотно-избирательная цепь, образованная параллельным соединением индуктивности L и емкости C . Ак-

Усилители
    Для увеличения мощности сигналов с сохранением их формы используют усилители. Принцип действия усилителей основан на преобразовании энергии источника питания в энерг

Область нижних частот
В области нижних частот сопротивление емкости xc =1 ωC     имеет боль- шое значение по сравнению со значения

Область верхних частот
В области верхних частот сопротивления емкостей уменьшаются по срав- нению с их значениями в области нижних и средних частот. Поэтому шунти- рующим действием емкостей

Положительная обратная связь
Обеспечивается при условии ϕ(ω) +ϕβ (ω) = 2kπ , где k – целое число, т.е. при поступлении на вход основной цепи сигнала

Отрицательная обратная связь
Обеспечивается при условии ϕ(ω)+ϕβ (ω) = (2k +1)π , т.е. при поступле- нии на вход основной цепи сигнала обратной связи в проти

Реактивная и комплексная обратная связь
Реактивная обратная связь устанавливается при условии ϕ(ω) +ϕβ (ω) = 2kπ +π

Постановка задачи
    Анализ любой радиотехнической цепи сводится к установлению зависимо- сти между входным сигналом и сигналом, формируемым на выходе. В общем случае радиотехническая це

Точные методы анализа линейных цепей
    6.2.1. Классический метод     Классический метод основан на составлении и решении линейного диффе- ренциального уравнения

Прохождение периодического сигнала через линейную цепь
Спектр периодического сигнала определяется путем разложения сигнала в ряд Фурье, комплексная форма которого имеет вид ∞     1 T 2

Прохождение непериодического сигнала через линейную цепь
Спектр непериодического сигнала (спектральная плотность) определяется путем вычисления прямого преобразования Фурье ∞ S( jω) = ∫

Приближенные методы анализа линейных цепей
    6.3.1. Приближенный спектральный метод     Приближенный спектральный метод применяется в случае, если эффек-

Суть метода
Рассматриваем прохождение сигнала с частотной модуляцией через узко- полосную цепь. Выходной сигнал определяется для фиксированного значения частоты ω(t

Прохождение амплитудно-модулированного сигнала через избирательную цепь
    Определим сигнал, формируемый резонансным усилителем, при поступле- нии на его вход АМ–сигнала с тональной модуляцией. Частотная характеристика рез

Свойства и характеристики нелинейных цепей
    При проектировании большинства радиотехнических устройств возникает необходимость преобразования спектра полезного сигнала. К их числу относят- ся устройства, которы

Способы аппроксимации характеристик нелинейных элементов
Характеристики реальных нелинейных элементов, которые определяют обычно с помощью экспериментальных исследований, имеют сложный вид и представляются в виде таблиц или графиков. В то же время д

Методы анализа нелинейных цепей
    Используются следующие методы анализа нелинейных цепей: 1. Аналитические. Позволяют в каждом конкретном случае получить ча-

Общее решение задачи анализа нелинейной цепи
    Рассмотрим процессы, происходящие в безынерционном нелинейном уст- ройстве, характеристика которого представлена на рис. 7.2. На вход устройства поступает гармоничес

Определение спектра тока в нелинейной цепи при степенной аппроксимации характеристики
    7.5.1. Гармонический сигнал на входе     Предположим, что рабочий участок характеристики нелинейного элемента описывается

Определение спектра тока в нелинейной цепи при кусочно-линейной аппроксимации характеристики
    При воздействии на нелинейный элемент сигнала с большой амплитудой и выборе рабочей точки на нижнем изгибе вольт-амперной характеристики целе- сообразно применить ме

Нелинейное резонансное усиление сигналов
    Усилитель – это устройство, преобразующее энергию источника питания в энергию сигнала. Управление преобразованием осуществляется входным сиг- налом

Умножение частоты
В передающих и приемных трактах систем связи, а также в некоторых из- мерительных устройствах широко применяется нелинейное преобразование гармонического колебания, в результате которого часто

Амплитудная модуляция
    8.3.1. Общие сведения об амплитудной модуляции     Амплитудная модуляция – это процесс формирования амплитудно-моду- лиро

Амплитудное детектирование
    8.4.1. Общие сведения о детектировании     Детектирование (демодуляция) – это процесс преобразования высокочас- тотного м

Выпрямление колебаний
    8.5.1. Общие сведения о выпрямителях     Радиотехнические устройства выполняют свои функции при наличии энер- гии, поступ

Угловая модуляция
    8.6.1. Общие принципы получения сигналов с угловой модуляцией     Радиосигналы с угловой модуляцией имеют вид

Детектирование сигналов с угловой модуляцией
    8.7.1. Общие принципы детектирования сигналов с угловой модуляцией     Радиосигналы с угловой модуляцией, имеющие вид

Преобразование частоты
    8.8.1. Принцип преобразования частоты Преобразование частоты сигнала – это процесс, который обеспечивает ли- нейный перенос спектра сигнала на о

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги