Реферат Курсовая Конспект
Изохорный процесс - раздел Образование, 77.изохорный Процесс. (V=Const) Диаграмма Этого ...
|
77.Изохорный процесс. (V=const)
Диаграмма этого процесса (изохора) в координатах p,V изобр-ся прямой, параллельной оси ординат
δQ=dU δA=pdV=>δA=0
Удельная теплоемкость равна кол-ву теплоты, которое небход. Затратить для нагрев. 1кг вещ-ва на 1К.
С=δQ/mdT [Дж/кг*К]
Молярная теплоемкость при V=const
Сv=δQ/νdT Cv=δQ/νdT=(ν=1; δQ=dU)=dU/dT
U=i/2kT*Na=i/2RT
Cv=i/2R-не зависит от Т, опр-ся только числом степеней свободы i
78.Изобарный процесс (p=const)
Диаграмма этого процесса в координатах p,V изобр-ся прямой параллельной оси V. При изобарном процессе работа газа при увеличении объема от V1 до V2 равна
79.Изотермический процесс (T=const)
Описывается законом Бойля-Мариотта
Диаграмма этого процесса (изотерма) в координатах p,V представляет собой гиперболу, расположенную на диаграмме тем выше, чем выше температура, при которой происходит процесс.
Следовательно, для того чтобы при расширении газа температура на понижалась, к газу в течение изотермич. процесса необходимо подводить кол-во теплоты, эквивалентное внешней работе расширения.
Взаимодействие молекул и агрегатные состояния
В модели идеального газа, используемой в МКТ газов, пренебрегаются размерами молекул и их взаимодействием друг с другом. Следовательно, МКТ позволяют отследить поведение разряженных реальных газов при достаточно высоких температурах и низких давлениях.
С ростом давления среднее расстояние между
Общие сведения о явлениях переноса. Средн длина свободн пробега молекул.
Считаем, что все молекулы кроме одной неподвижны. Взаимодействие молекул происходит в рез-те удара. След-но, центр «подвижной» молекулы будет двигаться по ломаной линии. От удара до удара будет прямая линия, длина которой будет наз-ся длиной свободного пробега λi . λср=Σλi/z-средняя длина свободн пробега (z-число столкновений). Молекула на своем пути будет сталкиваться со всеми молекулами, расстояние м/у центрами которых и центром движущейся молекулы ≤d. D=R1+R2=R
R1-радиус движущейся молекулы, R2-радиус покоящейся молекулы. Если R1=R2, то 2R=d-диаметр молекулы, т.е, столкновение м/у двумя молекулами будет происходить если центры неподвижных молекул окажутся внутри объема с площадью сечения S=σ=πd2 длиной l=λi σ=полное поперечное сечение рассеяния. Выпрямим ломаную траекторию движения молекул. В этом случае z-число молекул в объеме с длиной l равной пути пройденному движущейся молекулой за время t.
Z=N=nV=nσυt=nπd2υt n-концентрация молекул.
λi=υiti; Σλi=υt; λср=(Σλi/z)=υ/nπd2υ
Более точный расчет дает формулу: λср=1/√2πd2n
P=nkT=>n=p/kT
λср=kT/√2πd2p=kT/√2σp при T=сonst λ~1/p
Газ при нормальных условиях:
T=300K, p≈106дин/см2, 1дин=г*см/с2, d~2*10-8cм, σ~12*10-16cм2 => λср=2*10-5м
l>>d газ достаточно разряжен. Общие сведения о явлениях переноса: диффузия, внутреннее трение, теплопроводность.
Основные положения классической статистики
1. Молекулы представляют собой частицы которые подчиняются классическим законам механики. Энергия и другие характ. частиц изменяются непрерывно и могут принимать значения от 0 до сколь угодно больших значений.
2. Принцип различимости тождественных частиц: молекулы обладают индивидуальностью позволяющей их отличать друг от друга.
3. Все микросостояния системы равно вероятны.
Общие сведения о явлениях переноса. Средн длина свободн пробега молекул.
Считаем, что все молекулы кроме одной неподвижны. Взаимодействие молекул происходит в рез-те удара. След-но, центр «подвижной» молекулы будет двигаться по ломаной линии. От удара до удара будет прямая линия, длина которой будет наз-ся длиной свободного пробега λi . λср=Σλi/z-средняя длина свободн пробега (z-число столкновений). Молекула на своем пути будет сталкиваться со всеми молекулами, расстояние м/у центрами которых и центром движущейся молекулы ≤d. D=R1+R2=R
R1-радиус движущейся молекулы, R2-радиус покоящейся молекулы. Если R1=R2, то 2R=d-диаметр молекулы, т.е, столкновение м/у двумя молекулами будет происходить если центры неподвижных молекул окажутся внутри объема с площадью сечения S=σ=πd2 длиной l=λi σ=полное поперечное сечение рассеяния. Выпрямим ломаную траекторию движения молекул. В этом случае z-число молекул в объеме с длиной l равной пути пройденному движущейся молекулой за время t.
Z=N=nV=nσυt=nπd2υt n-концентрация молекул.
λi=υiti; Σλi=υt; λср=(Σλi/z)=υ/nπd2υ
Более точный расчет дает формулу: λср=1/√2πd2n
P=nkT=>n=p/kT
λср=kT/√2πd2p=kT/√2σp при T=сonst λ~1/p
Газ при нормальных условиях:
T=300K, p≈106дин/см2, 1дин=г*см/с2, d~2*10-8cм, σ~12*10-16cм2 => λср=2*10-5м
l>>d газ достаточно разряжен. Общие сведения о явлениях переноса: диффузия, внутреннее трение, теплопроводность.
Взаимодействие молекул и агрегатные состояния
В модели идеального газа, используемой в МКТ газов, пренебрегаются размерами молекул и их взаимодействием друг с другом. Следовательно, МКТ позволяют отследить поведение разряженных реальных газов при достаточно высоких температурах и низких давлениях.
С ростом давления среднее расстояние между
– Конец работы –
Используемые теги: Изохорный, процесс0.051
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Изохорный процесс
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов